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ch noch den spezifischen Nachteil hatte, daß die 
donnerähnlichem Krachen in ihr vor sich 
'henden Entladungen in weitem Umkreis hörbar 
aren. 
Fig. 2 gibt die Wienschen Resonanzkurven, die 
in bekannter Weise aufgenommen sind, wieder, die 
erhielt für die Fälle, wie sie der Text an der 
rechten Seite der Figur beschreibt. Wien gab 
lbst sofort folgende Erklärung für den Vorgang 
„Die Ursache der drei Schwingungen dürfte 
rin zu suchen sein, daß der Widerstand der sehr 
rzen Funkenstrecke sehr schnell zunimmt, so daß 
e Schwingungen in dem System I sehr bald ver- 
hwinden und nur die im System II übrig bleiben. 
ieses schwingt dann für sich als ungekoppeltes 
Einzelsystem mit der eigenen Schwingungszahl und 
Dämpfung weiter. Vielleicht gelingt es auf diese 
Weise, besonders wenig gedämpfte Wellen zu er- 
elen.“ Praktisch wird also nur eine einzige Welle 
wirksam sein. 
_ Während also beim Braun-Sender die Dämp- 
fung der beiden Systeme nicht sehr verschieden ist, 
jenutzt Wien einen Primärkreis -mit sehr großer 
Dämpfung gegenüber einem Sekundärkreis von 
—— Funkenstrecke 05mm. 
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: = Einzelentladungen. 
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S [ 1 een. Funkenstrecke 0,3 mim, 
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N Partialentladung er 
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0,8 0,9 40 u 12 
Schmingungsdauer: 
Fig. 2. 
einer Dämpfung. Wie ich es anfangs andeutete, 
wird also in diesen beiden Methoden hinsichtlich der 
Dämpfung im Primärkreis gerade ein entgegenge- 
ztes Prinzip verfolgt; es ist dies natürlich so zu 
rstehen, daß die Dämpfung im zweiten Falle groß 
rd; anfangs muß sie natürlich klein sein, damit 
nicht zu viel Energie verloren geht. Im Wien-Sender 
geht dann bei relativ enger Koppelung die Energie 
Primärkreises schnell auf den Sekundärkreis 
er; die Schwingungen in ersterem erlöschen voll- 
indig, und der Sekundärkreis schwingt allein mit 
ner Eigenschwingung langsam aus. Diese große 
Dämpfung des Primärkreises ‚würde aber allein doch 
nicht verhindern, daß die Schwingungen des Se- 
indärkreises wieder rückwärts auf den primären 
Kreis wirken, sondern das Wesentliche dieser sog. 
Stoßerregung liegt in den besonderen Eigenschaften 
| Funkenstrecke. Die Funkenstrecke erlischt 
ch Entionisation von selbst und wird nichtlei- 
nd; infolge der Finergieentziehung durch das 
kundäre System wird diese Löschwirkung ver- 
tärkt. Wenn die primären Schwingungen so weit 
rabgedriickt werden, daß der Funke erlischt, so 
t der Primärkreis von da ab unterbrochen 
| kann durch die Schwingungen im 
Eichhorn: Über Stoßerregung elektrischer Schwingungen usw. 97 
Sekundirkreis nicht wieder angeregt werden. 
Diese Löschfunken spielen also hier die Rolle 
eines Unterbrechers, der den primären Kreis 
ausschaltet, nachdem seine Energie zum großen Teil 
auf den sekundären Kreis übertragen ist. Dieser 
schwingt dann als freies System mit seiner Eigen- 
schwingung. Diese wichtige Einwelligkeit des 
Wien-Senders wird durch die unteren schematischen 
Kurven der Figur 1 veranschaulicht. Bekanntlich 
kann man auch im Braun-Sender Einwelligkeit er- 
zielen durch ganz lose Koppelung, aber die maximale 
Amplitude in der Antenne bleibt zu gering, was 
durch die erzielte Reduktion der Dämpfung der 
schwachen Wellenzüge nicht genügend kompensiert 
wird, weshalb die Reichweite relativ klein bleibt. 
Es seien noch kurz die von Wien angegebenen 
Umstände, die für die Stoßerregung erforderlich 
sind, rekapituliert: 1: Genügende Löschwirkung der 
Funkenstrecke; 2. genügende Dauer des ersten Mi- 
nimums ım Stoßkreis; 3 genügende Einstimmung 
der beiden Systeme. Die Löschwirkung hängt in 
erster Linie von der Natur der Funkenstrecke und 
von dem Funkenpotential ab. Die schnelle Entio- 
nisierung der kleinen Stoßfunkenstrecken, die man 
zur Vergrößerung der Energie in beliebiger Zahl 
hintereinanderschalten kann, ohne die Energieform 
zu ändern, ist ihr Hauptvorzug. Das Erlöschen der 
Funkenstrecke kann bei gekoppelten Kreisen 
entweder schon nach Ablauf der ersten Schwebung 
oder auch erst nach einer größeren Anzahl von 
Schwebungen erfolgen; je kleiner diese Anzahl, um 
so besser wird die Löschwirkung der Funkenstrecke 
sein. Für gute Stoßerregung sollte das Abreißen 
des Funkens stets am Ende der ersten Schwebung 
erfolgen. Herr Dr. H. Rau hat verschiedene Grade 
der Löschwirkung nach der bekannten Feddersen- 
schen Methode der Funkenphotographie nachge- 
wiesen. 
Die wirksame Welle tritt also mehr gegenüber 
den Koppelungswellen hervor, wenn das Auslöschen 
des Funkens bei einem früheren Minimum als bei 
späteren Minimis eintritt. 
Die Dauer des Minimums ıst durch die Koppe- 
lung zwischen Stoßkreis und Schwingungskreis be- 
dingt; je enger sie ist, um so schneller sind die 
Schwebungen und um so kürzer ist die Zeit, in der 
der Strom annähernd Null ist, und die Entionisie- 
rung vor sich gehen kann. Mithin kann man um 
so enger koppeln, je besser die Löschwirkung ist. 
Denn da die Dauer des ersten Minimums der Schwe- 
bung im Stromkreise von der Größe der Schwebungs- 
periode abhängt, diese aber von dem Koppelungs- 
grad bestimmt wird, darf mit zunehmender Lösch- 
fähigkeit der KEntladestrecke offenbar die Zeit 
kürzer ausfallen, in der die Schwingungsamplituden 
auf ihren Nullwert abzunehmen streben. 
Ist also die Zeit für das Verschwinden der Leit- 
fähigkeit einer Funkenstrecke gegeben, so muß man 
die Koppelung der beiden Kreise und damit die 
Dauer einer Schwebung so einstellen, daß diese 
gerade gleich, jedenfalls nicht kleiner ist als die 
Löschzeit. Bei langen Funken ist die Löschwir- 
kung klein, daher muß eine verhältnismäßig lose 
