


















































Heft 26. | A Tobler: 
27.6. 1918 
Atome variieren müssen, indem man das Metall teils 
‚bei sehr tiefen Temperaturen, teils im dampf- 
- förmigen Zustand untersucht. 
Auch die Abhängigkeit der Elektronenfrequenz 
yon der chemischen Bindung des Atoms weist auf 
eine periphere Lage, in der man bekanntlich die 
_ chemischen Valenzelektronen vermutet. Man hat beim 
Zusatz von Hg und Tl zum Kalium eine Ver- 
schiebung der Eigenwellenlänge um 60 bzw. 150 wy. 
beobachtet, und in Fällen festerer chemischer Ver- 
_ einigung ist die Verschiebung ins Ultraviolette 
so erheblich, daß im Spektralbereich von 230 bis 
700 wy. allein die normale Emission erhalten bleibt. 
_ Genaue Messungen über die Lage und Breite der 
Resonanzgebiete in Molekülen wohldefinierter Me- 
tallverbindungen versprechen interessante Auf- 
 schlüsse über die chemischen Kräfte, die die Atome 
| im Molekülverband aneinander fesseln, und es 
' scheint neuerdings zu gelingen, aus der Eigen- 
_frequenz des selektiven Photoeffekts der Kompo- 
| nenten die Verbindungswärme einer Reaktion zu 
| berechnen. 
Leider ist es sehr mühselig, chemisch und physi- 
| kalisch wohl definierte Metalloberflächen in der für 
die lichtelektrischen Messungen erforderlichen Be- 
RR  schaffenheit herzustellen. Am günstigsten sind 
noch die Verhältnisse bei den stark oxydablen, aber 
leicht schmelz- und verdampfbaren Alkalimetallen 
und mit Sicherheit hat sich das selektive Resonanz- 
_ Phänomen nur für die Metalle dieser Gruppe nach- 
F weisen lassen. Die Resonanzgebiete scheinen für 
die Mehrzahl der Metalle bei sehr kleinen Wellen- 
_ langen zu liegen und hier erschwert neben anderem 
fi die große Eindringungstiefe des Lichtes in die 
250 num schlecht reflektierenden 
_ Metalle die Beobachtung in gleicher Weise, wie dies 
I oben für den normalen Photoeffekt ausgeführt 
4 wurde. 
if Befinden sich diese und andere theoretische 
_ Fragen über den selektiven Photoeffekt, wie z. B. 
die nach dem Einfluß seiner Elektronen auf die 
optischen Eigenschaften des Metalles, noch im 
| Stadium der ersten Versuche, so steht es mit der 

| 

| emission Breen besser, sie ist fiir Photometrie- 
rungszwecke aller Art außerordentlich geeignet, da 
die Zahl der Elektronen und der ihnen ent- 
| Be rechiende: Strom der Lichintensität in den 
weitesten Grenzen, zwischen 1/1900 Meterkerzen und 
der Helligkeit der Sonne, proportional ist. Elster 
und @eitel, denen die Erforschung der lichtelek- 
_ trischen Elektronenemission so viel verdankt, haben 
schon vor 20 Jahren auf die Benutzung der 
 Alkalimetalle zu Photometrierzwecken hingewiesen, 
sie haben u. a. den Lichtwechsel während astro- 
-nomischer Finsternisse, das zeitliche Abklingen 
_ des Phosphoreszenzlichtes u. a. mehr quantitativ 
verfolgt, ohne daß die lichtelektrische Photometrie 
die Verbreitung gefunden hätte, die ihrer Einfach- 
heit und Bequemlichkeit entspricht. Es scheint, 
daß die bis vor kurzem unbekannte Überlagerung 
_ zweier so verschiedenartiger Phänomene, wie des 
normalen und des selektiven Effekts, und die Ab- 
hingigkeit ihres gegenseitigen Verhältnisses von 
Aussichten des Plantagenkautschuks. 621 
der Orientierung der erregenden Lichtschwingung 
manche Unsicherheit der Beobachtung erzeugt hat, 
die man heute bei der Kenntnis der Eigenheiten 
beider Arten der Emission leicht vermeiden kann. 
In der Praxis geschieht dies wohl am einfachsten 
dadurch, daß man das Alkalimetall in Form einer 
„schwarzen“, d. h. alles einfallende Licht absor- 
bierenden Hohlraumfläche herstellt und dabei 
gleichzeitig das Metall in zahllose feine Kügelchen 
auflöst, deren der Lichteindringungstiefe vergleich- 
barer Durchmesser einem möglichst großen Bruch- 
teil der angeregten Elektronen das Entweichen 
aus der Metalloberfläche gestattet. Die Messungen 
der Fig. 1 beziehen sich auf den Fall einer der- 
artigen Fläche kolloidalen Kaliums, wobei zu be- 
merken ist, daß man bei Anwendung des Prinzips 
der Stoßionisation die primäre Elektronenemission 
benutzen kann, um einen etwa 100 mal intensiveren 
Elektrizitätstransport auszulösen. Oberhalb von 
A = 550 wy, im gelben und roten Teil des Spektrums, 
läßt die Methode lichtelektrischer Photometrierung 
allerdines noch zu wünschen übrig, da es noch 
nicht gelungen ist, den selektiven Effekt des Rb 
oder gar des Cs in ähnlichem Grade zur Ausbil- 
dung zu bringen, wie am K in der Fig. 1. Wer 
sich für weiteres aus der Praxis der Photonietrie- 
rung interessiert, sei auf ein Referat des Herrn 
H. v. Dechend auf Seite 313 d. J. verwiesen, wäh- 
rend die Arbeiten des Verfassers und P. Prings- 
heims in den Verhandlungen d. Deutsch. Physik. 
Ges. seit 1909 nähere Einzelheiten über die hier 
besprochenen Untersuchungen des normalen und des 
selektiven Photoeffekts enthalten. 
Aussichten des Plantagenkautschuks. 
Von Prof. Dr. Fr. Tobler, Münster 1. W. 
Unablässig arbeitet die Chemie an der Her- 
stellung des künstlichen Kautschuks, schon werben 
gelegentlich Gesellschaften größere Kapitalien da- 
für und schrecken auch mittelst gut lancierter 
Pressenotizen das Kapital von den Unternehmun- 
gen in Plantagenkautschuk ab. Tatsächlich ist in 
den letzten Jahren auf dem Gebiet der Kautschuk- 
synthese viel geleistet worden und die Prophe- 
zeiung, daß eine ernste Rivalität zwischen künst- 
lichem und natürlichem Produkt vor der Tür 
stehe, ist nicht ganz so unwahr, wie sie noch vor 
kurzem erschien. Indes — auch die andere Seite, 
Gewinnung und Verarbeitung des natürlichen 
Materials, zeitigt ihre Fortschritte, die ihrerseits 
neue Anstrengungen auf der Seite der Gegner 
nötig machen. Es sind von den Synthetikern noch 
andere als rein technische Schwierigkeiten zu über- 
winden, ehe die Kautschukplantagen als ,,ver- 
loren“ gelten, so verloren wie etwa die kleineren 
Anlagen der Art vor Jahren im Kautschuksturm, 
als manche gute deutsche Pflanzung in fremde 
Hand kam. 
Die Weltproduktion an Kautschuk (bei der 
also noch kein synthetischer ist!) betrug 1912 etwa 
100 000 Tons, als Verbraucher hiervon steht hinter 
