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Teilchen angeregt werden kann, daß meist die 
positiven überwiegen, daß es aber auch Fälle gibt, 
in denen die negativen überwiegen. Aber wenn wir 
uns auch noch nicht die quantitativen Beziehungen 
eindeutig zurechtlegen können, so können wir uns 
doch an der Hand der Kathodenstrahlforschung ein 
Bild von dem Umladungsvorgange machen. 
14. Wir wissen, die Kanalstrahlen bestehen aus 
ursprünglich positiv geladenen Teilchen des Gases 
im Entladungsrohr und sie verdanken ihre Ge- 
schwindigkeit dem elektrischen Feld im Kathoden- _ 
fall. Bei den Versuchsbedingungen, wie sie den 
bisher genannten Arbeiten zugrunde lagen, bleibt 
ein verhältnismäßig kleiner Teil, etwa 30% posi- 
tiv geladen; der Rest, durch die von der Kathode 
ausgeschleuderten Elektronen abgesättigt, aber 
durch deren kleine Masse in seinem Laufe nicht ge- 
hemmt, tritt neutralisiert durch den Kathoden- 
kanal. Ein Teil der positiven und neutralen Atome 
durehfliegt den Beobachtungsraum, ohne mit dem 
umgebenden ruhenden Gase in Wechselwirkung 
zu treten. Er repräsentiert das Strahlenbündel, 
welches in den elektrischen oder magnetischen 
Feldern maximal gelenkt wird, bzw. unbeeinflußt 
bleibt. Wir dürfen dabei nicht etwa annehmen, 
daß die unbeeinflußten Teilchen den Beobachtungs- 
raum frei durchlaufen hätten, ohne mit einem 
Molekül des ruhenden Gases zusammenzutreffen, 
das wird sogar kaum bei einem einzigen so sein. 
Nur ersehen wir daraus: nicht jede Begegnung 
fliegender materieller Teilchen endet mit einer be- 
merkbaren Einwirkung, etwa einer Umladung. 
Unser Bild vom Atom als einem System von elek- 
trischen Kraftfeldern der Dynamiden in ihm läßt 
es plausibel erscheinen, daß bei großer Ge- 
schwindigkeit ein materielles Teilchen durch ein 
ruhendes hindurchfliegt, ohne irgendwelche Zer- 
störung hervorzurufen. Oft genug freilich wird 
eine Zerstörung stattfinden, und die wird in der 
Abtrennung von Elektronen derjenigen Dynamiden 
bestehen, welche sich an der Außenseite des Atoms 
befinden, weiter ausgebauchte und daher schwä- 
chere Kraftlinienbindungen besitzen als die Dyna- 
miden in Innern des Atoms. 
15. Der zweite Vorgang bei den Umladungs- 
erscheinungen im Kanalstrahl, welcher der Disso- 
ciation der Atome das Gleichgewicht hält, ist die 
Rekombination zu neutralen Teilchen. Sie ist nur 
eine von vier Möglichkeiten, die sich im Beobach- 
tungsraum des Strahls abspielen können. In 
vielen Fällen fliegt das neu gebildete positive 
Teilchen als solches weiter und bildet den positiven 
Teil des Kanalstrahls, das negative Elektron aber 
kann entweder auch frei bleiben, oder sich an 
Moleküle und Atome des ruhenden und bewegten 
Gases anlagern. Wir haben dementsprechend dann 
im Beobachtungsraum des Strahls jeweils noch mit 
der Existenz sekundärer Kathodenstrahlung, von 
negativen Trägern im ruhenden Gase und nega- 
tiven Kanalstrahlteilchen zu rechnen. Die quanti- 
tativen Verhältnisse zwischen diesen einzelnen Bil- 
dungen werden offenbar von der Zahl der in Reak- 
tion tretenden Dynamiden und ihrer Momente ab- 
hängen, d. h. also von dem Druck des Gases im 
Baerwald: Über die Förderung unserer Kenntnis vom Bau des Atoms usw. 
