706 Sommerfeld: Unsere gegenwärtigen Anschauungen über Röntgenstrahlung. 
werden könnten. Inzwischen sind die Methoden 
der Photometrie an photographischen Platten von 
meinem Kollegen Koch!?) außerordentlich vervoll- 
kommnet. Auf Grund seiner Ausmessungen der 
Beugungsaufnahmen von Walter und Pohl sowie 
von Haga und Wind glaube ich — mit aller ge- 
botenen Vorsicht — auf ein positives Ergebnis der 
Beugungsversuche und auf eine Wellenlänge (oder 
„Impulsbreite“) von der Größe einigemal 10-% em 
schließen zu könnent?). Bemerken wir, daß dies 
uur der zehnte Teil der Molekülgröße ist, welch 
letztere ja nach verschiedenen Methoden zu einige- 
mal 10-8 gefunden wird. Offenbar sind Beugungs- 
messungen der einzige Weg, um zu einem absoluten, 
direkt in cm angebbaren Werte der Wellenlänge 
zu gelangen. 
Ganz neues Licht nicht nur auf die Frage nach 
der Wellenlänge der Röntgenstrahlen sondern auf 
ihre Wellennatur überhaupt warf eine Entdeckung, 
welche im vorigen Jahre in diesem Institut ge- 
macht wurde und über die nicht nur hier sondern 
in den verschiedensten Laboratorien des In- und 
Auslandes intensiv gearbeitet wird. Es war die 
glänzende Idee von Laue!*), die Röntgenstrahlen 
abzulenken und zur Interferenz zu bringen durch 
diejenige Gitteranordnung, die uns die Natur 
selbst in ihren Meisterwerken, den Kristallen, an 
die Hand gibt. Laues Idee wurde von Friedrich 
und Knipping!*) ausgeführt mit dem Ergebnis, daß 
Interferenzbilder von ungeahnter Schönheit und 
Präzision entstanden. Wie für die Natur der 
Röntgenstrahlen werden diese Bilder für die Er- 
forschung des kristallinen Zustandes, des eigent- 
lichen Normalzustandes fester Materie, ent- 
scheidend werden, sie dürften für die Struktur- 
theorie der Kristalle die eigentlichen präzisen 
Unterlagen liefern. Es ist klar: wenn man die 
Kristallgitter ausmessen will, darf man dazu nicht 
die Elle oder die — immer noch viel zu grobe — 
Wellenlänge des sichtbaren Lichtes nehmen, welch 
letztere 1000 mal größer ist, wie der Molekülabstand 
im Kristall; wohl aber ist eine geeignete Maß- 
stabseinheit die Wellenlänge der Röntgenstrahlen, 
von der etwa 10 auf den Molekülabstand 
kommen. Sie verhält sich zu diesem etwa so, wie 
die Wellenlänge des Lichtes zu dem Strichabstand 
eines Rowlandgitters. Die von ihm erhaltenen 
älteren und neueren Diagramme wird Ihnen Herr 
Friedrich selbst vorführen. 
Außer den höchst charakteristischen Punkt- 
gruppen, die an Kristallen erhalten werden, hat 
Friedrich?) kürzlich auch richtige Beugungsringe 
bei isotropen (oder besser gesagt quasiisotropen) 
Körpern, wie Wachs, Paraffin entdeckt, Beugungs- 
ringe, die unmittelbar an die bei Eiskristallen oder 
Lykopodiumsamen zu beobachtenden Ringe oder an 
die Höfe von Sonne und Mond erinnern. Viel- 
leicht ist eine mikrokristalline Struktur oder ein 
komplizierter Aufbau des Moleküls Vorbedingung 
für diese Erscheinung. 
