


Heft el 
20. 6. 1918 
Raume, z. B. eine Stelle des Stators, in jeder 
Sekunde 2n mal. Infolgedessen wird im Stator 
ein Wechselstrom von der Frequenz 2 n induziert; 
und zwar umläuft eine bestimmte Welle denselben, 
wie das Induktionsgesetz ergibt, im umgekehrten 
Drehsinn wie der Rotor rotiert. Folglich wird das 
dieselbe begleitende Feld den Rotor bei einer Um- 
drehung dreimal schneiden, in einer Sekunde also, 
d. h. bei n Umdrehungen, 3n mal. Somit wird im 
Rotor ein Wechselstrom von der Frequenz 3n in- 
duziert, dessen Welle einen Punkt des Rotors in der 
Sekunde 3n mal durchläuft, einen ruhenden Punkt 
wie den Stator also, da die Eigentourenzahl n des 
Rotors hinzukommt, 4n mal: Es entsteht im Stator 
ein Wechselfeld von 4 n usf. — Man muß nun dafür 
sorgen, daß die Ströme der Zwischenfrequenzen sich 
in ihren Kreisen nicht nutzlos verzehren. Aus 
diesem Grunde sind bestimmte Stromwege für die 
einzelnen Frequenzen durch Erfüllung der Reso- 
nanzbedingung ausgezeichnet. Will man z. B. die 
Frequenz 4n aus der Frequenz n, die gleich der 
x 






















Tourenzahl des Rotors ist, erzeugen, so verfährt man 
folgendermaßen: Es sei B die den Stator WS 
erregende Batterie, D eine Drosselspule, welche das 
| Ubergreifen der Hochfrequenzströme in den 
_ Batteriekreis verhindert, R sei die Rotorwickelung. 
Die durch die Tourenzahl n bedingten Ströme von 
der Frequenz n fließen dann durch R—(s—Ds—(\;, 
_ wo D Selbstinduktionen und C Kapazitäten sind. 
Nun ist Dy und Cy in Resonanz für die Frequenz n 
und ebenso Cs mit der Rotorwickelung R. Der 
_ Strom von der Frequenz n fließt also in einem Re- 
 sonanzkreise und wird daher nur durch den geringen 
~Ohmschen Widerstand dieses Kreises geschwächt. 
Für den im Stator entstehenden Strom der Frequenz 
| 2n ist der Resonanzkreis S—C, (in Resonanz) 
| —D,—('s (ebenfalls in Resonanz). Für die Frequenz 
= 3n im Rotor ist der Resonanzkreis R—C3,—C;. Die 
| Frequenz 4n kann bei a und b der Antenne bzw. 
der Erde zugeführt werden. Eine in Eberswalde 
1910 aufgestellte Maschine liefert bei einer 
- Frequenz von 30000 12,5 Kilowatt, bei 60 000 
8—10 Kilowatt, bei einem Wirkungsgrad von 80 %. 
Doch bestehen nach Goldschmidts Angaben keine 
Schwierigkeiten für den Bau von Maschinen von 
80 Kilowatt und mehr und zur Erzeugung von 
Frequenzen bis zu 100 000 pro Sekunde. Die Ma- 
_ schine wird von der Hochfrequenzmaschinen-A.-G. 
in Berlin gebaut. 

Hupka: Die Generatoren für ungedämpfte Schwingungen in der drahtl. Telegraphie. 601 
Ein von dem oben beschriebenen völlig ver- 
schiedenes Verfahren zur Frequenzsteigerung ist von 
Epstein und später von Vallauri angegeben worden. 
Während bei der Goldschmidtschen Methode die 
Frequenzvermehrung in arithmetischer Reihe er- 
folgt, indem bei jeder Transformation die Frequenz 
um die aus der Tourenzahl der Maschine sich er- 
gebende Periode erhöht wird, wird die Frequenz bei 
Vallauri durch jede Transformation verdoppelt, die 
Frequenzsteigerung geht also in geometrischer Reihe 
ver sich. Die Wirkungsweise ist folgende: Be- 



Bee: Putra. 
wickelt man zwei Eisenringe gleichsinnig und 
schickt durch die hintereinander geschalteten Wick- 
lungen einen Wechselstrom, so durchläuft das Eisen 
während jeder Periode einen magnetischen Kreis- 
prozeß, der durch die Hysteresiskurve (Fig. 3) 
charakterisiert werden kann; und zwar werden, wenn 
das Material in beiden Ringen dasselbe ist, ent- 
sprechende Teile der Hysteresisschleifen bei beiden 
Ringen zur selben Zeit durchlaufen. Magnetisiert 
man nun auherdem die beiden Ringe durch Gleich- 
strom, und zwar entgegengesetzt gleich stark, etwa 
nach Art der Fig. 2, so erhält man für jeden Ring 
eine andere Schleife, und zwar eine unsymmetrische 
(Fig. 4). In dem Moment, wo im Ring 7 die Induk- 
tion bei der Spitze a, angelangt ist, befindet sich 
die Induktion in J/ bei as; im Moment, wo by in [ 
erreicht wird, haben wir bs in //. Nun entsprechen 
a 
e; ey 




Fig. 4. Bien: 
die Punkte «a, as, bı, b» als Extremwerte derInduk- 
tion den Nullstellen der induzierten EMRK. Da 
aber bei a, die Änderung von B langsamer erfolgt 
als bei b,, so werden die Kurven der induzierten 
EMK an den beiden Nullstellen verschieden 
steil durch die Nullachse gehen, etwa wie Fig. 5 
zeigt. Hierin ist eı die im Kreis J, es die in J/ in- 
duzierte EMK. Man sieht leicht, daß in einer 
Wickelung, die beide Ringe in entgegengesetztem 
Sinne umschlingt, die also ebenso angeordnet ist 
wie die Gleiehstromwickelung, eine EMK gleich 
der Differenz eı — € induziert wird. Diese Super- 