[ Die Natur 
wissenschaften 
Beobachtungsraum und seiner chemischen Natur, 
wie es schon oben hervorgehoben wurde. 
16. In diesem Zusammenhange verdient das 
Verhalten des Wasserstoffs besonders hervor- 
gehoben zu werden. Die neuesten Arbeiten 
W. Wiens!) und J. Königsbergers?) untersuchen 
die Umladung eines Wasserstoffkanalstrahls in 
einer Wasserstoffatmosphire. Es ergibt sich: 
Sie ist größer als in einer anderen Atmosphäre und 
‘bei höherem Drucke kann die Intensität der Strah- 
len durch ausgedehnte Magnetfelder bis auf wenige 
Prozente geschwächt werden. Man muß also an- 
nehmen, daß die Beträge dauernd ungeladener Teil- 
chen in diesem Falle verschwindend klein sind, 
was dann auch von den dauernd positiv geladenen 
Atomen gilt. Nun ist es aber von der Erforschung 
der Kathodenstrahlung her bekannt, daß die Ab- 
sorption, Trübung und Sekundärstrahlung der 
Kathodenstrahlen in Wasserstoff besonders eroß 
ist und um ein Erhebliches vom Massenpropor- 
tionalitätsgesetz abweicht. Nach dem Vorgange von 
Lenard deuten wir dies Verhalten durch anormal 
große Momente der Dynamiden im Wasser- 
stoffatom. Wenn wir uns also den Vorgang der 
Umladung bei den positiven Strahlen etwa dem der 
Sekundärstrahlung bei den Kathodenstrahlen als 
analog vorstellen, wenn wir in beiden Fällen von 
einer Störung zweier Kraftfeldsysteme durch 
Nähewirkung sprechen, so ist das Verhalten des 
Wasserstoffs hierfür eine wesentliche Stütze. 
17. Freilich können wir diese Verfeinerung 
unseres Bildes vom Bau des Atoms, derzufolge zwei 
Atome lediglich durch intensive Annäherung, wie 
sie bei hohen Geschwindigkeiten vorkommt, sich 
ihre Kraftfelder stören und in sekundärer Strah- 
lung Elektronen emittieren können, nicht allein 
als ein Verdienst der Kanalstrahlenforschung an- 
sehen. Schon vorher war die Existenz ganz ähn- 
licher Vorgänge in den von Alkalimetalldämpfen 
gefärbten Flammen von Lenard nachgewiesen 
worden. Nur ist dort die durch die Wärme be- 
dingte Geschwindigkeit der Gasatome gering und 
ihre Fähigkeit, durch Nähewirkung sekundäre 
Kathodenstrahlen auszulösen, ihre Emissivität, wie 
wir diesen Vorgang mit Lenard nennen wollen, 
beeinträchtigt. Der größte Teil der Sekundär- 
strahlung — und darin liegt die Besonderheit des 
Falles — rührt von der Anwesenheit der Metall- 
atome in der Flamme her. Deren Emissivität über- 
ragt die der Gasatome um ein Beträchtliches, was 
daran liegen mag, daß ihre Randdynamiden weit 
ausgebauchte Kraftfelder haben und ihre Elek- 
tronen, die Valenzelektronen, nur mit schwachen 
Kräften binden. So kommt es, daß in den Alkali- 
metallflammen trotz der geringen vorkommenden 
Geschwindigkeiten die Emissivität und damit die 
Umladung zwischen positiven und neutralen Teil- 
chen große Beträge annimmt. 
18. Bei den auf Umladung untersuchten Kanal- 
strahlen wird, soweit es sich um Gasatome handelt, 
1) W. Wien, Ann. d. Phys. 39, p. 519, 1912. 
*) J. Königsberger und J. Kutschewski, 
Phys 37,.ps, 161, 912: 
Ann. d. 

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