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genden Buches groBe Verdienste erworben, und man 
d ihm dankbar sein, daß er seine zahlreichen Unter- 
!hungen hier zusammengestellt hat. Das Buch trägt 
Teil ein persönliches Gepräge, enthält aber außer 
den eigenen Forschungen des Verfassers auch die vieler 
anderer; es wird dadurch zu einer, wenn auch nicht 
schöpfenden, so doch die wichtigsten Punkte beriick- 
sichtigenden Darstellung unserer Kenntnisse über das 
V erhalten der Strahlen radioaktiver Substanzen bei ihrem 
Durchgang durch Materie. 
Die ersten Kapitel sind den Reichweiten und den 
Tonisierungskurven der «-Strahlen gewidmet. Dann 
folgt die Besprechung des Hemmungsvermögens der ver- 
schiedenen Substanzen gegenüber «-Strahlen, der Ioni- 
sationswirkung dieser Strahlen in verschiedenen Gasen 
und der sog. anfänglichen Wiedervereinigung von Ionen 
beim Ionisieren durch «-Strahlen. Die nächsten Kapitel 
behandeln das Verhalten der #-Strahlen bei ihrem Durch- 
gang durch Materie, und zwar die Zerstreuung und den 
Geschwindigkeitsverlust, den sie dabei erleiden; auch der 
allgemeine Fall der Absorption der -Strahlen wird 
diskutiert. Die übrigen Kapitel sind den Röntgen- 
und y-Strahlen gewidmet. Es werden die allgemeinen 
Eigenschaften dieser Strahlen besprochen, die Bildung 
der sekundären 8-Strahlen durch diese, die Energie der 
Strahlen, die Ionisation, die sie hervorrufen, ihre Zer- 
streuung, und das Buch schließt mit einer allgemeinen 
Diskussion über ihre Natur. 
Einige Fragen, die das Buch behandelt, seien hier 
kurz besprochen. Der Verfasser hat das Verdienst, als 
erster gezeigt zu haben, daß die «-Strahlen der ver- 
schiedenen radioaktiven Elemente von einer Substanz 
hur eine ganz bestimmte Dicke zu durchqueren ver- 
mögen, hinter welcher sie durch kein Mittel nachzu- 
weisen sind. Man nennt diese Dicke die Reichweite 
der betreffenden Strahlen in der gegebenen Substanz. 
Sie wird gewöhnlich angegeben für Luft von 15° und 
760 mm und liegt für die bekannten Strahlen zwischen 
2,5 em und 8,6 em. Die Reichweite der «-Strahlen ist 
o charakteristisch für das Element, das sie emittiert, 
aß ihre Bestimmung oft zur Erkennung des Elementes 
ausreicht, und das Auffinden von «-Strahlen mit einer 
neuen Reichweite hält man für ein genügendes Kriterium 
ür die Existenz eines neuen Elementes. 
Wenn ein Schwarm von «-Teilchen durch Substanz- 
licken geht, die kleiner sind als die entsprechende Reich. 
weite, so bleibt die Zahl der Teilchen unvermindert. Sie 
erleiden aber zwei Änderungen: ihre Geschwindigkeit 
wird verkleinert, sie werden gehemmt, und sie werden 
von ihrer geradlinigen Bahn abgelenkt, ein paralleles 
Bündel wird zerstreut. Im hohen Maße trifft letzteres 
erst am Ende der Bahn zu, wo die Teilchen schon einen 
gewissen Teil ihrer Geschwindigkeit eingebüßt haben. 
Diese zwei Faktoren genügen, um das Verhalten der 
x -Strahlen bei ihrem Durchgang durch die Materie zu 
beschreiben. Vergleicht man das Hemmungsvermögen, 
las die verschiedenen Substanzen gegenüber den 
‚Strahlen zeigen, so findet man, daß es sich additiv 
s der Wirkung der sie aufbauenden Atome (ganz un- 
ıbhängig von physikalischen oder chemischen Eigen- 
chaften) zusammensetzt. Dasselbe betrifft die Wir- 
ngen der Materie auf $- und y-Strahlen. Bragg fand 
dabei, daß die Wirkung der verschiedenen Atome im 
| Falle der „-Strahlen Dupgogsicna} der Quadratwurzel aus 
Ihrem Atomgewicht ist. 
