1196 Reiche: Gittererscheinungen auf verschiedenen Gebieten. 
immer weniger Spektren ins Mikroskop gelangen, 
die Abbildung wird immer unähnlicher werden. 
Schließlich werden, bei einem hinreichend engen 
Gitter, auch die Spektren erster Ordnung rechts 
und links soweit vom Zentralbild abgerückt sein, 
daß sie nicht mehr das Mikroskopobjektiv treffen. 
In diesem Fall, wo nur das Zentralbild ins Mikro- 
skop gelangt, erreicht die Unähnlichkeit der Ab- 
bildung ihren höchsten Grad: Man sieht nämlich 
im Mikroskop nur eine glatte, weiße Fläche ohne 
eine Spur von Strukturandeutung. Das Mikroskop 
löst, wie man sagt, in diesem Fall unser Gitter 
nicht mehr auf. Abbe konnte zeigen, daß die erste 
Andeutung einer Struktur mit richtiger Wieder- 
gabe der Strichzahl erst erfolgen kann, dah also das 
Mikroskop das Gitter erst auflösen kann, wenn 
neben dem Zentralbild mindestens noch eins der 
beiden Spektren erster Ordnung bei der Abbildung 
mitwirkt. 
Dies kann man dadurch erreichen, daß man 
erstens mit Licht möglichst kleiner Wellenlänge 
beleuchtet, evtl. sogar sich der photographischen 
Methode bedient; denn dann werden die Spektren 
erster Ordnung am wenigsten abgebeugt; daß man 
zweitens das mikroskopische Präparat der Objektiv- 
linse möglichst nahe bringt, und daß man drittens 
das Präparat in eine Flüssigkeit von hohem 
Brechungsquotienten eintaucht, die bis zur Objek- 
tivlinse reicht und ihre Vorderfläche bespült. 
Verfährt man in dieser Weise, so ist damit die 
Leistungsgrenze des Mikroskops erreicht. Das Mi- 
kroskop kann dann eine gitterartige Struktur von 
etwa !/ıoooo mm Strichabstand noch gerade auf- 
lösen. Noch feinere Strukturen aber aufzulösen, 
d. h. als Strukturen abzubilden, ist mit keinem 
noch so guten Mikroskop möglich. 
§ 4, 
Wir wollen jetzt das Gebiet der reinen Optik 
verlassen und uns zu anderen Gebieten wenden, 
auf denen Gittererscheinungen von Bedeutung ge- 
worden sind. In erster Linie kommt da das Gebiet 
der elektrischen Wellen in Frage. 
Als Heinrich Hertz im Jahre 1888 durch seine 
bertihmten Versuche die Identitat der elektrischen 
Wellen mit den Licht- und Warmewellen nachwies, da 
gelang es ihm auch zu zeigen, daß die von seinem 
elektrischen Oszillator ausgehenden Wellen polari- 
siert seien, wie es die Lichtwellen sind, die ein 
Nicolsches Prisma durchlaufen haben. Es bedeutet 
dies, daß die Schwingungen der elektrischen Kraft 
dauernd in einer bestimmten Ebene vor sich gehen 
(die senkrecht zu der sogenannten Polarisations- 
ebene liegt). Den Nachweis dieser Polarisation 
führte Hertz in folgender Weise: Er stellte in den 
Strahlengang der elektrischen Wellen ein Gitter, 
das aus zylindrischen Metalldrähten von 1 mm 
Durchmesser bestand. Die Gitterkonstante betrug 
3 cm, die Länge der elektrischen Wellen etwa 
66 cm. 
Hertz fand nun, daß das Gitter die Strahlung fast 
ungeschwächt hindurchläßt, wenn die elektrische 
Kraft in der Welle senkrecht zur Achse der Gitter- 
stäbe schwingt, daß dagegen die Strahlung fast 
[ Die Natur- 
wissenschaften 
vollständig abgeschirmt wird, wenn die elektrische 
Kraft den Gitterstäben parallel schwingt. Nennen 
wir die Durchlässigkeit des Gitters im letzteren 
Fall die parallele Durchlässigkeit, im Gegensatz zu 
der senkrechten Durchlässigkeit, so können wir das 
Ergebnis von Hertz folgendermaßen formulieren: 
Bei einem engen Gitter aus dünnen Metall- 
stäben — eng und dünn im Verhältnis zur Wellen- 
länge gerechnet — ist im Gebiete der elektrischen 
Wellen die senkrechte Durchlässigkeit beträchtlich 
größer als die parallele. Diesen Effekt nennt man 
den Hertzeffekt. 
Zu sehr viel allgemeineren Resultaten gelangten 
Dubois und Rubens in ihren ausgedehnten Unter- 
suchungen aus den Jahren 1891, 1893 und 1911. 
Dubois und Rubens verfolgten die Durchlässigkeit 
verschiedener Metalldrahtgitter (deren Öffnungen 
ebenso breit waren wie die Gitterstäbe) vom Ge- 
biete der kleinen sichtbaren Wellen aus bis zu den 
längsten zurzeit bekannten ultraroten Wärme- 
wellen. Sie fanden im Gebiete des sichtbaren Lich- 
tes, wo die Gitterstäbe dick und die Gitteröffnun- 
gen weit im Vergleich zur Wellenlänge sind, eine 
dem Hertzeffekt genau entgegengesetzte Erschei- 
nung: die parallele Durchlässigkeit des Gitters 
war hier nämlich größer als seine senkrechte Durch- 
lässigkeit. Dieser Effekt heißt der Duboiseffekt. 
Ging man zu größeren Wellenlängen über, so 
verschwand allmählich der Unterschied der paral- 
lelen und der senkrechten Durchlässigkeit, und man 
gelangte schließlich an einen Punkt, den sogenann- 
ten Inversionspunkt, wo die beiden Durchlässig- 
keiten einander gleich wurden. Geht man zu noch 
größeren Wellenlängen jenseits des Inversionspunk- 
tes über, so kehrt sich, wie man erwarten konnte, 
der Duboiseffekt um, und es ergibt sich der Hertz- 
effekt. Bei den längsten Wärmewellen schließlich 
sinkt die parallele Durchlässigkeit der Gitter auf 
Null herab, und ihre senkrechte Durchlässigkeit 
steigt nahezu bis zum Werte 1, so daß man hier ein 
genaues Analogon zu den Hertzschen Versuchen 
vor sich hat. 
Die Theorie der geschilderten Erscheinungen 
steckt noch in den Anfängen. Was sie vorläufig 
zu erklären vermag, ist das Auftreten des Hertz- 
effekts bei Gittern mit dünnen metallischen 
Stäben. Ist aber der Stabdurchmesser nicht mehr 
klein gegen die Wellenlänge, so stößt die Theorie 
auf mathematische Schwierigkeiten; daher ist der 
Übergang vom Hertzeffekt durch den Inversions- 
punkt zum Duboiseffekt ein zurzeit noch ungelöstes 
theoretisches Problem. 
§ 5. 
Ich möchte zum Schluß auf eine Reihe sehr 
interessanter Gittererscheinungen eingehen, die 
erst in jüngster Zeit entdeckt worden sind, und 
deren weiteres Studium einen tiefen Einblick in 
die Welt der Atome zu gewähren verspricht. 
Wir haben bis jetzt die langen elektriscnen 
Wellen, die Wärmewellen und endlich die Wellen 
des sichtbaren Lichtes bei ihrem Durchgang durch 
gitterartige Strukturen verfolgt. Nun besitzen wir 
aber in den Röntgenstrahlen Wellenimpulse, deren 



