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dessen Konstante er aber empirisch aus seinen 
Beobachtungen bestimmt. Mit dieser Verbesse- 
rung berechnet er nun den Jöindwert von e aus den 
Messungen dieser zweiten Arbeit zu 4.891.109, 
Der neue Wert ist nicht unbeträchtlich größer als 
der ältere. Millikan ist geneigt, den Unterschied 
auf Fehler der älteren Versuche, und zwar auf die 
Unsicherheit des Zustandes in der Nebelkammer. 
zurückzuführen. Aber er sieht sich durch diese 
Niehtübereinstimmung der Endwerte der beiden 
Messungsreihen zu einer kritischen Beurteilung 
des ganzen Verfahrens veranlaßt, die ihn zu einer 
Neubestimmung aller in der Formel vorkommen- 
den Größen, zu neuen Verbesserungen der Appara- 
tur und zu einer weiteren Variation der Versuchs- 
bedingungen führt. Die neuen Ergebnisse werden 
in einer dritten großen Arbeit 1913 veröffentlicht. 
Hier ist vor allem die Reibungskonstante der Luft 
nach 5 verschiedenen Methoden neu bestimmt wor- 
den. Ferner ist das optische System zur Beobach- 
tung der Tropfen wesentlich verbessert; zur Ver- 
meidung von Konvektionsströmen zwischen den 
Kondensatorplatten ist der Apparat von einem 
Wasserbad umgeben. und endlich ist er so umge- 
staltet, daß die Versuche bei beliebigen Gasdrucken 
ausgeführt werden können. Er beobachtet 58 
Tropfen, bei denen der Radius von 4,69 .10—* bis 
58,56 .10—° cm, die Ladung von 1 e bis 136 e, der 
Gasdruek von 4,46 bis 76,27 em Quecksilber 
varıiert, und zieht aus der Vergleichung dieser 
Beobachtungen einige wichtige Schlüsse: daß der 
teibungswiderstand durch die Ladung der Tröpf- 
chen nicht verändert wird. daß die Oltropfen sich 
wie foste Kugeln verhalten und ihre Diehtiekeit 
von der des Öls im ganzen nicht verschieden ist. 
Nach all diesen Feststellungen und nachdem sich 
die atomistische Struktur der Ladungen wieder 
wie bei den früheren Untersuchungen ergeben hat. 
berechnet er den Wert der Elementarladung 
schließlich im Mittel dieser neuesten Messungen 
A aM Die letzte, 1916 erschienene 
Arbeit bringt lediglich eine Bestätigung dieses 
Ergebnisses durch weitere Messungen an Queek- 
silbertropfen in Luft und an Öltropfen in Luft 
und in Wasserstoff, bei denen er mit dem Tropfen- 
radius bis auf 2,5.10--5 em heruntergeht. 
Man muß zugeben, daß die Aufgabe, die sich 
Millikan gestellt hatte, -die atomistische Struktur 
der Elektrizität nachzuweisen, in diesen Arbeiten 
elänzend gelöst ist. Alle Ladungen, die er 
messen hat, erscheinen als Vielfache einer Kle- 
mentarladung, als zusammengesetzt aus elek- 
trischen Atomen oder Elektronen von durchaus 
gleicher Größe, die rund zu 4,8 x 10-10 elektro- 
statischen Einheiten anzunehmen ist. 