Eine schöne Erweiterung der hiesigen Versuche 
wurde bald nach deren Publikation von Bragg**), 
Vater und Sohn, mitgeteilt. Die hiesigen Versuche 
bezogen sich auf den Durchgang der Röntgen- 
eo Natur 
wissenschaften 
strahlen durch kristallisierte Materie, wobei 
namentlich Diamant auch eine Strahlung nach 
rückwärts (entgegen der primären Strahlung), also 
eine Art Reflexion gab. Die Herren Bragg nun 
zeigten, daß u. a. Glimmer regulär reflektiert, so 
zwar, daß das übliche Reflexionsgesetz gilt, und daß 
der reflektierte. Fleck bei Glimmer viel intensiver 
ist wie die hindurchgelassenen Flecke z. B. bei 
Zinkblende: die Braggsche Erscheinung der Re- 
flexion kann schon in einigen Minuten, die 
Lauesche erst in mehreren Stunden photographiert 
werden. Also: Was der ungeordnete Haufe der 
Atome eines isotropen (oder quasiisotropen) Kör- 
pers nicht vermag, die auffallenden Röntgen- 
strahlen zur teilweisen Umkehr und Reflexion zu 
zwingen, das erreicht die in Reih und Glied ge- 
ordnete Phalanx der Kristallatome. Friedrich 
konnte die Reflexion besonders schön außer bei 
Glimmer auch bei Marienglas (Gips) wieder- 
holen!’). Dabei zeigte sich, daß der reflektierte 
Punkt zu einer Serie von weiteren durchgelassenen 
Punkten gehört, welche kreisartig angeordnet sind. 
Man gewinnt aus dem Anblick dieser Figuren den 
Eindruck, daß der Reflexionsvorgang nicht eigent- 
lich wesensverschieden ist von der durch Lawe vor- 
ausgesagten Interferenzerscheinung. Hiervon gibt 
sowohl die Lauesche Theorie wie die im wesent- 
lichen mit der Laueschen identische Theorie von 
Herrn Bragg jr. Rechenschaft. Auch zeigt die 
eine oder andere Theorie, daß unter einem be- 
stimmten Winkel nur eine bestimmte Wellenlänge 
reflektiert werden kann, ähnlich wie bei den Lipp- 
mannschen Farbenphotographien. Für die Richtig- 
keit dieser letzteren Aussage sind ganz kürzlich 
auch die experimentellen Belege erbracht in einer 
wichtigen Arbeit!) der Herren Bragg, welche weiter- 
hin die Aussicht eröffnet, auf dem Wege der Re- 
flexion das vollständige Spektrum der Röntgen- 
strahlung zu entwerfen. 
Alle diese Dinge sind noch im Fluß. Es wird 
noch manches Jahr dauern und es wird noch 
manche Röntgenröhre ihr Leben lassen müssen, bis 
dieses (Gebiet systematisch abgebaut sein wird. 
Eines aber läßt sich schon jetzt übersehen: daß die 
Theorie auf dem richtigen Wege ist. Dies betont 
Laue im Eingang zu seiner zweiten Note in der 
Münchener Akademie mit Bezug auf seine Inter- 
ferenztheorie, und dasselbe können wir, wie ich 
glaube, bezüglich unserer gesamten Auffassung von 
der Natur der Röntgenstrahlen behaupten. Einen 
besonders schönen Erfolg der Kristallaufnahmen 
sehe ich darin, daß sie den verdienstvollsten und 
gewiegtesten Anhänger des gegenteiligen Stand- 
punktes, einer Corpuskulartheorie der Röntgen- 
strahlen, nämlich Herrn Bragg selber, überzeugt 
und ins Lager der Wellentheorie übergeführt 
haben. 
2.. Erste theoretische Anschauungen. 
Zur Zeit der Röntgenschen Entdeckung war 
zwar der Maxwellschen Theorie durch Hertz zum 
Siege verholfen, aber sie war keineswegs einge- 
bürgert und alleinherrschend. Helmholtz hatte eine 
allgemeinere Äthertheorie aufgestellt, welche neben 

