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Drehstromes durch die Röhre fließen. Da sie sich 
ich überdecken, so kommt ein sehr schwach pul- 
render Strom zustande, der fast Gleichstromcharak- 
er hat. In einem Anhang ist die Diskussion enthal- 
ten, die dem Vortrage folgte und aus der hervorgeht, 
daß man in Ärztekreisen an die neue Röntgeneinrich- 
tung sehr hohe Erwartungen knüpft, 
_ Zweierlei Arten von Interferenzerscheinungen an 
Röntgenstrahlen sind bisher bekannt geworden, die Auf- 
nahmen bei Durchstrahlung eines Kristalls und die Li- 
nienspektren bei Reflexion an einem Kristall. P. Debye 
und P. Scherrer (Interferenzen an regellos orientierten 
Teilchen im Röntgenlicht, Physikalische Zeitschrift 
Bd. 17, S. 277, 1916) beschreiben jetzt eine neue Er- 
'scheinung. Die Versuchsanordnung ist folgende: Ein 
Pulver von amorphem Bor, amorphem Silizium oder Bor- 
stickstoff oder Lithiumfluorid usw. wird zu einem Stäb- 
chen von 2 mm Durchmesser und 10 mm Länge gepreßt. 
Das Stäbchen wird in einer zylinderförmigen Kamera 
aufgestellt; durch ein Bleiröhrchen in der Wand der 
Kamera treten Röntgenstrahlen ein. Aus der 
Kamera tritt das Röntgenstrahlenbündel durch eine mit 
schwarzem Papier überdeckte Öffnung wieder aus. Auf 
diese Weise ist dafür gesorgt, daß Sekundärstrahlen 
nicht entstehen. Das in der Mitte der Kamera stehende 
Stäbchen wird von den Röntgenstrahlen in der Mitte 
getroffen. Längs der Wandung liegen zwei halbkreis- 
förmig gebogene photographische Films, auf denen die 
Interferenzstrahlung aufgefangen wird. Die Inter- 
ferenzen kommen urch Zustande, daß in dem amor- 
phen Pulver kleine Kriställchen vorhanden sind, die, 
wenn auch regellos gelagert, dennoch Maxima und Mi- 
nima der Strahlung veranlassen. Die Maxima liegen 
auf Kegeln, deren Achse mit der Richtung der pri- 
mären Strahlung zusammenfällt und deren Spitze sich 
im Innern des bestrahlten Körpers befindet. Es ent- 
stehen demnach auf den photographischen Films kreis- 
förmige, scharfe Interferenzstreifen, die als der Durch- 
schnitt der Interferenzkegel mit dem zylindrisch ge- 
bogenen Film zu deuten sind. Von vier reproduzierten 
Aufnahmen sind drei mit Kupferantikathode und eine 
mit einer Platinantikathode gemacht worden, wobei 
_ zum Teil Lithiumfluorid, zum Teil Graphit als be- 
strahlter Körper benutzt wurde. Die Verfasser geben 
eine Theorie der Erscheinung; es gelingt ihnen, zu 
zeigen, daß die theoretisch geforderten Beziehungen 
| sich experimentell nachweisen lassen. Jede Wellen- 
länge der Röntgenstrahlung erscheint auf dem Photo- 
gramm in einer Anzahl von Linien; die neue Methode 
läßt sich sowohl zur Bestimmung der Gitterstruktur 
von Kristallen, wie zur Messung der Wellenlänge von 
Röntgenstrahlen mit Hilfe einer bekannten Kristall- 
struktur benutzen. Eine Anleitung zur Verwendung 
der Aufnahmen bei beliebigen Kristallsystemen soll 
später veröffentlicht werden. 