1. Die Arbeiten von Khrenhaft. 
e2e- 
Ganz anders 
lautet das Ergebnis bei Hhrenhaft. Mit nicht 
minderer Entschiedenheit und mit nicht ge- 
ringerem Aufwand an Beobachtungsmaterial sucht 
er in vollem Gegensatz zu Millikan zu beweisen, 
daß die elektrischen Ladungen keineswegs an die 
angegebene untere Grenze gebunden seien, sondern 
König: Der Streit um das Elektron. 
| Die Natur- 
[are 
daß sich wesentlich kleinere Ladungen nachweisen 
lassen. Man hat solehe Ladungen dann als Sub- 
elektronen bezeiehnet. Gleich in der ersten Ar- 
beit, in der er sich mit der Messung von Einzel- 
ladungen beschäftigt (der zweiten von den ober 
erwähnten Arbeiten, die er 1910 veröffentlichte 
und über die er auf dem Naturforschertag in 
Königsberg berichtete), stellte er diese Behaup- 
tung auf. Entsprechend dem Ausgangspunkte 
seiner Untersuchungen beobachtete er wieder mit 
dem Ultramikroskop kleine Metallteilehen, die aus 
einem zwischen Elektroden aus dem betreffenden 
Metall brennenden Lichtbogen in die Beobach- 
tungskammer hineingesaugt wurden. Im dieser 
Kammer war jetzt nach dem Muster von Wilson 
ein kleiner Kondensator mit vertikal gerichteten 
Kraftlinien angebracht, und er maß einerseits die 
Fallzeit eines Teilchens im Schwerefeld und an- 
derseits die Hebezeit desselben Teilehens durch 
dieselbe Streeke in einem der Schwere entgegen- 
wirkenden elektrischen Felde. Die nach der ein- 
fachen Stokesschen Formel berechneten Halb- 
messer seiner Teilchen lagen bei Gold zwischen 
0,35 und 1,29 X 10, bei Platin zwischen 0,44 
und 1,47 X 105, bei Silber zwischen 0,60 und 
2.83 x 10-5 em. Um auch hier ein Beispiel für die 
Ergebnisse der Ladungsmessungen zu geben, teile 
ich folgende Zahlen mit. An 22 Silberteilchen 
von den Radien 2,83 bis 1,015 X 103 em findet 
Ehrenhaft die nach abnehmender Größe der 
Teilchen geordneten Ladungen: 24,2, 26,6, 18,5, 
17,3, 15,2, 19,8, .141,8,.14,3, 11.9% 13 Sg ErEre 
6,5; 9,5, 85, 3,1, 4,1, 3,6, 33, ara 
10-10; an 8 weiteren Teilchen mit den Radien 0.95 
bis 0,60 X 10-5 em die Lädungen: 2,3, 3.0, 6,5, 
1,4, 2,0, 3,0, 2,4, 0,9% 101% Man Beh 
daraus, daß bei den größeren Teilchen die La- 
dungen zwar von der Größe des Elektrons oder 
seiner ganzen Vielfachen im  Millikanschen 
Sinne sind (es kommen allerdings auch Zwischen- 
werte vor. die nicht ganzen Vielfachen von e 
entsprechen), daß aber von gewissen Teilchen- 
erößen an ganz auffällige Unterschreitungen des 
Elementarquantums vorkommen. Sie beginnen 
bei allen untersuchten Metallen zur Regel zu 
werden etwa von der Größenordnung 1,0 X 10 em 
an. Je kleiner die Teilchen sind, um so kleiner 
erscheinen auch ihre Ladungen. Eine weitere | 
Arbeit aus dem Jahre 1911 bringt eine Wieder- 
holung dieser Untersuchung und eine Bestätigung 
der Ergebnisse; als Mittelwert der Ladungen 
seiner kleinen Metallteilehen gibt er hier an 
1,7 X 10- für Silber, 1,0 X 10~™ für: Gold, also 
Werte, die nicht größer als ein Drittel bis ein 
Viertel des Millikanschen Wertes sind. Auf 
Grund dieses Befundes stellt Ehrenhaft den Satz | 
auf, daß mit immer kleinerer Kapazität der 
Teilchen auch ihre Ladungen immer kleiner wür- 
den, und daß man daher, um ein Urteil über die 
kleinsten nachweisbaren Ladungen zu gewinnen, 
mit der Untersuchung der Teilchen bis an die 
äußerste Grenze des ultramikroskopischen Sehens 

