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12. 9. 1913 
Für Temperaturen oberhalb des Schmelzpunktes 
yon Platin ist möglicherweise ein Element Wolfram- 
Molybdän bis zum Schmelzpunkt des letzteren 
(ca. 2600°) brauchbar, allerdings nur in reduzieren- 
der Atmosphäre; über dies Element sind sichere An- 
gaben aber noch nicht vorhanden. 
Ein allgemeiner Nachteil aller Thermoelemente 
liegt darin, daß es fast unüberwindliche Schwierig- 
‚, keiten bietet, Drähte herzustellen, die auf längere 
| Strecken völlig homogen sind und auch so bleiben. 
Jede Inhomogenität aber bedingt in einem Draht 
von veränderlicher Temperatur das Auftreten von 
ganz unkontrollierbaren elektromotorischen Kräften, 
und da besonders bei hohen Temperaturen alle Me- 
 talle leicht zerstäuben oder bereits merkliche Dampf- 
drucke besitzen, so ist stets Gefahr vorhanden, daß 
selbst die homogensten Drähte durch Aufnahme von 
Verunreinigungen (aus dem andern Draht) ihre ur- 
sprüngliche Thermokraft ändern. Es ist deswegen 
eine möglichst gute Isolation der einzelnen Drähte 
durch Schutzrohre aus Quarz oder Magnesia erfor- 
derlich, aber auch dann erscheint eine häufige Nach- 
eichung der Elemente geboten. 
Optische Pyrometer. 
Während die Skalen der bisher besprochenen se- 
kundären Thermometer empirisch an die primäre 
Idealgasskala angeschlossen werden müssen, ist 
durch die neuere Entwicklung der Strahlungstheorie 
| die Grundlage zu Meßinstrumenten gelegt worden, 
. deren Angaben direkt dieser Skala entsprechen. 
Allerdings sind diese optischen Pyrometer, deren 
besonderer Vorzug darin besteht, daß sie der zu 
messenden Temperatur überhaupt nicht direkt aus- 
gesetzt werden, meist auf die höheren Temperaturen 
beschränkt, wo gut sichtbare Strahlung stattfindet 
(etwa von 800° an); nach oben hin ist dagegen ihrer 
Leistungsfähigkeit keine Grenze gezogen. 
Als Grundlage der optischen Pyrometer dient 
einerseits das Stefansche Gesetz über die Gesamt- 
strahlung 
H =o (1!—T>") 
(E = Gesamtstrahlung, 7 = Temperatur des strah- 
lenden, T,— des bestrahlten Körpers, o = Kon- 
stante), andererseits das Wiensche Gesetz fiir mono- 
chromatisches Licht in der Form 
Af “1765 1 1 
log 5. = log e( 
(J, J, Strahlungsintensitäten des schwarzen Körpers 
bei T und T, für die Wellenlänge A, co = Konstante.) 
Das erste Gesetz verwendet ein von Fery ertun- 
| denes „Thermoelektrisches Teleskop“; nach der zwei- 
ten Gleichung arbeiten die Pyrometer von Wanner 
und Le Chatelier. Gut anwendbar scheinen auch die 
nur in der Konstruktion verschiedenen Pyrometer 
von Holborn und Kurlbaum sowie von Morse zu sein. 
Theorie und Wirkungsweise dieser verschiedenen 
‘Instrumente im Rahmen dieses Aufsatzes darzu- 
legen ist nicht möglich; es sei nur hervorgehoben, 
_ daß ihre Zuverlässigkeit natürlich — sofern sie die 
angegebenen Strahlungsgesetze benutzen — von der 
Sicherheit abhängt, mit welcher” deren Konstanten 
Koppel: Der gegenwärtige Stand der Temperaturmessungen. 887 
bestimmt sind. Bisher ist nun hierin noch keine 
zufriedenstellende Übereinstimmung erzielt, und 
dies ist auch zum Teil wenigstens der Grund, daß die 
Messungen mit optischen Pyrometern vielfach noch 
voneinander abweichen. Es kommt aber noch ein 
anderer wichtiger Umstand hinzu. Die Strahlungs- 
gesetze und natürlich auch die darin enthaltenen 
Konstanten gelten nur für den absolut schwarzen 
Körper. Mißt man also mit den optischen Pyro- 
metern Temperaturen beliebiger Körper, die im all- 
gemeinen ohne besondere Anordnungen nicht 
schwarz strahlen, so erhält man deren „schwarze 
Temperatur“, die stets unterhalb ihrer wahren Tem- 
peratur liegt, und es bedarf in jedem einzelnen 
Falle besonderer Korrekturen, um die letztere zu 
finden. 
Von der weiteren Ausbildung dieser Instrumente 
wird es abhängen, mit welchem Genauigkeitsgrade 
wir künftig die höchsten uns zugänglichen Tem- 
peraturen zu messen imstande sein werden. 
Normaltemperaturen (Fixpunkte). 
Es ist bereits erwähnt worden, daß die- Über- 
tragung der Gasskala auf sekundäre Meßinstrumente 
entweder direkt oder mit Hilfe von „Fixpunkten“, 
die dann mit beiden Instrumenten bestimmt werden, 
geschehen kann. Als Normaltemperaturen oder Fix- 
punkte bezeichnet man möglichst einfach, sicher und 
genau ohne Anwendung eines Thermometers her- 
stellbare Temperaturen, die sich längere Zeit kon- 
stant halten lassen und deren Wert in bezug auf die 
Idealgasskala genau bekannt ist. Diesen Bedingun- 
gen genügen die Schmelzpunkte, Siedepunkte und 
Umwandlungspunkte einer Anzahl reiner Stoffe, bei 
denen die mit der betreffenden Umwandlung verbun- 
dene Wärmetönung die Unabhängigkeit von der 
Außentemperatur in gewissen Grenzen bedingt. Der 
Anschluß einer größeren Zahl solcher Fixpunkte 
an die thermodynamische Skala hat ganz erhebliche 
Mühe gekostet, und erst neuerdings sind die ver- 
schiedenen Laboratorien zu gut übereinstimmenden 
Resultaten gekommen, von denen die wichtigsten 
in der Tabelle auf S. 888 zusammengestellt sind. 
In ihrer Gesamtheit bieten nun diese Zahlen ein 
vorzügliches Mittel, um ohne komplizierte physika- 
lische Apparate zu wirklich genauen Temperatur- 
messungen zu kommen; weil sie jeden, unabhängig 
von Gasthermometern und von kostbaren geeichten 
sekundären Skalen, in die Lage versetzen, seine 
Thermometer direkt an die thermodynamische Skala 
anzuschließen, indem er einfach derartige Tempera- 
turen mit seinem Instrument mißt und dessen An- 
gaben entsprechend korrigiert. Bedingung für die 
Anwendung dieser Fixpunkte allerdings ıst der Be- 
sitz wirklich reiner Substanzen, deren Beschaffung 
aber nicht allzu schwierig ist, da z. B. die wichtigen 
Metalle Gold, Silber, Platin, Quecksilber, Kupfer, 
Zinn, Blei, Cadmium und Zink, wie Mylius gezeigt 
hat, heute mit weniger als 0,01% Verunreinigungen 
im Handel zu haben sind und somit ohne weiteres 
zur Erzeugung der Normaltemperaturen benutzt 
werden können. Daß man bei Anwendung von Siede- 
punkten als Fixpunkte den Einfluß des jeweiligen 
