394 Sieveking: Entwicklung und Stand der Forschung über die Röntgenstrahlen. 
werden. Auch der Nachweis einer Brechung ver- 
lief resultatlos. Haben wir es mit einer Wellen- 
strahlung zu tun, so ist jedenfalls die Wellenlänge 
eine sehr kleine, woraus folgt, daß der Brechungs- 
exponent sich nur wenig von eins unterscheiden 
kann. Die Versuche, eine Beugung der R-Strahlen 
nachzuweisen, bilden den Gegenstand einer Reihe 
von Arbeiten, von denen in erster Linie die Versuche 
von Haga und Wind, dann die von Walter und Pohl 
Erwähnung verdienen. Die positiven Ergebnisse der 
ersteren führten die letzteren auf eine optische Täu- 
schung zurück. Die einwandfreiere Ausmessung der 
Photogramme nach dem Verfahren von Koch schal- 
tet solche Fehler aus; doch ließen sich auch hiermit 
keine ganz sicheren Belege für eine Beugung finden. 
Sie ist zwar bei den Aufnahmen von Walter und 
Pohl nicht unwahrscheinlich, doch müssen dabei 
zwei Bedingungen erfüllt sein: es darf bei der 
sechsstündigen Exposition der Träger der Apparatur 
nicht gewackelt haben oder sich durchgebogen, noch 
darf eine erhebliche Diffusion des Bildes in der 
empfindlichen Schicht der Platte aufgetreten sein. 
Theoretisch hat Sommerfeld die Beugung der 
R-Strahlen behandelt. Die Verhältnisse liegen 
anders als bei gewöhnlichem, sicher periodischem 
Licht. Es ist keine seitliche Abweichung der Linien 
absolut gleicher Intensität zu erwarten, sondern nur 
ein Abrücken derselben von der Mittellinie. Die 
Verhältnisse bei den Walter-Pohlschen Aufnahmen 
stehen in Einklang mit der Theorie, sind aber den 
oben genannten Einschränkungen unterworfen. 
Auf diesem Wege war man also nicht zu einer 
Bestimmung der Größe, die sowohl für eine 
periodische Strahlung als Wellenlänge wie für einen 
Impuls als Breite desselben charakteristisch ist, ge- 
langt. Solange der periodische Charakter der 
R-Strahlung nicht nachgewiesen war, konnte man nur 
von einer Impulsbreite sprechen. Als Ergebnis der 
Walter-Pohlschen Photogramme ergibt sich als 
oberer Grenzwert — 4.10% cm. 
Die allererste Deutung der R-Strahlen als 
longitudinale’ Strahlung ist nicht von Bestand ge- 
wesen. In der Richtung des Bremsweges, in der nur 
eine longitudinale Strahlung auftreten könnte, ist 
die Strahlung gleich null. 
Die Polarisation ist naturgemäß sehr schwer 
nachzuweisen, da die Strahlung, wie schon © er- 
wähnt, inhomogen ist, und nur wenige Pro- 
zente die Bedingung einer gerichteten Strahlung 
erfüllen. Die Abhängigkeit der Impulsbreite vom 
Emissionswinkel wurde mit Sicherheit von Friedrichs 
nachgewiesen, die Polarisation mit Sicherheit durch 
Barkla. Statt der photographischen Intensitäts- 
messung dient die elektrometrische, bei welcher die 
erhöhte Leitfähigkeit der Luft in einer Ionisations- 
kammer der Messung zugrunde liegt. Spätere 
Messungen, in erster Linie die von Bafler, be- 
stätigen das Ergebnis, daß die R-Strahlung polari- 
siert ist. Die Ebene der maximalen Intensität der 
Emission ist senkrecht zur Bahn der erzeugenden 
Kathodenstrahlen. Mit wachsender Entladungs- 
spannung wird diese Bevorzugung weniger deut- 
lich, da dann der Anteil der inhomogenen 
[ Die Natur- 
wissenschaften 
Strahlung zunimmt, und die Verhältnisse weniger 
einwandfrei liegen. 
Die Beobachtungen von Baßler boten der theo- 
retischen Behandlung durch Sommerfeld das nötige 
Material zur Nachprüfung der von ihm berechneten 
Energieverteilung. Auch die Erscheinung, daß 
hinter der Antikathode eine Strahlung auftritt, 
läßt sich durch die Theorie erklären. 
Die wichtige Größe der Impulsbreite ist zuerst 
von Wien auf theoretischem Wege abgeleitet worden, 
und zwar liegt der Ableitung eine von Abraham 
stammende Gleichung für die Emissionsenergie bei 
der Bremsung zugrunde Ist die Impulsbreite 
% = ct, und ist die Energie gegeben als Funktion 
von  Elektronenladung, Verzögerung,  Licht- 
geschwindigkeit, und endlich Verhältnis der Ge- 
schwindigkeit des Elektrons zur Lichtgeschwindig- 
keit, ist ferner der Nutzeffekt der R-Strahlung in 
Prozenten der Kathodenstrahlung bekannt, so läßt 
sich X berechnen unter Zugrundelegung der klassi- 
schen Werte für e/m und e. Man erhält so für X den 
Wert 1,15 - 101° cm. 
Auf einem anderen Wege hat Wien und ebenso 
Stark aus einer von Einstein stammenden 
Gleichung, nach welcher die kinetische Energie 
eines durch Schwingungen von der Frequenz vy aus- 
gelösten Elektrons nur gleich h:v oder gleich 
einem ganzen Vielfachen dieser Größe sein kann, 
die Impulsbreite berechnet. Planck hat bekannt- 
lich die neue Hypothese von der quantenhaft er- 
folgenden Energieemission in die Theorie der 
Strahlung eingeführt. Der Grundgedanke ist der, 
daß die Emissionsenergie gestaffelt sei, d. h. aus 
nicht weiter unterteilbaren Quanten bestehe. Die 
Größe des Planckschen Wirkungsquantums ist aus 
Strahlungsmessungen bekannt. 
Ist 
h Al . 
= eye gq mr" =n Ve 
a AR 
so ist, da == ist, 
t 4 
A he 1055 
00 er: 1,26 sid 5 
da nun hk nach Planck gleich 6,55 . 10-2" erg/sek. 
ist, so ergibt sich fiir harte Strahlen mit V = 60 000 
Volt 
A =3:,10=% em. 
Dieser Wert ist in guter Übereinstimmung mit dem 
oberen Grenzwert aus den Beugungsversuchen von 
Walter und Pohl. Freilich divergiert er stark von 
dem anderen Wert, der sich aus dem Nutzeffekt 
ableiten ließ. Nach Sommerfeld aber läßt sich 
diese Diskrepanz so erklären, daß der Nutzeffekt 
zu groß angenommen war. Er muß in dem Ver- 
hältnis der gerichteten zu der ungerichteten 
Strahlung reduziert werden. Es ergibt sich durch 
die Rechnung 5,4 °/, für das Verhältnis Er/Ex, was 
wiederum mit den experimentellen Ergebnissen von 
Baßler gut in Einklang steht. Die universelle 
Bedeutung des Planckschen Wirkungsquantums 
läßt also auch hier, ebenso wie bei der Deutung 
des photoelektrischen und des Haber-Justschen 