x 
Die Aufgabe, die Röntgenstrahlen so durchdringend 
zu machen, wie die Gammastrahlen der radioaktiven 
Substanzen, steht in der modernen Röntgentechnik mit 
an erster Stelle. P. Ludewig (Eine Methode zur Er- 
zeugung sehr harter Röntgenstrahlen, Zeitschrift für 
Elektrotechnik und Maschinenbau, Wien, Bd. 34, S. 317, 
916) untersucht, wie die Erzeugungsmethode geändert 
werden muß, um das zu erreichen. Bei der Bremsung 
des Kathodenstrahles auf der Antikathode der Röntgen- 
öhre entsteht die sogenannte Impulsstrahlung und die 
charakteristische Strahlung; beide zusammen geben ein 
Mitteilungen aus der Röntgentechnik. 44 
sehr kompliziertes Röntgenstrahlenspektrum. Während 
die charakteristische Strahlung von dem Material der 
Antikathode abhängt — jedes Antikathodenmetall sen- 
det einzelne ihm charakteristische Wellenliingen aus —, 
ist die Impulsstrahlung eine Funktion der Spannung 
an der Röntgenröhre. Die Durchdringungsfähigkeit 
der Impulsstrahlung ist um so größer, je größer die 
Spannung ist. Die Wellenlängen der charakteristischen 
Strahlung kann man natürlich nicht ändern, aber der 
Impulsstrahlung kann man durch Änderung der Span 
nung beiiebige Werte geben. Um diese Strahlung mög- 
lichst hart zu machen, ist daher der Verlauf der Span 
nung an den Röhren im Betriebe sehr wichtig. Diesen 
Spannungsverlauf leitet der Verfasser theoretisch ab. Es 
ergibt sich eine Kurvenform, die der experimentell er- 
mittelten entspricht. Sie zeigt im Beginn eines jeden 
Stromstoßes einen „Zündgipfel“ und dann einen Ab- 
fall auf einen niedrigen Wert. Dementsprechend wird 
in jedem Stromstoß ein Gemisch von verschieden har- 
ten Impulsstrahlen erzeugt. Der neue Gedanke des 
Verfassers ist: die bei jedem Stoß erzeugten weichen 
Röntgenstrahlen auszuschließen, nur die Strahlen ent- 
stehen zu lassen, die durch den Zündgipfel hervorge- 
bracht werden und durch die Betriebsverhältnisse den 
Zündgipfel so hoch wie irgend möglich zu legen. Ferner 
die elektrischen Schwingungen, die bei jedem Stoß im 
Sekundärkreis des Induktoriums oder des Transfor- 
mators erregt werden und den Stromverlauf verliin- 
gern und komplizieren, unschädlich zu machen. Die 
Lösung dieser Aufgaben führt zu einer besonderen 
Schaltung im Stromkreise der Röntgenröhre Von 
den Klemmen der Hochspannungsquelle führt die Lei- 
tung über zwei unsymmetrische Luftfunkenstrecken 
und zwei Widerstände sehr hoher Ohmzahl zur Rönt- 
genröhre. Die Funkenstrecken haben die Eigenschaft, 
den Stromstoß abzukürzen und die Widerstände die 
Aufgabe, erstens die Schwingungen vollkommen zu 
dämpfen und zweitens den Betriebszustand der Röhre 
auf eben geeigneten Punkt der Charakteristik zu 
legen. Außerdem muß der Hochspannungsgenerator 
eine sehr hohe Spannung liefern. Die Forderungen, 
nur die Zündspannung zur Erzeugung der Impulsrönt- 
genstrahlen zu benützen, sind damit erfüllt: die Fun- 
kenstrecken schneiden den letzten Teil eines jeden 
Stoßes automatisch ab; die hohen Widerstände haben 
zur Folge, daß die Stromstärke nur klein ist, daß 
daher die Leitfähigkeit in der Röhre nur geringe 
Werte annimmt, die Zündspannung infolgedessen sehr 
hoch liegt, und daß die elektrischen Schwingungen ge- 
dämpft werden. 
Uber Beobachtungen am Röntgentransformator. 
Die elektrischen Vorgänge im Primär- und Sekundär- 
kreis eines Hochspannungsgleichrichters (Röntgen- 
transformators) untersucht ©. Déguisne (Physikalische 
Zeitschrift Bd. 17, S. 106, 1916) mit dem Oszillographen. 
Beim Induktor ist die Zufuhr von Energie aus dem 
Primärkreis bereits abgeschlossen, wenn die sekundiire 
Entladung einsetzt; beim Röntgentransformator da- 
gegen wird während der Entladung noch Energie nach- 
geschoben. Die sekundär abgenommene Energiemenge 
hängt hier daher stark davon ab, ob eine weiche oder 
eine harte Röntgenröhre eingeschaltet ist. Bei einer 
weichen Röhre ist die Rückwirkung auf den Primiir- 
kreis den Oszillogrammen nach sehr groß. Ähnlich 
äußert sie sich auf den Verlauf des magnetischen Feldes 
und der sekundären elektromotorischen Kraft. Die 
Oszillogramme der sekundären Klemmenspannung zei- 
gen bei Einschaltung harter Röhren einen Kurvenverlauf 
