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Atomgewicht die Eigenstrahlung wie erwähnt. 
fehlt. Wir sehen daher bei den gewöhnlichen 
Pt-Antikathoden den größten Teil der Strahlung 
als Eigenstrahlung an; der Bremsvorgang ist dann 
zwar immer noch unerläßlich zur Einleitung der 
Ausstrahlung, aber nicht mehr maßgebend für die 
Energie und den Charakter des Hauptteiles der 
Ausstrahlung. 
Noch eine Einschränkung mehr mathematischer 
Natur müssen wir hinzufügen, um nicht in den Ver- 
dacht zu einseitiger Vertretung der Impulsauf- 
fassung zu kommen. Wenn wir die Eigenstrahlung 
des Antikathodenmaterials mit einem mehr oder 
minder ausgesprochenen musikalischen Ton ver- 
gleichen, so können wir im akustischen Gleichnis 
die Impulswelle mit einem Knall parallelisieren. 
Indessen läßt sich bekanntermaßen jede akustische 
Erregung von beliebigem zeitlichen Ablauf wieder 
auflösen in eine Summe von harmonischen Tönen, 
am besten nach dem Schema des Fourierschen Inte- 
grals.. Wir können also auch von dem Spektrum 
eines Röntgenimpulses sprechen. In diesem werden 
die Wellenlängen von der Größe der Impulsbreite A 
vorwiegen (vergl. hierzu indessen Nr. 6), aber auch 
viel kürzere und längere Wellenlängen vorkommen. 
In dem Gesamtspektrum der Röntgenstrahlung 
werden daneben insbesondere die Wellenlängen der 
Eigenstrahlunghervortreten. Dieses Gesamtspektrum 
wird daher etwa so aussehen: Ein flaches Maximum 
in der Nähe derjenigen Wellenlänge, die unserer 
Impulsbreite X entspricht, außerdem ein oder mehrere 
eventuell schärfer ausgeprägte Maxima, die der oder 
den Eigenstrahlungen des Antikathodenmatrials zu- 
gehören. Ein prinzipieller Unterschied besteht nicht 
zwischen der spektralen Sprechweise und der Im- 
pulsauffassung; es ist vielmehr eine Frage der 
Zweckmäßigkeit und Bequemlichkeit, welcher 
Sprechweise wir uns bedienen. Schon im Jahre 1900 
habe ich bei der Behandlung der Haga-Windschen 
Spaltphotogramme mich der Impulssprache be- 
dient?!), der sich später auch Wind??) angeschlossen 
hat. Wir operieren andrerseits in der Laueschen 
Theorie mit der Wellenlänge der Röntgenstrahlen 
und verstehen darunter eine in dem Gesamtspektrum - 
enthaltene Wellenkomponente. Impulse und Wellen 
werden beide in ihrer Ausbreitung und ihrem trans- 
versalen Charakter durch die Maxwellschen 
Gleiehungen bestimmt. Es besteht zwischen beiden 
Auffassungen kein Gegensatz wie zwischen longi- 
tudinalen oder transversalen Wellen oder wie zwi- 
schen Wellentheorie und Corpusculartheorie. Die 
Corpusculartheorie liefert für gewisse Tatsachen der 
sekundären Kathodenstrahlung (vgl. Nr. 6), die ein- 
fachste, ja bis zu einem gewissen Grade die ein- 
zige Erklärung, läßt sich aber angesichts der Tat- 
sache der Kristallinterferenzen nicht aufrecht- 
halten. 
3. Transversaler Charakter der Röntgenstrahlung. 
Polarisationsverhaltnisse. 
Der Nachweis von der transversalen Natur der 
Röntgenstrahlen wurde durch Versuche Barklas?) 
mittels der Sekundär- und Tertiärstrahlen erbracht. 
Diese Strahlen mögen unter Ausschluß von Eigen- 
Sommerfeld: Unsere gegenwärtigen Anschauungen über Röntgenstrahlung. 
rn 
© 
wissenschaften 
strahlen von je einem Radiator kleinen Atomge- 
Es seien in Fig. 2 die Rich- 
wichts erzeugt werden. 
tungen 1, 2, 3 drei zueinander senkrechte Achsen, 
1 die Riehtung der primären Strahlen, welche als 
unpolarisiert vorausgesetzt werden, also durch- 
schnittlich gleiche Schwingungskomponenten nach 2 
und 3 haben. In dem ersten Radiator erregen die 
Schwingungen 2 ein erzwungenes Mitschwingen der 

Elektronen in der gleichen Richtung 2, die zuge- 
hörige Ausstrahlung, ,,zerstreute Strahlung“, findet 
transversal statt, also z. B. nach der Richtung 3 
parallel 3. Dagegen werden die im Radiator von den 
Schwingungen 3 erregten Schwingungen nach der 
Richtung 3’, wiederum wegen ihres transversalen 
Charakters, keine Ausstrahlung ergeben. Dieselbe 
Tatsache ist von der drahtlosen Telegraphie her be- 
kannt: Die Antenne strahlt vorzugsweise senkrecht 
gegen die Richtung der darin verlaufenden Ströme 
und liefert in der Richtung der Antenne keine Strah- 
lung. Wir haben also in der Richtung 3° sich fort- 
pflanzende sekundäre Strahlen lediglich von der 
Schwingungsrichtung 2. Diese sind bereits vollstän- 
dig polarisiert. Leider 
direkter Polarisationsnachweis für Röntgenstrahlen, 
wie wir ihn für optische Zwecke in dem Nicolschen 
Prisma haben. Wir müssen daher zu einem zweiten 
Radiator unsere Zuflucht nehmen. Im diesem er- 
regen die Schwingungen 2 
schwingungen, welche die Tertiärstrahlen liefern. 
Diese werden aber wieder nur transversal ausge- 



strahlt. In der Richtung 2’ ist also die Intensität 
dieser tertiären Strahlen gleich Null. Indem — 
90° 
3/ 
0° 
Fig. 3. 
Barkla hierfür den experimentellen Nachweis lieferte | 
photographische 
(durch Jonisierung, Haga durch 
Wirkung), bestätigte er rückwärts den transversalen 
Charakter nicht nur der tertiären und sekundären, 
sondern auch der primären Strahlen und erwies die 
Röntgenstrahlen als legitime Glieder der 
elektromagnetischen Wellenfamilie. 
fehlt uns einstweilen ein — 
erzwungene Elektronen- — 
Die Maur © 

optisch- | 
Nach welchem quantitativen Gesetz sich die Aus- _ 
strahlung auf die verschiedenen Azimute 9 verteilt, — 
ist in Fig. 3 durch die Kurve 1 dargestellt; ihr 
eK a 
