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deshalb nicht zutage, weil jene Kräfte auch für 
die größten bei einem Experiment verwendbaren 
Massen noch so klein sind, daß sie sich der Be- 
obachtung entziehen. 
Einstein ist es nun wirklich gelungen, ein 
Grundgesetz aufzustellen, welches Trägheits- und 
Gravitationserscheinungen in gleicher Weise um- 
faßt. Wir sind nun bald genügend vörbereitet, 
um den Weg klar zu überschauen, auf welchem 
er dahin gelangte. 
VI. Das allgemeine Relativitatspostulat und die 
Maßbestimmungen des 
Soweit wir den Gedanken der Relativität zu- 
letzt im physikalischen Denken verfolgt haben, 
bezog er sich nur auf Bewegungen. Sind diese 
wirklich ausnahmslos relativ, so sind ganz beliebig 
zueinander bewegte Koordinatensysteme gleich- 
berechtigt, und der Raum hat seine Gegenständ- 
lichkeit insoweit eingebüßt, als es nicht möglich 
ist, irgendwelche Bewegungen oder Beschleuni- 
gungen in bezug auf ihn zu definieren. Er hat 
aber doch noch eine gewisse Gegenständlichkeit 
behalten, solange er noch stillschweigend mit ganz 
bestimmten Maßeigenschaften ausgestattet gedacht 
wird. In der alten Physik legte man jedem Meß- 
verfahren ohne weiteres die Idee eines starren 
Stabes zugrunde, der zu jeder Zeit dieselbe Länge 
besäße, an welchem Ort und in welcher Lage und 
Umgebung er sich auch befinden möge, und an der 
Hand dieses Gedankens wurden alle Maße nach 
den Vorschriften der Euklidischen Geometrie er- 
mittelt. Hieran wurde durch die neuere auf der 
speziellen Relativitätstheorie aufgebaute Physik 
nichts geändert, sofern nur die Voraussetzung er- 
füllt war, daß die Messungen alle innerhalb des- 
selben Bezugssystems mit einem jeweils in ihm 
ruhenden Maßstabe ausgeführt wurden. Damit 
war dem Raume eine „Euklidische Struktur“ noch 
gleichsam als selbständige Eigenschaft gelassen, 
denn das Resultat jener Maßbestimmungen wurde 
ja als gänzlich unabhängig gedacht von den im 
Raume herrschenden physischen Bedingungen, 
z.B. von der Verteilung der Körper und ihren 
Gravitationsfeldern. Nun sahen wir aber allerdings, 
daß es stets möglich ist, die Lagen- und Größen- 
beziehungen der Körper und Vorgänge nach den 
gewöhnlichen Euklidischen Vorschriften, etwa 
durch Cartesische Koordinaten, festzulegen, wenn 
man nur die dazu gehörende Formulierung der 
physikalischen Gesetze einführt. Nun sind wir 
aber jetzt in bezug auf die zu wählende Formu- 
lierung der Physik bereits in’ einer Hinsicht ge- 
bunden: wir hatten ja die Aufgabe gestellt, sie, 
wenn möglich, so zu bestimmen, daß das allgemeine 
Relativitätspostulat erfüllt wird. Und daß wir 
unter dieser Bedingung mit der Euklidischen 
Geometrie auskommen, versteht sich keineswegs 
von selbst. Wir müssen damit rechnen, daß es 
nicht der Fall ist. Hatte sich doch gezeigt, daß 
sogar dem speziellen Relativitätspostulat nur Ge- 
nüge . geleistet werden kann, wenn der in der 
Schlick: Raum und Zeit in der gegenwärtigen Physik. [ 
Raum-Z eit-Kontinuums. 
wissenschaften 
Physik bis dahin stets vorausgesetzte Zeitbegriff 
modifiziert wird; da könnte es ganz wohl sein, 
daß das verallgemeinerte Relativitätsprinzip uns 
zwange, von der gewohnten Euklidischen Geo- 
metrie abzugehen.. 
Einstein kommt durch Betrachtung eines ganz 
einfachen Beispiels zu dem Ergebnis, daß dies in 
der Tat der Fall ist. Er zeigt nämlich (Ann. d. 
Physik 49, 774), daß die Länge eines Stabes als 
von seiner Orientierung abhängig anzusehen ist, 
wenn wir z.B. zwei zueinander rotierende Koor- 
dinatensysteme als gleichberechtigt betrachten. 
(Haben wir zwei Koordinatensysteme mit gemein- 
gamer z-Achse als Rotationsachse, und bestimmen 
wir in dem einen derselben für einen um den 
Koordinatenanfang geschlagenen Kreis das Ver- 
hältnis des Umfangs zum Durchmesser durch An- 
einanderlegen eines unendlich kleinen jeweils im 
System ruhenden Maßstabes, so erleidet, vom 
andern System aus betrachtet, der Stab eine 
Lorentzkontraktion bei der Umfangmessung, nicht 
aber bei der Radiusmessung; für das Verhältnis 
ergibt sich also ein größerer Wert als x, wir sind — 
mithin nicht in der Euklidischen Geometrie.) 
Wenn wir also in der Physik das allgemeine Re- 
lativitätspostulat aufrecht erhalten wollen, so 
müssen wir darauf verzichten, die Abmessungen — 
und Lagebeziehungen der Körperwelt mit Hilfe 
Euklidischer Methoden zu beschreiben. 
schen Geometrie nun eine bestimmte andere, etwa 
die Lobatschewskysche oder die Riemannsche, für 
den ganzen Raum zu treten hätte, so daß unser 
Raum als pseudosphärischer oder sphärischer zu 
behandeln wäre, wie Mathematiker und Philosophen 
sich das wohl vorzustellen pflegten — sondern es 
-sind die verschiedenartigsten Maßbestimmungen 
zu verwenden, im allgemeinen an jeder Stelle 
andere; und welche es sind, hängt nun von dem 
Gravitationsfelde an jenem Orte ab. Darin liegt 
nicht die geringste Denkschwierigkeit, denn wir 
haben uns ja oben ausführlich davon überzeugt, 
daß es überhaupt erst die Dinge im Raum sind. 
die ihm eine bestimmte Struktur, eine Konstitu- 
tion geben, und es ergibt sich jetzt nur — wir 
werden das alsbald sehen —, daß wir eben den — 
ihren Gravitationsfeldern — 
schweren Massen bzw. 
diese Rolle zuweisen miissen. 
Damit wird es nun ganz unmöglich, dem Raum 
irgendwelche Eigenschaften zuzuschreiben ohne 


Die Natur — Ä 
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Es ist'@ 
aber nicht etwa so, daß an die Stelle der Euklidi- 
Rücksicht auf die Dinge in ihm, und es ist nun © 
auch in der Physik die Relativierung des Raumes 
so vollständig vollzogen, wie wir sie oben aus all- . 
gemeineren Betrachtungen heraus als das einzig 
Natürliche erkannten. Der Raum und die Zeit 
sind für sich niemals Gegenstände der Messung; 
sie bilden zusammen nur ein vierdimensionales 
Schema, in welches wir mit Hilfe unserer Beob- 
achtungen und Messungen die physikalischen Ob- 
jekte und Prozesse einordnen. Wir wählen das 
Schema so’ (und wir können es, da es sich um ein 
Abstraktionsgebilde handelt), daß das auf diese 
