408 : Besprechungen. 
gebracht worden sind, jetzt nach sieben Jahren bereits 
die vierte Auflage vorliegt. Man kann eben in unserer 
Zeit von einem Wiedererwachen des Interesses am 
Stereoskop reden, und Tatsachen, wie die besprochene, 
geben den Beweis dafür. 
Die Bilder sind die folgenden: 
Tafel 1: Ein veränderlicher Stern. 
„ 2: Ein Planet mit Monden. 
» o: Hin Planetoid. 
4: Kine Sternschnuppe. 
5, 6 und-7: Der Komet Perrine 
Jahres 1902). 
» 8: Eigenbewegung der Fixsterne. 
3 9: Der Andromedanebel. 
„ 10: Der Orionnebel. 
» 11: Mondlandschaft Apenninen-Alpen. 
„ 12: Mondlandschaft Albategnius. 
Es handelt sich bei diesen astronomischen Stereo- 
grammen (mit Ausnahme der Tafel 4) stets um Halb- 
bilder, die zu verschiedenen, je nach dem Zweck durch 
Stunden, Tage und Jahre getrennten Zeitpunkten auf- 
genommen wurden, damit die inzwischen stattgehabte 
Ortsveränderung der Erde (und des Aufnahmeobjektivs) 
eine stereoskopische Basis von der nötigen Größe er- 
gebe. 
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(Komet b des 


