



















_Hydrodynamik, den Eulerschen Grundgleichungen 

10. TE 
endet, freilich um dann häufig genug seine eigenen, 
) meist wenig logischen Anschauungen sich zu entwickeln. 
Erst die neueste Zeit hat darin Wandel geschaffen. 
Theoretische Physiker haben sich der ebenso inter- 
essanten wie schwierigen Frage angenommen, in eigens 
dazu eingerichteten Versuchsanstalten (Göttingen) werden 
die Formeln der theoretischen Mechanik geprüft. Es 
hat sich gezeigt, daß die theoretische Hydrodynamik in 
| keinem Widerspruche mit der Praxis steht, daß sie im 
Gegenteil imstande ist, ihr neue, aussichtsreiche Wege 
zu weisen. 
O. Martienssen macht uns in seinem Buche in den 
ersten fünf Kapiteln zunächst mit den Prinzipien der 
und 
den Gesetzen der inneren Reibung bekannt. Im sechsten 
und siebenten Kapitel werden dann die Widerstandsge- 
- setze entwickelt. Es ist in dieser Zeitschrift vielleicht am 
_ Platze, 
Widerstand K eines Körpers aufstellt, der sich mit der 
_ Geschwindigkeit V bewegt, anzuführen. 
innert, daß die bekannte Newtonsche Formel für eine 
senkrecht vom Winde getroffene Platte für den Wider- 
die Schlußformel, die der Verfasser für den 
Es sei daran er- 
t lautet, wo y die Dichte der Luft, F die Oberfläche der 
Platte bedeutet. 
| wird jetzt angegeben (Martienssen Seite ah). 
Für einen beliebig geformten Körper 
K=Sul1-Lu)y FV +b pg BmV yu Lm VB. 
Dabei bedeutet F den größten Querschnitt des Körpers 
_ senkrecht zu der Bewegungsrichtung V des Körpers, Lm 
die mittlere Länge der benetzten Oberfläche in Richtung 
der Strömung, 
_ Oberfläche senkrecht zur Strömung, u den Reibungs- 
© koeffizienten der Luft. L, fu, {R 

