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2%. 7, 1918 
Radius-Vektor nach den verschiedenen Richtungen 
ist proportional sin? 9, ist also in der Schwingungs- 
richtung selbst (= 0 bzw. 9 = 7) gleich Null. 
_ Mit denselben Mitteln gelingt aber auch der 
Nachweis, daß die primäre Strahlung nicht, wie wir 
annahmen, vollkommen unpolarisiert ist, sondern 
daß sie eine Vorzugskomponente der elektrischen 
Kraft von einer sogleich anzugebenden Richtung 
hat. Diese Vorzugskomponente ist um so stärker 
vertreten, je merklicher die Bremsstrahlung neben 
der Eigenstrahlung ist. Bei Pt-Antikathoden, welche 
starke Eigenstrahlung liefern, beträgt die Polari- 
sation nur etwa 10%, bei Kohle ist sie zweifellos 
viel stärker. 
Des näheren betrachten wir Fig. 4. Hier ist K 
die Kathode, A die Antikathode, 1 die ins Auge ge- 
faßte Richtung eines Strahles des Röntgenstrahl- 
biindels. Die elektromagnetische Störung, die sich 
längs 1 fortpflanzt, hat, soweit sie von der Brem- 
‘sung des Kathodenstrahl-Elektrons herrührt, folgen- 
den Charakter: Die elektrische Kraft (Pfeil 2) liegt 
in der Ebene KA1 senkrecht zu 1, die magnetische 







































ER 
Amea.= CT 
a { kei 

Ike A: Fig. 5. 
Kraft (Pfeil 3) steht senkrecht auf 2 und 1 und ist 
von gleicher Größe wie die elektrische Kraft. Es 
ist dabei angenommen, daß die Bremsung des Elek- 
‘trons, welche die Ausstrahlung hervorruft, in der 
geraden Linie KA, der Verlängerung des Kathoden- 
'strahls, erfolgt. Unter dieser Annahme ergeben sich 
die obigen Angaben ihrer Lage und Größe der elek- 
trischen und magnetischen Kraft unmittelbar aus der 
Integration der Maxwellschen Gleichungen für das 
| Feld eines geradlinig verzögerten Elektrons. Sie 
| zeigen wieder den transversalen Charakter aller 
‘elektromagnetischen Strahlungserscheinungen und 
lassen uns vermuten, daß schon die primären Strah- 
len vollkommen polarisiert sein würden, wenn nicht 
| zu der Bremsstrahlung die Eigenstrahlung des Anti- 
| kathodenmaterials hinzukäme, die keine Vorzugs- 
| richtung besitzt. Die Beobachtungen, insbesondere 
von Baßler, haben die Aussagen der Theorie über die 
Vorzugsrichtung der elektrischen Kraft, über die 
Symmetrie der Polarisation rund um die Richtung 
| des erzeugenden Kathodenstrahls, vollauf bestätigt. 
) Die stärkere Polarisation bei einer Kohlenanti- 
kathode zeigt außerdem, daß es die Eigenstrahlung 
| der Schwermetalle ist, die bei diesen die Polarisation 
| der primären Strahlen verschleiert. 
4. Intensitäts- und Härteunterschiede. 
“ Wir haben indessen noch viel feinere Kriterien 
für den elektromagnetischen Charakter der durch 
en Bremsvorgang hervorgerufenen Strahlung. Die 
Sommerfeld: Unsere gegenwärtigen Anschauungen über Röntgenstrahlung. 709 
Beobachtung hat gewisse minutiöse Unterschiede der 
Härte und Intensität nach den verschiedenen Aus- 
strahlungsrichtungen erkennen lassen, die die Theo- 
rie verlangt. Betrachten wir zunächst Fig. 5. Das 
ankommende Kathodenstrahlteilchen habe die Ge- 
schwindigkeit v; wir setzen jetzt, im Gegensatz zu 
Fig. 1 voraus, daß v nicht sehr klein gegen c sei, 
vielleicht v—=/; c, wie es bei einer Spannung von 
30 000 Volt der Fall sein würde. Wenn das Teilchen 
in der Zeit + gebremst wird, so legt es noch den Wee 
UT 4 : . he ls a s 
l=,- zurück, falls wir die Geschwindigkeit bei 
2 
der Bremsung gleichmäßig abnehmend denken. Die 
Verzögerung beginne im Anfangspunkt von / und 
sei im Endpunkte von | beendet, so daß das Elek- 
tron hier zur Ruhe gekommen ist — oder besser ge- 
sagt auf eine so kleine Geschwindigkeit reduziert 
ist, wie sie der Wärmebewegung für die betr. Tem- 
peratur entsprechen würde. (Eine relativ zur An- 
fangsgeschwindigkeit v so kleine Geschwindigkeit 
von einigen km/sec können wir hier ohne Fehler als 
vollkommene Ruhe behandeln.) Um diese Strecke 
Z nun werden die beiden Centren der Kugeln gegen- 
einander verschoben sein, welche den Röntgenimpuls 
begrenzen. Wegen der Ausbreitung mit Lichtge- 
schwindigkeit hat die Kugelschale durchschnittlich 
die Dicke Amed=cer, die senkrecht gegen die Rich- 
tung des Kathodenstrahls tatsächlich auftritt. In 
der Richtung des Kathodenstrahls aber wird die 
Dicke um / vermindert, in der entgegengesetzten 
Richtung um / vermehrt sein. Wir bekommen daher 
eine minimale oder maximale Impulsbreite 
x Ü 
/Amn=\ce—5/T 
E © 
bzw. Amax=|c+ 9] AZ 
Wegen der Transversalität der Ausstrahlung gehört 
zu diesen Richtungen minimaler und maximaler 
Härte allerdings die Intensität 0, aber zwischen 
ihnen findet eine kontinuierliche Zunahme der Im- 
pulsbreite und dementsprechend eine kontinuierliche 
Abnahme der Härte statt. Diese Härtevariation ist 
von Friedrich®) in seiner Dissertation wirklich be- 
stätigt worden. Ihre Theorie habe ich 2 Jahre 
früher gegeben?*), nachdem schon 1900 W. Wien?*) 
im allgemeinen auf die notwendige Inhomogenität 
der Röntgenbündel hingewiesen hatte. 
Unterschiede in der nach verschiedenen Azimuten 
ausgestrahlten Intensität sind schon bei langsam be- 
wegten Elektronen im Sinne der Fig. 3 Kurve 1 zu 
erwarten und in der Verteilung der Sekundär- und 
Tertiärstrahlung tatsächlich beobachtet, die auf 
Elektronenschwingungen kleiner Geschwindigkeit zu- 
rückzuführen sind. Bei schnell bewegten Elektronen 
aber kommt eine charakteristische Unsymmetrie des 
Ausstrahlungsvorganges hinzu. Die Kurven 2 und 3 
der Fig. 3 deuten diese an; sie zeigen ein Voreilen 
des Maximums im Sinne der ursprünglichen Be- 
wegung des Kathodenstrahles, und zwar ein um so 
stärkeres Voreilen, je größer die Kathodenstrahlge- 
schwindigkeit war. An Hand der Fig. 6 können 