Die Vorgänge beim Durchgang der #-Strahlen durch 
AR sind nicht so einfach: Zu der Geschwindigkeits- 
verminderung und der starken Zerstreuung kommt hier 
10ch eine Verkleinerung der Zahl, vollständige Bremsung 
linzu. Diese drei Faktoren sind aber noch nicht ge- 







Br: 
Kleine Mitteilungen. 199° 
uligend untersucht, um zu erlauben, das Verhalten eines 
B-Strahlenbiindels bei seinem Durchgang durch eine 
Substanzschicht rechnerisch zu verfolgen. 
Im Falle der y- und der von diesen sich wohl nur 
in quantitativer Hinsicht unterscheidenden Réntgen- 
strahlen waren noch vor kurzem über ihre Natur die 
Ansichten geteilt. Eine der verbreitetsten Theorien sieht 
in ihnen elektromagnetische Impulse im Äther, die 
durch rasche Geschwindigkeitsänderungen der 2- oder 
Kathodenstrahlen erzeugt werden. Ihre Fortpflanzungs- 
geschwindigkeit müßte gleich der des Lichtes sein. Sie 
würden auf Grund dieser Auffassung außerordentlich 
kurzwelligem Lichte (Wellenlänge 10 9 cm) zu ver- 
gleichen sein, von dem sie sich aber für gewöhnlich 
durch ihren nichtperiodischen Charakter unterscheiden 
würden. Der Verfasser verteidigt eine andere von ihm 
aufgestellte Theorie. Nach dieser sollen diese Strahlen 
so wie « und #-Strahlen auch korpuskular gebaut sein, 
und zwar aus Teilchen bestehen, die ein durch eine 
positive Ladung neutralisiertes Elektron darstellen. Der 
Verfasser hält seine Auffassung als besonders geeignet, 
um die große gegenseitige Umwandlungsfähigkeit der 
Kathoden- bzw. #-Strahlen in Röntgen- bzw. y-Strahlen 
und umgekehrt, welche sie beim Auftreffen auf Materie 
erleiden, zu erklären. Die neuesten Untersuchungen, 
durch die sowohl die Beugung wie die Reflexion der 
Röntgenstrahlen nachgewiesen wurde, scheinen aber end- 
gültig die Impulstheorie bewiesen zu haben, während sie 
mit der Braggschen Auffassung unvereinbar sind. Dies 
muß beim Lesen der entsprechenden Kapitel des Buches, 
welche sonst sehr viel interessante und wichtige Tat- 
sachen enthalten, berücksichtigt werden. 
Es sei noch hervorgehoben, daß das Buch beim Leser 
die Kenntnis der Grundlagen der Radioaktivität und 
Elektronik veraussetzt. K. Fajans. 
Kleine Mitteilungen. 
Eine neue universelle Naturkonstante, welche 
Beziehungen zwischen der Molekularanziehung (Kohäsion), 
der Schwere und der chemischen Affinität herstellt, 
ist von A. P, Mathews abgeleitet worden. Unter der 
Voraussetzung, daß die molekulare Anziehung mit der 
vierten Potenz der Entfernung zwischen den Attrak- 
tionszentren abnimmt, findet er für das Glied a/v?, 
welches in der von der Waalsschen Zustandsgleichung 
die Molekularanziehung darstellt, die Form N? M? K/v?. 
Hierin bedeutet N die Anzahl der im Volumen v ent- 
haltenen Moleküle, M die bezüglich der Anziehung wirk- 
same Masse einer Molekel und K eine Konstante Mit 
Hilfe der Formel von Hétvés über die Energie der Ober- 
flächenspannung ergibt sich 
M?K = 9,045 >< 10-16 (Tx — 6), 
wo J, die kritische Temperatur bedeutet. Fiir 
eine große Anzahl von Substanzen hat sich nun berech- 
nen lassen, daß diese Größe M? K annähernd gleich ist 
der Potenz % des Produktes aus dem Molekulargewicht 
M, und der Zahl der Valenzen V der Substanz, multi- 
pliziert mit der Konstanten 2,97 X 10 37, so z. B. 
für: My 1% M?K/(Mg >< V)*s 
Athylather . . . 14 28 2,92 x 107 37 
IRA er Chole 30 2.93 >< 107 37 
Eee el 1 2,90 >< 107 87 
Sauerstoff... . 32 2 2,88x<10737 
INE, Coe eee!) 1 3,10 >< 107 37 
Wesentliche Abweichungen von dem Mittel der Konstan- 
ten 2,97 10-37 ergeben sich für assoziierende Sub- 
stanzen, wie Methylalkohol, bei denen wegen der Asso- 
