




























auf die Masse und damit auf die Zusammensetzung 
der Träger. Die praktische Einheit für » hat man 
folgendermaßen definiert: Ein Träger hat die Wan- 
derungsgeschwindigkeit 1, wenn er sich in der 
‚Sekunde 1 cm in einem Feld von 1 Volt/em bewegt. 
Zur Messung der Wanderungsgeschwindigkeit kann 
man entweder einen Plattenkondensator (Zeleny 
1898) oder einen Zylinderkondensator (Kühler 
1903) benutzen. Beim ersteren trifft man am 
besten die Versuchsanordnung so, daß man die- 
a 
> 
zum Elektrometer 

Fig. 1. Plattenkondensator (Netzkondensator). 
jenige Feldstärke bestimmt, die gerade nötig ist, 
um die Träger gegen einen Luftstrom zu treiben, 
der sich mit bekannter Geschwindigkeit parallel 
zu den Kraftlinien bewegt. Man erkennt das daran, 
daß der Ausschlag an einem quer zur Strömung 
stehenden, mit einem Elektrometer verbundenen 
Netz Null wird. Als Beispiel hierfür diene die 
Figur 1. Das Feld wird gebildet durch zwei runde 
Metallnetze, die sich in 1 cm Abstand von ein- 
ander in einem Metallrohr befinden. Weil am 
Rande die Kraftlinien nicht mehr parallel zur 
‚zum Flektrometer 

zur Erde 
Zylinderkondensator mit Fig. 2b. 
Kraftlinienverlauf. 
Röhrenachse verlaufen, ist aus dem einen Netz 
das Mittelstück herausgeschnitten worden und 
allein mit dem Elektrometer verbunden (Prinzip 
des Thomsonschen Schutzrings). In Figur 1 ist 
angenommen worden, daß die Metallröhre, das 
Elektrometernetz nebst Schutzring positiv auf- 
geladen sind, während das zweite (linke) Netz zur 
Erde geleitet ist. Man sieht, daß ein negativer 
Träger, der von rechts in das Feld gerät, gegen 
den Luftstrom zum Elektrometernetz zurückwan- 
dern muß. Bleibt beim Steigern der Strömungs- 
geschwindigkeit der Ausschlag im Elektrometer 
aus, dann ist die Wanderungsgeschwindigkeit der 
negativen Träger gleich dem Luftstrom, dividiert 
durch die angelegte Spannung. 
Im Gegensatz zu den geradlinigen Träger- 
bahnen im Plattenkondensator sind die im 
ylinderkondensator Parabeln, welche für die 
eine Trägersorte auf der Achse, für die 
andere an der Röhrenwand endigen. Mit Hilfe 
> 
R. 
zum Elektrometer 
_zur Erde 

Zylinderkondensator mit 
Trägerbahnen. 
Kahler: Die Elektrizitätsträger der atmosphärischen Luft. 335 
derjenigen Spannung und der dazu gehörigen 
Aspirationsgeschwindigkeit, bei welcher alle Träger 
eines Vorzeichens im Kondensator verbleiben, läßt 
sich auch hier die Wanderungsgeschwindigkeit der 
Träger berechnen. Einfachstes Beispiel für einen 
Zylinderkondensator ist Figur 2a, bei welcher posi- 
tive Ladung der Außenröhre und Verbindung der 
Innenachse mit dem Elektrometer angenommen ist. 
Mie Bahn der positiven Trager ist in Figur 2b 
punktiert gezeichnet. Es besteht jedoch noch eine 
große Störung der Kraftlinien an der Stelle, wo die 
Achse durch die Wand gefiihrt ist. Das wird ver- 
mieden bei der Form, die A. Becker (1909) dem 
Kondensator gab (Figur 3). Beim Eintritt des 
Luftstroms wird die Wirbelbildung verhindert und 
ein gleichmäßiger Kraftlinienverlauf erreicht durch 
eine Erweiterung der Röhre, am Ende des Konden- 
sators dadurch, daß die Achse in einen mit Metall 
überzogenen Isolator gebettet ist. Das wirksame 
Stück der Achse ist verdickt gezeichnet, die posi- 
tiven Trägerbahnen für den Grenzfall sind wieder 
punktiert. 
Bei den vielen Bestimmungen, die nach diesen 
Methoden im Laboratorium in Luft und anderen 
(rasen ausgeführt wurden, ist als ein allgemeines 
Gesetz gefunden worden, daß die Geschwindigkeit 
der negativen Träger stets größer ist als die der 
positiven. Die Zahlen für die Wanderungsgeschwin- 
digkeit wechseln je nach der Erzeugung der Träger; 
doch hat man am häufigsten die Geschwindigkeiten 
v=1 bis 4 em/see für 1 Volt/em gefunden. So 

zum Elektromerer 
sees 
Hig 
Zylinderkondensator nach Becker. 
erhielt Lenard (1900) für die negativen durch das 
ultraviolette Licht in Luft entstandenen Träger 
v— 3 em/see für ein Volt/em. Auch die zahlreichen 
mit einem Zylinderkondensator (Zusatzkondensator 
zum Ebertschen Apparat) in der Atmosphäre aus- 
geführten Messungen des v liegen meistens bei 
etwa 1 em/sec. Die zu dieser Beweglichkeit ge- 
hörige Masse ist, wie aus einer von Lenard ausge- 
führten Rechnung hervorgeht, ungefähr gleich 
dem eines Luftmolekiils. Wenn Moleküle wie 
Träger als gleich große Kugeln angenommen 
werden, so ergibt sich aus einem v=1 
bis 2 em/see beim Zusammenstoß eines Trägers 
mit einem neutralen Molekül die Radien- 
summe zu 0,6 X 10-* mm, d. h. in der Tat etwa 
gleich dem Doppelten eines Molekiilradius. Den 
genauen Radius erhält man bei einem » von 10 bis 
12 cem/see für 1 Volt/em. Diese Wanderungs- 
geschwindigkeit hat nun 1912 Altberg in der Tat 
eefunden bei den ganz frisch erzeugten negativen 
