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änderung des Gases, oder man bestimmt — bei kon- 
stant gehaltenem Volumen — seine Druckänderun- 
ven. Beide Methoden sind fiir die exakte Gasthermo- 
metrie benutzt worden; die letztere wird aber — wohl 
aus experimentellen Griinden — von den meisten 
Forschern bevorzugt, so daß die andere hier zurück- 
treten kann. 
Die Aufstellung einer Gasskala — nicht der Gas- 
skala — mit dem Gasthermometer von (fast) konstan- 
tem Volumen geht nun so vor sich, daß zuerst ein 
geeignetes Gefäß bis zur Marke bei 0° (in schmel- 
zendem Eis) mit dem Meßgase unter einem Druck 
von Py (760 oder 1000 mm Hg) gefüllt wird; dann 
umgibt man das Gefäß von dem Dampf siedenden 
Wassers und erhöht den Druck durch Zugabe von 
Quecksilber so, daß das Volumen unverändert bleibt 
(siehe unten). Der hierzu nötige Druck sei Pioo- 
Dann ist 
> Du 
DT 
100. 
und nach der Gleichung (2) 
I = Po al a Op Dy, 
woraus schließlich folgt 
2 
rer 
Po &p Gy 
Damit ist aber die Temperaturskala des MeBgases 
festgelegt, denn in dieser Gleichung ist ¢ nur ab- 
hangig von Pz, Pım und P, (da ja cuck a, Curch dies 
bestimmt ist); jede beliebige Temperatur läßt sich 
also durch diese Größen darstellen, und umgekehrt 
muß jeder bei unbekannter Temperatur gemessene 
Druck nach Gleichung 2 diese Temperatur zu be- 
rechnen gestatten. 
Nach dieser Arbeitsweise erhält man — unter 
Voraussetzung stets gleicher Meßgenauigkeit — mit 
verschiedenen Gasen Temperaturskalen, die zwar an- 
genähert, aber nicht völlig genau übereinstimmen; 
wenn man ein mit Wasserstoff und ein mit Stick- 
stoff beschicktes und geeichtes Gasthermometer in 
ein und denselben Raum also auf genau gleiche 
Temperatur — brächte, so würde man im allge- 
meinen mit beiden Instrumenten etwas verschiedene 
Temperaturangaben erhalten. 

Koppel: Der gegenwärtige Stand der Temperaturmessungen. 
[ Die Natur- 
Wie groß die Unterschiede zwischen deneinzelnen 
Gasskalen werden, ergibt sich am besten aus der 
unten wiedergegebenen Tabelle von Burgeß, welche 
die Rorrekturgrößen enthält, die an den verschie- 
denen Gasskalen angebracht werden müssen, um sie 
— auf die thermodynamische Skala — Spalte 1 — 
zu reduzieren. 
Diese Tabelle läßt zunächst erkennen, daß die 
Gasthermometer mit konstantem Volumen (bei denen 
jetzt nach Übereinkunft meist ein Anfangsdruck 
von 1000 mm Hg gewählt wird) sich der thermo- 
dynamischen Skala immer viel mehr nähern als die 
Thermometer mit konstantem Druck. Sie zeigt 
ferner, daß bei den ersteren Apparaten von — 200° 
bis + 1000° die Helium- und Wasserstoffskalen mit 
der thermodynamischen Skala bis auf sehr kleine 
Unterschiede übereinstimmen, die sogar zwischen 
0° und 150° völlig verschwinden. Dies ist des- 
wegen wichtig, weil viele, an die seit 1887 vom 
Bureau international des poids et mesures als Grund- 
lage gewählte Wasserstoffskala (konstantes Volu- 
men, 1000 mm Anfangsdruck) angeschlossene Mes- 
sungen dadurch ohne weiteres auch mit der thermo- 
dynamischen Skala übereinstimmen. 
Schließlich aber zeigt diese Tabelle, daß die oben 
so entschieden betonte Verschiedenheit der Gasskalen 
untereinander und ihre Abweichungen von der 
thermodynamischen Skala immerhin etwa bis 500° 
aufwärts nur für die allerfeinsten Messungen über- 
haupt in Betracht kommen; erst bei höheren Tem- 
peraturen erhalten diese Abweichungen auch prak- 
tisch ernsthafte Bedeutung. 
Da ohne Zweifel Wasserstoff und Helium für die — 
genaue Gasthermometrie besonders geeignet zu sein 
scheinen, so muß es auffallen, daß gerade für diese 
Stoffe in jener Tabelle bei den höchsten Tempera- 
turen keine Korrektionswerte angeführt sind; das 
hat nun experimentelle Gründe, die sich am besten 
im Zusammenhang mit einigen Angaben über die 
Versuchstechnik der Gasthermometer erörtern lassen. 
Die letzte Periode der Verfeinerung der Tem- 
peraturmessung begann 1900 mit der Einführung 
der elektrischen Heizung für die Gasthermometer; 
sie hat weitgehende Aufklärung über die Behandlung 
und Anwendungsweise dieser Instrumente gebracht, 







wissenschaften — 


Tabelle I. Korrektionen der Gasskalen. @ = 273,100 ©. | 
Temperatur | Therm. m. konstantem Druck = 76 em | Therm. m. konstantem Volumen, 99 = 100 em 
in Zentigraden | Helium Wasserstoff Stickstoff | Helium | Wasserstoff | Stickstoff 
— 1,250 = = | a + 0,02 = | a 
— 200 +0,10 + 0,26 | — + 0,01 + 0,06 2 
== 100 +0,03 + 0,08 + 0,33 0,000 | + 0,014 _ + 0,07 
— 50 + 0,009 + 0,004 + 0,09 0,000 | + 0,004 + 0.02 
205 — 0,002 — 0,002 — 0,013 0,000 | 0,000 — 0,006 
+ 50 — 0,002 — 0,003 — 0,017 0,000 | 0,000 — 0,006 
+ 5 — 0,002 — 0,002 — 0,012 0,000. 0,000 — 0,004 
— 150 + 0,005 + 0,003 + 0,04 0,000 | + 0,001 + 0,01 
+ 200 + 0,01 + 0,01 +0,10 0,000. + 0,002 + 0,04 
+ 450 + 0,07 + 0,04 + 0,50 0,00 + 0,01 +0,15 
+. 1000 +- 0,24 + 0,01 + 1,7 = | + 0,04 + 0,70 
++ 1500 — ae + 3,0 — | —_ +13 