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In dem Vorwort wird von dem Herausgeber hervor- 
gehoben, daß diese Reproduktionen die Feinheit direkter 
Kopien nicht erreichen. Immerhin bieten sie einen für 
Lehrzwecke erwünschten Ersatz. Es gibt zweifellos 
ein viel deutlicheres Bild, beispielsweise von der Auf- 
findung von Planetoiden durch das Stereoskop, wenn 
man einmal in Tafel 3 das kurze Strichlein räumlich 
vor dem Sternengrund hat stehen sehen. Geradezu 
prachtvoll wirkt Tafel 9 mit dem Andromedanebel, wo 
man nicht nur den Nebel selbst, sondern auch die An- 
ordnung der Sterne im Hintergrund räumlich aufzu- 
fassen glaubt. 
Die Stereogramme sind für die Verwendung eines 
gewöhnlichen Brewsterschen Stereoskops mit exzentrisch 
benutzten Linsen eingerichtet, denn die Abstände ent- 
sprechender ferner Punkte auf beiden Halbbildern 
schwanken auf den verschiedenen Tafeln etwa zwischen 
70 und 78 mm. Indessen gibt es noch eine Möglichkeit, 
den stereoskopischen Effekt durch Betrachtung mit un- 
bewaffneten Augen zu erhalten, doch muß man dazu 
imstande sein, den gewohnten Zusammenhang zwischen 
Akkommodation und Konvergenz aufzuheben. 
Bringt man niimlich das Stereogramm vor seinen 
Augen in eine Entfernung, in der man deutlich sieht, 
akkommodiert auf das einzelne Halbbild, richtet aber 
die Blicklinien je auf einen entsprechenden Punkt des 
vor dem betreffenden Auge stehenden Halbbildes, so 
verschmilzt man direkt die beiden Eindrücke zu einem 
körperlichen Raumbild. 
Die Natur-. 
wissenschaften 
Wer diese Fähigkeit nicht hat, wird zweckmäßig 
nach einem auf A. Köhler zurückgehenden Plane ver- 
fahren, der namentlich für kurzsichtige Beobachter ge- 
eignet ist (s. Fig.). Eine Scheibe gewöhnlichen Fenster- 
glases wird unter etwa 45 Graden Neigung so über das 
Stereogramm gehalten, daß ein entfernter Gegenstand 
an den unbelegten Flächen gespiegelt wird und unter der 
Ebene des Stereogramms erscheint. Fixiert man dieses 
meistens sehr lichtschwache Spiegelbild, richtet indessen 
seine Aufmerksamkeit auf die beiden Halbbilder, auf die 
auch akkommodiert werden muß, so verschmelzen diese 
ziemlich leicht zu einem Raumbilde. Die aus den oben 
erwähnten 70—78 mm betragenden Abständen folgende 
geringe Divergenz der Blicklinien wird wenigstens von 
dem Referenten (mit einem Abstande der Drehpunkte 
von 61,5 mm) ohne Schwierigkeit überwunden. 
M. v. Rohr. 
Goldhammer, D. A., Dispersion und Absorption des 
Lichtes in ruhenden isotropen Körpern. Mathe- 
matisch-Physikalische Schriften für Ingenieure und 
Studierende, Band 16. Leipzig, B. G. Teubner 1913. 
VI, 144 S. u. 28 Fig. Preis geh. M. 3,60, geb. M. 4,—. 
Die Dispersionstheorie stellt sich zur Aufgabe, die 
grundlegenden optischen Eigenschaften der Körper, 
nämlich Fortpflanzungsgeschwindigkeit des Lichtes 
(Brechungsindex) und Absorption durch das Schwingen 
der kleinsten Teile in den Körpern zu erklären. Nach den 
modernen Anschauungen über die elektromagnetische 
Natur der Lichtwellen macht man sich die Vorstellung, 
daß es positive und negative Ladungen im Innern eines 
jeden Moleküles sind, welche durch das Licht zum Mit- 
schwingen angeregt werden. Jede einzelne dieser schwin- 
genden Ladungen erzeugt Wellen, die sich kugelförmig 
nach allen Richtungen von dem Zentrum fort ausbreiten. 
Die Gesamtheit aller dieser elementaren „Kugelwellen“ 
zusammen mit der ursprünglichen, von außen einfallen- 
den ebenen Welle gibt durch Interferenz die „gebrochene“ 
Welle, die sich mit einer Geschwindigkeit und örtlichen 
Dämpfung durch den Körper fortpflanzt, welche von der. 
Zahl und Natur der mitschwingenden Ladungen abhängt. 
Die ersten elektromagnetischen Dispersionstheorien 
wurden unabhängig von Goldhammer und von Drude auf- 
gestellt und ihre Folgerungen von letzterem in zwei Ar- 
beiten (Drudes Annalen der Physik, XIV, 1904) ausführ- 
lich diskutiert. Diese Theorie enthielt den. molekular- 
theoretischen Gedanken jedoch noch nicht in völlig 
durchsichtiger Form und wurde in der Folge von 
H. A. Lorentz und M. Planck durch eine konsequent 
durchgeführte Theorie ersetzt. In dem vorliegenden 
Buche wird diese Lorentz-Plancksche Theorie referiert 
und in erweitertem Gewande sehr eingehend diskutiert. 
Die Grundzüge der Theorie sind folgende. Die La- 
dungen im Körper (Elektronen, Ionen) sind durch eine 
„elastische“ Kraft an feste Ruhelagen gebunden und ver- 
halten sich in mechanischer Hinsicht wie Gewichte an 
Gummifädchen. Wie diese geraten sie unter dem Ein- 
fluB einer periodisch wirkenden Kraft in Schwingungen, 
welche um so stärker sind, je näher die Frequenz der 
äußeren Kraft mit der „Eigenfrequenz‘ der mitschwin- 
genden Gebilde zusammenfällt (Resonanz). 
Fall ist die periodische Kraft das schnelle Wechselfeld 
der Lichtwelle, und die Eigenschwingungen der Ladungen 
sind von zweierlei Art, entsprechend dem Umstande, daß 
entweder Elektronen allein in Resonanz geraten (Eigen- 
schwingungen im Ultraviolett) oder Ionen, das heißt 
Ladungen mit daran haftender Materie (Eigenschwin- 
gungen im Infraroten). Je nach der Frequenz des ein- 
fallenden Lichtstrahles wird vorzugsweise die eine oder 
die andere Art von Gebilden zum Mitschwingen angeregt. 

Im optischen 

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