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bis auf die Wellenlänge der KRöntgenstrahlen 
(A ~ 10 em) auf Elektronengeschwindigkeiten 
von 1+~2- 1010 em/see führt, wie man sie tatsächlich 
beobachtet, wenn man statt des Lichtes Röntgen- 
strahlen zur Erregung der Elektronen verwendet. 
Der Proportionalitätsfaktor zwischen der kinetischen 
Energie der Elektronen und der Frequenz des 
erregenden Lichtes scheint dabei direkt das 
Plancksche ‚„Wirkungselement“ zu ergeben und 
kann möglichenfalls bei präziser numerischer Be- 
stimmung zur Deutung dieser ebenso merkwürdigen 
wie vielseitig anwendbaren Konstanten dienent), 
Der Mechanismus der normalen lichtelektrischen 
Elektronenemission ist noch ganz unbekannt und ge- 
winnt auch ficht an Klarheit durch seine weiteren, 
seltsamen, in diesem Berichte nicht angeführten 
Figenschaften. Unser oben benutztes zweites mecha- 
nisches Bild mit Schwimmer, Steigrad und Feder 
führt uns nur allgemein auf eine lokale Anhäufung 
von Energie, die dann in irgend einem explosions- 
artigen Vorgang ein Elektron ausschleudert, für 
dessen Bahn die Orientierung des erregenden elek- 
trischen Feldes ganz ohne Einfluß ist, worin wir das 
Charakteristikum des normalen Photoeffekts er- 
blicken. 
Dem normalen gegenüber steht der selektive 
Photoeffekt. Er findet als reines Resonanzphäno- 
men seine Analogie in dem ersten unserer beiden 
mechanischen Bilder, dem durch Wellenzüge ange- 
regten, elastisch befestigten Schwimmer. Nur 
elektrische Lichtwellen, deren Frequenz der Eigen- 
schwingungszahl des Elektrons nahekommt, vermö- 
gen das Elektron bis zum Abfliegen zu beschleuni- 
gen. Die selektive Emission ist daher auf ein relativ 
enges Wellenlängenintervall beschränkt. Die kleine 
Tabelle 1 gibt in der zweiten Spalte die Resonanz- 



Tabelle 1. 
———— - re = 
a 
Metall Resonanz- RE N const. 
Wellenlänge i : | 
Robidaum «,.. .« . ca. 480 uu 9,55. 10-8cm 1,88 
N oe a hee) 435 uu 2,37 es 
Natron... 340 um 1,84 2021,80: 
TU AUA ANT hee irre oa ae 280 uu | 1,57 erg 
wellenlänge der Elektronen für die Atome der Al- 
kaligruppe und die Fig. 1 zeigt, wie die Zahl der 
Elektronen pro Kalorie absorbierter Lichtenergie in 
Form einer Resonanzkurve im Spektrum zu beiden 
Seiten der Eigenwellenlänge abfällt. Aber diese 
Emission findet, ganz im Sinne unseres mechani- 
schen Schwingungsbildes, nur statt, wenn das 
elektrische Feld des Lichtes eine zur Metallober- 
fläche senkrecht stehende Komponente besitzt. Beim 
Auffallen des Lichtes auf einen Spiegel eines Alkali- 
metalles beobachten wir nur den normalen Photo- 
effekt (Kurve N in Fig. 2), solange das Licht senk- 
recht eintritt oder bei schräger Inzidenz so polari- 
siert ist, daß sein elektrisches Feld parallel zur Me- 

1) Vgl. dazu das Referat von HM. Sieveking, da. ZB, 
393, 1913 und M. Born, ebenda, S. 499. 
Bir 
Über den selektiven und den normalen Photoeffekt. [„Die Natur. A 3 
talloberfläche schwingt. Die Resonanzelektronen — 
schwingen eben in der Richtung des elektrischen 
Feldes, können nur in dessen Richtung von ihrem 
Atom abfliegen und das Metall naturgemäß nicht 
verlassen, wenn sie keine zur Oberfläche senkrechte 
Geschwindigkeitskomponente besitzen. Erzeugen wir 
jedoch eine solehe Komponente, indem wir im natür- 
lichen Licht von senkrechter Inzidenz zu schrägem 
Einfall übergehen, oder bei schräger Inzidenz die 
Schwingungsebene des elektrischen Vektors durch 

360; 
-+boulomb _ | 
340/70 Gele! 
Ir Br 
32. 




| __Kolloidales Kalium 



ye 





Ian rvyo 
S 
S§Sssgg 
T 








"cal Lichtenergie austretenden Elektronen 



Gesamtladung der bei der Absorption von 
8888 


Z0R 1 300 +00 
ie Wellenlänge 
Fig. 1. 
Drehung der Polarisationsebene aus seiner der Me- 
tallfläche parallelen Lage herausdrehen, so erhalten 
wir nicht nur die Elektronen des normalen Effektes, 
sondern auch die des selektiven, die sich bei Mes- 
sungen längs des Spektrums in ihrer resonanzartigen 
Verteilung dem ständigen Anstieg der normalen 
Emission überlagern (Kurve N+S in Fig. 2). 
In der Regel übertrifft die selektive Emission die 
normale erheblich, in einem extremen Falle läßt der 
Maßstab der Fig. 1 die normale Emission des 
Kaliums kaum erkennen, da sie sich selbst bei 
i = 230 uu nur wenig über die Nullinie erhebt. Die 

re 
= 
8 
S 
= 
aS 
3 
DS 
Sy 
us 
SS NS 
- 
AR 
SS 
NS; 
N 
S 
= 
Q 
R 
Q 
3 
S 
N = Se 
A=300, SOO LW 

jr fa 
Wellenlänge des erregenden Lichtes 
Fig. 2 (schematisch). 
Eigenwellenlänge des Resonanzelektrons steht in 
auffäliger Beziehung zum Radius des Atoms, sie ist 
ihm innerhalb der Versuchsfehler 
(vgl. die 3. und 4. Spalte Tab. 1) und dies führt auf 
die Vermutung, daß die Elektronen des selektiven 
Photoeffektes der Oberfläche des Atomes angehören. 
Dafür spricht ferner die erhebliche Resonanzbreite, 
die als Störung bzw. Dämpfung der Elektronen- 
schwingungen durch die Nachbaratome zu deuten ist. 
Zur Entscheidung dieser Frage wird man später den 
Abstand und die gegenseitige Beeinflussung der 
proportional 




