




Heft a. 
25. 5. 1917 
homozygotische velutina und 4% homozygotische laeta. 
Diese müßten, mit Pollen von O. biennis befruchtet, 
reinen velutina- bzw. laeta-Linien den Ursprung geben. 
Tatsächlich ist aber bisher ein solches Verhalten noch 
nicht beobachtet worden. Aber es gelang Renner, fest- 
ustellen, daß 50 % der selbstbefruchteten Samen taub 
sind. Offenbar gehen also die Homozygoten zugrunde, 
sie sind aus irgendwelchen Gründen nicht existenz- 
fühig. Dieser Schluß gewinnt an Überzeugungskraft 
dadurch, daß bei O. nanella und O. rubrinervis eben- 
falls die Hälfte der Samen verkümmert. Auf diese 
Weise ist es möglich — und darauf beruht die Be- 
deutung der Rennerschen Arbeit —, durch Zygoten- 
ausfall verkappte Mendelspaltungen aufzuklären. Da- 
für werden noch weitere Belege angeführt. Hierher 
gehört z. B. die Erscheinung, daß die eingangs er- 
wähnten, scheinbar. einheitlichen patroklinen Bastarde 
O..biennis X muricata und muricata X biennis dauernd 
taube Samen abspalten, und zwar wiederum im Ver- 
hältnis 1:1; also auch hier Heterozygoten. Diese 
Bastarde sind von hoher Bedeutung für das Problem 
der O. Lamarckiana. ‚Sie zeigen, daß durch Verbin- 
dung zweier vollkommen fertiler Arten . hetero- 
zygotische Konstruktionen entstehen können, die unter 
/ygotenausschaltung dauernd heterozygotisch bleiben. 
Damit hat die Vermutung, die O. Lamarckiana sei 
durch Kreuzung hervorgebracht, eine neue Stütze ge- 
funden.“ Es wäre wünschenswert, von dieser neuen 
Warte aus einen größeren Kreis von O-Arten und 
-Bastarden auf sein Keimungsvermögen zu unter- 
suchen. Es liegen Anhaltspunkte dafür vor, daß dann 
weitere Fälle von innerlich bedingter Hemmung zutage 
treten werden. Natürlich darf aber nur dann auf 
genotypische Ursachen geschlossen werden, wenn die 
Vorgänge festen Zahlengesetzen folgen, P. St. 
Physikalische 
und technische Mitteilungen. 
Einen neuen thermoelektrischen Effekt hat Carl 
Benedicks entdeckt, Dieser Effekt beruht auf der von 
ihm beobachteten Erscheinung, daß die thermische 
Leitfähigkeit der Metalle nicht unabhängig von den 
Dimensionen der leitenden Metallstücke ist. Er ver- 
glich nämlich die Leitfähigkeit eines Bündels von 1755 
feinen Kupferdrähten von 0,07 mm Durchmesser, die 
durch Schmelz voneinander . isoliert waren, mit der 
eines homogenen, massiven Kupferzylinders von glei- 
chem Querschnitt. Das Drahtbündel und der Zylinder 
wurden beide an einen Kupferblock angelötet, der er- 
hitzt wurde. Mit ihrem anderen Ende wurden sie an 
zwei völlig gleiche Kupferzylinder angelötet, die mit 
Cu,HgJ, überzogen waren (dieser Stoff wechselt bei 
71° seine Farbe von rot zu schwarz). Hierbei ergab 
sich, daß die Isothermen von 71° bei dem Drahtbündel 
ständig um 12 mm zurückblieben. Da nun Draht- 
bündel und massiver Zylinder die gleiche elektrische 
Leitfähigkeit besitzen, so muß das Wiedemann-Franz- 
sche ‚Gesetz bei der Unterteilung der Metalle seine 
Gültigkeit verlieren. Diese Beobachtung veranlaßte 
Benedicks zu weiteren Versuchen. Er stellte den See- 
beckschen Versuch in der Weise an, daß er den nicht 
homogenen Stromkreis durch einen homogenen ersetzte, 
bei dem der eine Schenkel aus geteiltem Kupfer (1500 
Drähte von 0,07 mm Durchmesser) bestand, und erhielt 
Ablenkungen des astatisch aufgehängten Systemes bis 
Physikalische und technische Mitteilungen. 
