
219,9, 118] 


F nung wiedergegeben. 

ett 38. 
DurchschieBung einer Tonkugel wiedergegeben. Das 
Geschoß @ tritt in Bild 1 gerade auf der linken Seite 
in das Gesichtsfeld hinein, erreicht in Bild 2 die 
Tonkugel (Einschuß) und verläßt sie dann in Bild 3 
wieder (Ausschuß). Bild 4 zeigt dann die nach dem 
Fortfliegen des Geschosses noch weiter fortschrei- 
tende Explosionswirkung, welche nach einiger Zeit, 
wie die späteren Momenten entsprechenden Aufnah- 
men auf der rechten Seite der Figur zeigen, zu einer 
völligen Zerstörung der Tonkugel führt. 
Aber dieses Verfahren, das immerhin schon vor- 
zügliche Resultate geliefert hatte und für die Mehr- 
zahl aller ballistischen Vorgänge auch durchaus zu- 
reichend war, besaß doch insofern noch einen Man- 
gel, als es nur schwer möglich war, die Bildfrequenz 
innerhalb weiterer Grenzen zu ändern, da man 
naturgemäß an die Periodenzahl der Wechselstrom- 
maschine und die durch sie bedingte Abstimmung 
des Resonanzinduktors gebunden war. Gleich- 
zeitig war noch das Bedürfnis vorhanden, für spe- 
zielle Untersuchungen der Geschoßbewegung Bild- 
frequenzen von 80—90 000 herzustellen. Nach län- 
geren Vorversuchen gelang es, eine für diesen Zweck 
geeignete Methode auszuarbeiten, welche im Jahre 
1912 von Cranz und mir) beschrieben wurde. Ein 
Hauptvorzug der Anordnung war, daß sie eine Ver- 
änderung der Bildfrequenz innerhalb sehr weiter 
Grenzen, nämlich von 200 bis etwa 100.000, ermög- 
lichte. Bevor ich jedoch auf nähere Einzelheiten 
eingehe, mag noch der Vollständigkeit halber auf 
die Methode von Schatte?) hingewiesen werden, 
welche ebenfalls die Erzielung hoher Funkenzahlen 
gestattet — es wurden Aufnahmen mit Bild- 
frequenzen bis zu 50 000 ausgeführt. Das Prinzip 
war folgendes: Eine große Kapazität wird durch 
eine Influenzmaschine aufgeladen und bildet dann 
das Reservoir, aus dem ein zweiter Kreis, bestehend 
aus einer kleinen Kapazität mit parallel geschalteter 
Funkenstrecke gespeist wird. Je nach der Dimen- 
sionierung der elektrischen Größen dieses Kreises 
kann man dann größere oder kleinere Funken- 
zahlen erhalten. Die Methode besitzt jedoch prak- 
tisch insofern einen großen Mangel, als die zur Ver- 
fügung stehende Energie nur begrenzt ist, und man 
infolgedessen in der Beleuchtungsfunkenstrecke 
keinen, eine längere Zeit andauernden, Funkenstrom 
erzeugen kann, so daß die Justierung der Optik und 
die Einstellung der aufzunehmenden Objekte mit 
erheblichen Schwierigkeiten verknüpft ist. Daß da- 
gegen die von Cranz und mir angegebene Methode 
einen langdauernden, gleichmäßigen Funkenstrom 
gestattet, halten wir gerade mit Rücksicht auf ihre 
praktische Verwendbarkeit für einen besonderen 
- Vorzug, abgesehen von einigen anderen Vorteilen 
elektrischer Natur. 
In Fig. 9 ist das Schaltungsschema der Anord- 
Der Kreis I dient zur Er- 
zeugung von Hochfrequenzschwingungen nach dem 
Prinzip der aperiodischen Stoßerregung in der 
1) 0, Oranz und Br. Glatzel, Verhdlg. d. D. phys. Ges. 
14, 525, 1912. 
2) J. Schatte, Zeitschr. f. d. ges. Schieß- u. Sprengstoff- 
wesen, 6, 261, 1911; 7, 65, 1912. 
Glatzel: Elektrische Momentphotographie. 901 
Weise, wie es zuerst von Rein!) ausgeführt worden 
ist. Cy ist eine große Kapazität, ein oder mehrere 
Glimmerkondensatoren von 25—100 000 em, L, eine 
möglichst kleine Selbstinduktion von 1 oder 2 Win- 
dungen, und 7, eine Entladestrecke. Die Aufladung 
der Kapazität C, erfolgt mit Gleichstrom von 600 
bis 700 Volt Spannung unter Vorschaltung von 
Widerständen und Drosselspulen. Wählt man die 
elektrischen Dimensionen richtig und benutzt vor 
allem eine Entladestrecke F, mit ausgezeichneter 
Löschwirkung, z. B. die von Scheller angegebene 
öntladestrecke, welche in einer Spiritusatmosphäre 
arbeitet, so erhält man im Primärkreis eine Art 
aperiodischer Entladung, die man auch als elek- 
trischen „Stoß“ bezeichnen kann. Koppelt man nun 
mit dem Primärkreis einen Sekundärkreis II, be- 
stehend aus der großen Selbstinduktion L> und der 
entsprechend kleineren Kapazität Cs, so erhält man 
im Kreise II elektrische Schwingungen, durch 
welche Os so hoch aufgeladen wird, daß in einer zu 
ihr parallel geschalteten Funkenstrecke #s Funken 
übergehen. Bei passender Länge der Funkenstrecke 
kann man es erreichen, daß durch jeden Stoß im 
Primärkreis eine Entladung in Fe» hervorgerufen 
k 

Fig. 9. Elektrische Anordnung, Schaltungsschema. 
wird. Da nun in der primären Gleichstromquelle 
dauernd ein großes Elektrizitätsreservoir zur Ver- 
fügung steht, aus welchem die Kapazität Cy sofort 
nach der Entladung wieder aufgeladen wird, so hat 
man es in der Hand, die Zahl der Stöße im Primär- 
kreis beliebig zu erhöhen. Je kleiner man C, wählt, 
und je geringer der Elektrodenabstand der Entlade- 
strecke F, gemacht wird, um so schneller erfolgt die 
jeweilige Aufladung der Kapazität und um so 
schneller folgen die einzelnen Entladestöße aufein- 
ander. Auch durch Verringerung des Widerstandes 
und der Größe der Drosselspulen in der Zuleitung 
läßt sich die Entladezahl steigern. Es gelang uns 
auf diese Weise die Funkenfrequenz innerhalb der 
Grenzen 200 und 100 000 zu verändern und dadurch 
zu ermöglichen, kinematographische Aufnahmen so- 
wohl von sehr langsamen wie auch von sehr schnellen 
Vorgängen herzustellen. Die verwendete optische 
Anordnung ist in Fig. 10 wiedergegeben. Die Be- 
leuchtungsfunkenstrecke Fs war 'vor einem Hohl- 
spiegel angebracht, welcher ein Bild der Funken- 
1) /[. Rein, Phys. Zeitschr. 17, 591, 1910; Der radio- 
telegraphische Gleichstromtonsender. Langensalza, Beyer 
& Söhne. Vgl. a. Br. Glatzel, Methoden zur Erzeugung von 
Hochfrequenzenergie. Leipzig, Hachmeister & Thal, 1913. 
