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Stromkreis 
nicht homogen homogen 
Eine Temperatur- 
differenz erzeugt 
einen elektrischen 
Strom 2 
Kin elektr. Strom 
erzeugt eine Tem- 
peraturdifferenz . Peltier (1834) Thomson (1856) 
In dieser Tabelle ist zu bemerken, daß die Effekte 
der zweiten Reihe (Peltier, Thomson) schwerer zu be- 
obachten und auch zu messen sind als die Effekte der 
ersten Reihe, welche physikalisch von größerer Be- 
deutung sind. Zu den zahlreichen Folgerungen, zu 
welchen die Entdeckung dieses neuen Effektes führen 
wird, muß man auch seinen voraussichtlich sehr großen 
Einfluß auf den magnetischen Zustand der Erdkugel, 
deren Inneres als metallischer Leiter anzusehen ist, 
rechnen (0. R. 163, 753, 1916). 
Seebeck (1823) Benedicks (1916) 
Eine Leistungsverschlechterung der englischen In- 
dustrie in gewissen Zweigen soll durch den Krieg, nach 
einer Rede, die Glazebrook, der Direktor des englischen 
Physikalischen Staatslaboratoriums (National Physical 
Laboratory), am 4. Dezember im Birmingham- und 
Midland-Institut gehalten hat, eingetreten sein. In 
dieser Rede behandelte Glazebrook die Beziehungen 
seines Institutes zu Wissenschaft und - Industrie, 
zwischen denen es die Vermittlung herstellen solle. Er 
berichtete, daß das Staatslaboratorium seit Beginn des 
Krieges ganz in den Dienst der Militärbehörden ge- 
stellt sei. So seien in ihm während der letzten 15 
. Monate 250000 Instrumente für das Kriegsamt ge- 
prüft worden. Daneben: habe aber auch die Tätigkeit 
für Private nicht geruht. In dem am 31. März 1916 
abgeschlossenen -Berichtsjahr seien 75 000 Instrumente 
für Privatleute geprüft worden. Darunter befand 
sich eine Art von Instrumenten, die zu gewöhnlichen 
Zeiten in großer Zahl der Prüfung unterzogen wurden 
und hierbei im Durchschnitt weniger als 1 %, etwa 7- 
bis 8 Tausendstel, Ausschuß aufgewiesen hatten. Unter 
dem Drange der Not waren diese Instrumente zu Be- 
ginn des Krieges ungeprüft in Gebrauch genommen 
worden. Als dann später wieder Prüfungen dafür ein- 
geführt wurden, fanden sich unter den ersten Losen 
18% Ausschuß, also 25-mal mehr als früher (Engl. 
Afech. and World 104, 409, 1916). 
Eine Gruppeneinteilung der Spektrallinien des 
Eisens hat @. A. Hemsalech unternommen. Diese an 
Zahl mehr als 4700 betragenden Linien will er nach 
Maßgabe der Wirkungen, welche thermische und che- 
mische Einflüsse auf sie ausüben, unterscheiden. Man 
hat in früheren Untersuchungen die Eisenlinien in 
zwei Gruppen geteilt, je nachdem sie im Bunsenbrenner 
aus dem inneren Kegel oder aus der eigentlichen 
Flamme stammten. Die letzteren treten in verstärk- 
tem Maße in Eisenspektren auf, die in Flammen von 
höheren Temperaturen erzeugt werden, während die 
Linien des inneren Kegels mehr zurücktreten. Die 
der Flamme angehörenden Linien kann man als Grund- 
spektrum und die des inneren Kegels als Ergänzungs- 
spektrum betrachten. Das Grundspektrum ist dann 
auf thermische Wirkungen zurückzuführen und das 
Ergänzungsspektrum auf chemische Wirkungen. Die 
neueren Untersuchungen von Hemsalech haben nun er- 
geben, daß schon das Grundspektrum sich aus zwei 
verschiedenen Arten von Strahlen zusammensetzt, von 
denen die eine besonders empfindlich gegen. chemische 
und die andere gegen thermische Wirkungen, ist. So 
Physikalische und technische Mitteilungen. 