353 
zu 25% Hiernach baute er einen Apparat (Fig. A), 
bei dem eine kleine Vorrichtung aus Kupfer in einem 
horizontalen Magnetfeld aufgehängt wurde. Diese 
Vorrichtung besteht aus zwei Rechtecken a, a’, an 
deren Enden zwei Kupferscheiben b, b’ mit ihren rech- 
ten Hälften angelötet sind, so daß die linken Hälften 
frei bleiben. Wurde die obere Scheibe 6 erhitzt durch 
einen darüber gehaltenen Draht e mit Hilfe eines 
schwachen hindurchgeschickten Stromes; so konnte man 
mittels eines Spiegels eine Drehung des Systems beob 
achten, die in solchem Sinne erfolgte, als ob in a, a’ 
ein thermoelektrischer Strom in solcher Richtung 
kreiste, daß durch den Thomsoneffekt die scheinbare 
thermische Leitfähigkeit der Platten «a, a’ vermehrt 
wird. Bei Erhitzung der Platte c’ erfolgt die Drehung 
des Systems in umgekehrter Richtung. Ebenso wird 
sie umgekehrt durch Umkehrung des Magnetfeldes. 
Ersetzt man das Kupfer durch Konstantan, so gehen 
alle Drehungen in entgegengesetztem Sinne wie beim 
Kupfer vor sich, sind aber viel größer. Dagegen läßt 
sich beim Blei keinerlei Drehung beobachten. Diese 
Beobachtungen sind ihrem Werte nach genau von der 
Größenordnung, wie sie ein Effekt, der die Umkehrung 
des Thomsoneffektes darstellt, haben müßte; denn die 

beträgen für 
5,50 und fiir 
Der be- 
Thomsoneffektes 
Konstantan — 
Blei 0,0 Mikrokalorien für ein 1 Coulomb. 
obachtete Effekt ist so bedeutend, daß es möglich war, 
ihn zum Bau eines Wärmemotors zu benutzen, wie ihn 
Koeffizienten des 
Kupfer ‘+ 0,38, für 
Fig. B. darstellt. Acht Kupferbliittchen a, «s,..., as 
sind an zwei Kupferringe 6, b’ gelötet und dieses 
System, welches die Gestalt eines Wasserrades hat, 
ist mit Hilfe eines an b befestigten geschlossenen Glas- 
rohres auf eine Spitze gelagert, um die es sich drehen 
kann. d und d’ sind zwei symmetrisch zur Drehungs- 
achse angebrachte Magnete, Wenn man db leicht er- 
hitzt, z. B. durch Bestrahlung mit einer» Nernstlampe, 
die auf 1 cm genähert wird (die Außenflächen von 
b und b’ sind geschwärzt), so beginnt sich das Rad zu 
drehen. Bei Erhitzung von b’ dreht sich das Rad 
in entgegengesetztem Sinne. Macht man das Rad aus 
Konstantan, so gehen die Drehungen in umgekehrter 
Richtung wie beim Kupfer vor sich. Benedicks will 
diese Erscheinungen in der Weise erklären, daß in 
homogenen Metallen, wenn sie ungleichmäßig erwärmt 
werden, starke elektrische Ströme auftreten, die ver- 
möge des Thomsoneffektes einen sehr bedeutenden 
Transport von Wärme bewirken. Die Beziehungen 
dieses neuen thermoelektrischen Effektes zu den drei 
andern seit langer Zeit bekannten Eifekten stellt 
folgende Tabelle dar: 