Bm die mittlere Breite der benetzten 
sind Koeffizienten, 
der Körperform abhängen, 
_ Querschnitt # ab und nimmt von dem Werte 1 bei sehr 
_ Lesart geschrieben. 
_ niker zur Einführung in diese neueste Disziplin der tech- 
_ nischen Physik von bestem Nutzen sein. 
_ stumpfer Form mit dem Grade der Zuspitzung allmählich 
ab; Zu hängt in erster Linie von der Körperform hinter 
dem größten Querschnitt, aber auch von dem Reibungs- 
| koeffizienten der Flüssigkeit ab und nimmt von dem 
Werte Null bei stumpfer Form des hinteren Körperteils 
mit der Verlängerung hinter dem größten Querschnitt 
bis zum Maximalwerte von 1 zu; Cp ist ein ebenfalls 
_ nur von der Körperform abhängiger Koeffizient, der vom 
_ Werte 1,33 bei sehr spitzer Körperform bis etwa 5 bei 
sehr breiter Körperform zunimmt. 
Diese Formel ist zwar ungleich komplizierter als die 
alte Newtonsche, aber die letztere bezog sich auch nur 
auf eine Platte und war nur unter annähernden Voraus- 
setzungen abgeleitet, während die vielen Koeffizienten 
der neuen Formel dieselbe auch ungleich inhaltsvoller und 
leistungsfähiger machen. 
In den übrigen Kapiteln des Buches werden dann die 
experimentellen Resultate über den Luftwiderstand, die 
zum Fliegen benötigte Leistung, die Stabilitätsbedin- 
gungen der Flugzeuge und die Luftpropeller behandelt. 
- Besonderer Wert wird darauf gelegt, 
zu zeigen, inner- 
halb welcher Geschwindigkeitsgrenzen die Gesetze Gül- 
tigkeit haben. 
Das Biichelchen ist sorgfältig und in angenehmer 
Es wird dem Physiker und Tech- 
Erich Regener, Berlin. 
Besprechungen, 
und zwar hängt 5 
im wesentlichen von der Körperform vor dem größten 
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Sackur, Otto, Lehrbuch der Thermochemie und Thermo- 
dynamik. Berlin, Julius Springer, 1912. VIII, 340 8. 
u. 46 Fig. Preis geh. M. 12,—, geb. M. 13,—. 
Die Erkenntnis, daß die Ergebnisse, welche das Stu- 
dium der Beziehungen zwischen Wärme und mechani- 
scher Arbeit gezeitigt hat, auch für das tiefere Ein- 
dringen in chemische Vorgänge als Führer geeignet 
sind, hat zur Ausgestaltung der chemischen Thermo- 
dynamik geführt. Sie bildet heute den tragfähigsten 
Teil des Fundaments, auf welchem das Lehrgebäude der 
theoretischen Chemie errichtet worden ist. Ihre Be- 
deutung für alles chemische Geschehen erhellt zudem 
aus der Tatsache, daß eine Reihe von chemisch-tech- 
nischen Prozessen als besonders instruktive Schulbei- 
spiele für die Anwendbarkeit der Thermodynamik auf 
chemische Vorgänge dient, zu deren Beherrschung 
andererseits behufs rationeller Weiterbildung ihre Be- 
trachtung auf thermodynamischer Grundlage unerläß- 
lich scheint. 
Dem somit von den beiden extremen Seiten — der 
Theorie und der Technik regen Bedürfnis nach 
Kenntnisnahme der Grundlehren der chemischen 
Thermodynamik kommt bereits eine Reihe vortreff- 
licher Werke entgegen. Das vorliegende Buch dürfte 
trotzdem gerade den Chemikern sehr willkommen sein. 
Es ist kurz und klar geschrieben, die Voraussetzungen 
bezüglich mathematischer und physikalischer Kenntnisse 
überschreiten kaum das dem Chemiker geläufige Maß. 
Dabei ist es inhaltreich und führt bis in die neueste 
Entwicklung des Gebietes, an deren Ausgestaltung ja 
der Verfasser selbst erfolgreichen Anteil genommen hat. 
Es werden zunächst die Grundlagen der Thermo- 
metrie und Kalorimetrie behandelt, sodann das Ver- 
halten der Körper beim Erwärmen, wobei die Theorie 
der spezifischen Wärme fester Stoffe von Binstein und 
die Untersuchungen von Nernst in ihren für das Ver- 
ständnis wesentlichen Teilen gebracht werden. Es 
folgt der erste Hauptsatz und seine Anwendungen. 
Kürzer als der Titel des Buches es vermuten läßt, dem 
Zwecke des Werkes aber völlig entsprechend, ist die 
Behandlung der Thermochemie. Als besonders wohl- 
gelungen sind die Darlegungen über den zweiten Haupt- 
satz und den Entropiebegriff zu bezeichnen, wenn hier 
auch natürlich der teilweise Anschluß an ein so muster- 
gültiges Vorbild wie die Plancksche Darstellung nicht 
zu umgehen war. Ausführlich werden sodann die spe- 
ziellen chemischen Anwendungen behandelt, die Theorie 
der Lösungen, das Gesetz der chemischen Massen- 
wirkung und die Beziehungen zur Elektrochemie. Ab- 
seits davon liegen die thermoelektrischen Erscheinungen. 
An diese reihen sich die Beziehungen zwischen Kapillari- 
tät und Thermodynamik, bei deren Besprechung das für 
die Chemie Wichtige besonders betont wird. Endlich 
folet eine kurze Behandlung der Wärmestrahlung. Das 
letzte Kapitel ist dem Nernstschen Wärmetheorem ge- 
widmet. Der Verfasser folgt dabei zunächst dem Ge- 
dankengange von Nernst, nach welchem aus einer 
thermodynamisch möglichen aber nicht notwendigen 
Hypothese über die Beziehungen zwischen Wärme- 
tönung und maximaler Arbeit bei chemischen Reak- 
tionen bei sehr tiefen Temperaturen Folgerungen ge- 
zogen werden, die bei allen Temperaturen Gültigkeit 
besitzen und daher der experimentellen Prüfung zugäng- 
lich sind. Der Verfasser bringt dann in allgemeinen 
Erörterungen über das Nernstsche Wärmetheorem eine 
deduktive Ableitung aus einem allgemeinen Prinzip über 
das Wesen der Wärme und der thermodynamischen 
Funktionen, indem er zeigt, daß das Nernstsche Wärme- 
theorem sich auf zwei Annahmen aufbauen läßt, nämlich 
erstens, daß alle stofflichen Eigenschaften, die mit sin- 
kender Temperatur einem endlichen Grenzwerte zu- 
