182 Dechend: Die Kanalstrahlen. 
immer dieselbe. Die Ladung ist nach den neuesten 
Bestimmungen 4,8 . 10—1° elektrostatische e. g. S.- 
Einheiten, die Masse der 1800ste Teil eines Wasser- 
stoffatoms. 
Die alte Anschauung, daß die kleinsten Teile, in 
die wir die Elemente zerlegen können, die Atome 
sind, und daß diese nichts allen Elementen Ge- 
meinsames mehr enthalten, muß nunmehr auf 
Grund dieser Tatsachen aufgegeben werden. Damit 
haben wir das Fundament der modernen An- 
schauungen über die Konstitution der Materie ge- 
wonnen. Aber auch nur das Fundament. Wir 
kennen einstweilen nur eine Art von Baustein, das 
Elektron. Die anderen, die noch vorhanden sind, 
kennen wir nicht; wie viele vorhanden sein müssen 
und wie sie angeordnet sein müssen, um einem 
Atom gerade die Eigenschaften zu verleihen, die 
wir an einer bestimmten Atomart, z. B. am Eisen- 
atom, feststellen, wissen wir damit noch keines- 
wegs. 
Zur weiteren Entwicklung einer solchen Theorie 
der Materie hat die Erforschung der Kanalstrahlen 
eine ähnliche Bedeutung, wie die der Kathoden- 
strahlen. 
Die Kanalstrahlen sind in gewissem Sinne das 
Gegenstück zu den Kathodenstrahlen. Sie lassen 
sich in einem Entladungsraume der Form Fig. 1 
A 

Pigs 1s 
relativ leicht beobachten. K ist die Kathode, A die 
Anode. Die Kathode K ist durchbohrt. Wenn man 
den Druck hinreichend erniedrigt, so gehen von K 
nach links Kathodenstrahlen, gleichzeitig aber er- 
streckt sich aus der Bohrung der Kathode nach 
rechts hinten in den dort befindlichen Gasraum ein 
leuchtendes strahlenartiges Gebilde. Wo es auf die 
Glaswand trifft, fluoresziert diese, aber nicht in 
grüner Farbe, wie beim Auftreffen von Kathoden- 
strahlen, sondern in braunroter (bei gewöhnlichem 
Geräteglas wenigstens). Die Strahlen haben in der 
Kathode einen Kanal zu durchlaufen, ihr Entdecker 
Goldstein hat ihnen deshalb den Namen Kanal- 
strahlen gegeben. 
Die erste Frage nach ihrer Entdeckung!) war 
natürlich die, ob sie mit den Kathodenstrahlen ver- 
wandt sind. Ein Versuch, sie mit magnetischen 
Kräften zu beeinflussen, wurde von Goldstein selbst 
angestellt, führte aber zu keinem Resultat: Ebenso 
wenig gelang eine elektrische Ablenkung. Damit 
fiel zunächst jeder Anhaltspunkt zu einer Theorie 
dieser Strahlen weg. In dem Jahrzehnt 1886—1896 
entwickelte sich indessen unsere Kenntnis der 
Kathodenstrahlen und damit der elektrischen Ent- 
ladung überhaupt, und man begann ein übersicht- 
liches Bild über dieses Gebiet zu bekommen. 
In dieses Bild paßte es sehr gut hinein, in den 


1) Goldstein, Berl. Ber. 39, 691, 1886. 
Die Natur- 
wissenschaften 
‘ Kanalstrahlen positiv geladene Teilchen zu er- 
blicken. 
Der Raum zwischen der Kathode und der Anode 
eines Entladungsrohrs wird nämlich durch den 
Kathodenstrahl zu einem guten Leiter. Da 
nun die Leitfähigkeit eines Gases immer 
daher rührt, daß die einzelnen Atome oder 
Moleküle sich in einen positiv und einen negativ 
geladenen Bestandteil spalten, so folgt daraus not- 
wendig, daß außer den negativen, den Kathoden- | 
strahlteilchen, auch positive Teilchen vorhanden 
sein müssen. Diese müssen dann durch die elek- 
trischen Triebkräfte auf die Kathode zu getrieben | 
werden. Ist diese durchbohrt, wie im Falle der 
Figur, so sind diese Teilchen imstande, die Kathode 
zu durchsetzen und müssen sich auf der anderen Seite 
strahlenartig im Raume fortbewegen. Wenn @Gold- 
stein gefunden hatte, daB diese Strahlen nicht 
magnetisch ablenkbar waren, so konnte dieses mög- 
licherweise auch nur daran liegen, daß die ange- 
wandten Magnetfelder nicht stark genug waren. 
W. Wien!) hat im Jahre 1898 in der Tat den 
Nachweis führen können, daß die Kanalstrahlen 
durch hinreichend starke magnetische Felder ab- 
lenkbar sind. Gleichzeitig gelang ihm auch der 
Nachweis der elektrostatischen Ablenkbarkeit der 
Kanalstrahlen. Der Sinn der Ablenkung entsprach, 
wie zu erwarten, positiv geladenen Teilchen. Aber 
es zeigte sich sofort eine Schwierigkeit. Nicht der 
ganze Kanalstrahl war ablenkbar, sondern nur ein 
Teil. Der Rest blieb unablenkbar und setzte seine 
Bahn geradlinig fort. W. Wien hat erst sehr viel 
später auch diese Erscheinung aufzuklären vermocht, 
er wandte sich damals zunächst der Aufgabe zu, die 
erhaltenen Ablenkungen auch messend zu verfolgen — 
und mit ihrer Hilfe ebenso, wie oben bei den Katho- 
denstrahlen gezeigt worden ist, den Wert für die 
spezifische Ladung der Kanalstrahlen und ihre Ge- 
schwindigkeit zu bestimmen. Wien fand, daß die 
Geschwindigkeit genau so wie bei den Kathoden- 
strahlen mit zunehmender Spannung wuchs, und 
zwar betrug sie für etwa 20000 Volt Entladungs- 
spannung 2.10° cm pro Sekunde, also fast "/ıoo 
der Lichtgeschwindigkeit, und die spezifische La- — 
dung war gleich 10%, genau gleich der des elektrolyti- — 
schen Wasserstoffions. W. Wien hatte in seinen Röh- 
ren Wasserstoff; daß sich nun derselbe Wert wie — 
für das elektrolytische Wasserstoffion ergibt, legt 
daher die Vermutung nahe, daß die Kanalstrahlen — 
des Wasserstoffs aus nichts anderem bestehen als 
aus dem elektrolytischen Wasserstoffion. Kurze 
Zeit später gelang W. Wien auch die Herstellung 
ablenkbarer Sauerstoffkanalstrahlen. Bei diesen 
fand sich das Verhältnis der Ladung zur Masse 16 
mal kleiner. Die Kanalstrahlen bestanden also dem- 
zufolge aus den positiv geladenen Atomen des im 
Rohr anwesenden hochverdünnten Gases. Damit 
war auch noch eine andere wichtige Er- 
kenntnis erlangt. | Während wir nämlich 
oben gesehen haben, daß die Träger der negativen 
Elektrizität — die Elektronen des Kathodenstrahls 
— immer dieselbe Ladung und Masse besitzen un- 

1) W. Wien, Wied. Ann. 65, 447, 1898. 