ergeben sich drei Klassen von Strahlen. Die erste hier- 3 
von umfaßt die Strahlen, die im Bunsenbrenner von — 
der äußeren Flamme erzeugt werden und sich in Flam- 
men höherer Temperatur sehr verstärkt zeigen, Sie 
sind also besonders empfindlich gegen thermische Ein- 
wirkungen. Ihr gehören z. B. an die Linien 3860, 3920, 4 
4376. Die zweite Klasse bilden die Strahlen, die durch 
chemische Wirkungen entstehen und sehr ausgeprägt 
im äußeren Kegel, dagegen schwach in der Flamme 
sind, z. B. die Triplets 4046 und 4384. Die dritte 
Klasse endlich umfaßt das Ergänzungsspektrum, also 
die eigentlichen Strahlen des inneren Kegels; Beispiele 
3936, 4119, 4957. In jeder dieser drei Klassen lassen 
sich besondere Gruppen von je 3, 4 oder mehr Strahlen 
unterscheiden, die sich nach einem bestimmten, aber 
noch unbekannten Gesetze verteilen, die Verteilung ist 
aber eine solche, daß merkwürdigerweise in den Grup- 
pen der ersten und zweiten Klasse die Linien gegen 
Rot dichter zusammenrücken, in denen der dritten — 
Klasse aber gegen Violett hin. (C. R. 163, 757, 1916.) 
M. 
Die Gleichrichterwirkung des Siliziumdetektors. 
ist nach Versuchen von Austin aus dem Jahre 1908 
proportional dem Quadrat des Wechselstromes. Da — 
sich seine Messungen aber nur bis zu Frequenzen von 
140 000 erstreckten, haben L. 8. Mcdowell und F. 
G. Wick dieselben neuerdings (Phys. Rev. 8, S. 133, 
1916) bis zu höheren Frequenzen (etwa 3.108) fort- 
gesetzt. Ihr Erreger. bestand aus einem Aluminium- 
funken unter Petroleum mit zwei horizontalen Drähten 
als Antenne; der Empfänger ‚war darauf abgestimmt. 
Die Schwächung der auffallenden elektrischen Energie 
erfolgte durch einen Schirm von parallelen Drähten, 
welcher in verschiedene Lagen gestellt wurde, Die 
Versuche ergaben auch bis zu diesen hohen Frequen- 
zen, daß der durch den Siliziumdetektor gleichgerich- 
tete Strom proportional dem Quadrat des ihn durch- 
fließenden Wechselstromes’ ist. 
Die beim Zusammenstoß zweier Kugeln auftretenden 
Schallerscheinungen sind von 8. Banerji (Phil. Mag. 
32, S. 96, 1916) näher untersucht. Zur Messung der 
Schallstärke benutzte er einen auf dem ballistischen 
Prinzip beruhenden Apparat. Dieser besteht aus einem 
hornartigen Empfänger, dessen eines Ende durch eine 
Glimmerscheibe verschlossen ist, in deren Mittelpunkt 
eine scharfe Metallspitze befestigt wird. Diese be- 
rührt einen leichten, um eine Achse drehbaren Spiegel, 
welcher durch eine kleine Spiralfeder (ähnlich wie bei 
den Drehspulinstrumenten) in seiner Ruhelage gehalten 
wird. Die Prüfung dieses Apparates ergab, daß die 
ballistischen Ausschläge des Spiegels der Intensität 
des Schalles proportional sind. Es wurde zunächst‘ 
festgestellt, daß dieselbe nach den einzelnen Richtungen 
sehr verschieden ist. Wie zu erwarten war, ist sie 
am größten in der Stoßlinie; sie nimmt dann all- 
mählich bis auf einen verschwindend kleinen Betrag 
ab, und zwar liegt dieses Minimum auf der Ober- 
fläche eines Kegels mit einem Halbwinkel von 67°; 
darauf steigt sie wieder an und erreicht ein zweites 
flacheres Maximum in der Ebene senkrecht zur StoB- | 
linie. Die Intensität nimmt ferner ab mit dem Qua- 
drat des Abstandes von dem Berührungspunkte der 
beiden Kugeln und ist, gleiches Material vorausgesetzt, 
der vierten Potenz der Radien sowie dem Quadrat der 
Geschwindigkeitsänderung der stoßenden Kugeln pro- 
portional, 
Der Widerstand diinner durch Kstnoadiecutieane E | 
erhaltener Metallschiehten ist eine sehr inkonstante 
Die Natur © 
wissenschaften a 

