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£ Heft 51. 
21. 12. Bir] 
beim Studium dieser Vorgänge in günstigen Fäl- 
len Dämpfungszeiten, die oft nach vielen Minuten 
zählen und Dämpfungsstrecken von der Größen- 
ordnung mehrerer hundert Meter. Bei der Anwen- 
dung solcher Resultate auf die hier interessieren- 
den Fragen ist nun aber stets zu bedenken, dal) 
die Verhältnisse in der Atmosphäre immerhin 
wesentlich anders liegen als in den im Interesse 
der mathematischen Lösbarkeit meist stark ideali- 
sierten und vereinfachten Beispielen und daß ge- 
rade hier, wie eben meist bei einem Versuch prak- 
tischer Anwendung, der Gegensatz zwischen der 
mathematischen Hydrodynamik und der rauhen 
Wirklichkeit sich in recht bedenklicher Weise 
fühlbar machen wird. Zu einer direkten, so zu 
sagen bildhaften Vorstellung der tatsächlichen 
komplizierten Strömungsvorgänge kann man nun 
aber bis zu einem gewissen Grade gelangen, wenn 
man an die analogen Erscheinungen in strömen- 
dem Wasser anknüpft, wo alle diese Vorgänge 
dem Auge sichtbar sind; die Brücke von diesen 
zu jenen bilden die bekannten Sätze über mecha- 
nische Ähnlichkeit, die unter der oben gemachten 
Voraussetzung der kräftefreien Bewegeune -unmit- 
telbar anzuwenden sind und in unserem Fall aus- 
sagen, daß das Produkt aus Geschwindigkeit und 
linearer Dimension für Luft etwa 14-mal so groß 
ist als für Wasser. Transformieren wir nach 
dieser Vorschrift die Vorgänge in einem Fluß 
mit Hindernissen auf die Vorginge im Wind- 
strom, so erkennen wir, daß Störungen von plau- 
sibler Größenordnung noch in Kilometerentfer- 
nung von ihrem Entstehungsort durchaus merk- 
bare Beiträge zur Windstruktur liefern werden. 
Damit ist unmittelbar der Übergane zum zwei- 
ten Teil der Problemstellung, nämlich zur Frage 
nach der Natur jener primären Störungen ge- 
geben, und wir können, um gleich bei der anee- 
zogenen Analogie mit strömenden Wassermassen 
zu bleiben, an erster Stelle die Strömungsherde 
in den mannigfachen festen Hindernissen er- 
kennen, die dem Winde entgegenstehen, mögen 
dies nun Bäume, Häuser und ‚Berge oder die 
sanften, stets vorhandenen Ungleichmifigkeiten 
der Erdoberfläche sein; zugleich wird so die 
früher erwähnte Abnahme der Windunruhe mit 
wachsender Entfernung von der Erdoberfläche 
verständlich. Dazu kommen nun weitere Stö- 
rungsursachen in den unregelmäßig aufsteigen- 
den Luftströmungen, wie sie bei einem Wechsel 
der Bodenbeschaffenheit (wie in dem jedem Flie- 
ger bekannten Beispiel des sandigen von Wiesen 
und Wäldern umgebenen Flugplatzes) infolee der 
Sonnenbestrahlung, in’ Wolkenschatten und in 
vielen anderen Fällen auftreten. Eine dritte 
Ursache endlich werden wir in dem ‚schäumen- 
den“ Überstürzen der Helmholtzschen Luftwogen 
zu sehen haben, und diese wird namentlich in den 
höheren Luftschichten ohne Zweifel eine wesent- 
liche Rolle spielen. 
Wir haben damit zugleich eine neue, von den 
bisher besprochenen Störungen prinzipiell ver- 
Seeliger: Die Struktur des Windes. 
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schiedene Ursache der Windstruktur berührt, 
nämlich die Luftwogen überhaupt. Es scheinen 
mir Luftwogen und wogenähnliche Strömungen 
in der Atmosphäre viel häufiger aufzutreten als 
man gewöhnlich annimmt und vor allem scheinen 
diese, wegen der Grenzbedingungen an der Erd- 
oberfläche mit abnehmender Höhe mehr und mehr 
in ein lineares Pulsieren übergehend, bis dicht an 
den Boden herabzureichen; es mag genügen, hier 
an die bekannte und häufige Erscheinung der 
wogenden Kornfelder zu erinnern. Mit einer 
solchen Wogenbeweeung hängen des weiteren zu- 
sammen die Geschwindiekeitsschwankungen, 
welche z. B. in einem stationären Strom mit 
wellenförmigen Stromlinien bei vertikalem Ge- 
schwindiekeitsgradienten auftreten. Nach den 
klassischen Ansätzen von Helmholtz ist nun eine 
Wogenbewegung allerdings nur zu erwarten an der 
gemeinsamen Grenze verschieden dichter Luft- 
schichten. Demgegenüber würde der Wogenbil- 
dung eine viel umfassendere Rolle bei der Ent- 
stehung der Windstruktur zuzuteilen sein, wenn 
man — unter Berücksichtigung dissipativer 
Glieder in den Bewegunesgleichungen — die 
Bedingungen zur Ausbildung wogenähnlicher 
Strömungen allgemein als gegeben ansieht an der 
Grenze frei beweglicher Luftschichten und sol- 
cher, welche durch Hindernisse an freier Strö- 
mung gehindert, also träger sind. Derartige Ver- 
hältnisse liegen vor generell über allen festen 
Begrenzungen mit nicht «latter Oberfläche, be- 
sonders ausgeprägt über Wäldern und den Häuser- 
massen der Städte oder in kleinerem Maßstabe 
über Wiesen, dichtbewachsenen Feldern, un- 
ruhigen Wasserflächen u. dgl., also jedenfalls über 
fast allen Teilen der Erdoberfläche. 
Wenn nun hier auch nicht mehr als die kurze 
Skizzierung einer theoretischen Deutung gegeben 
werden konnte und insbesondere jede mathemati- 
sche und quantitative Durchführung unterbleiben 
mußte, so wird das Gesagte wie ich hoffe doch 
bereits dazu dienen können, den hydrodynami- 
schen Mechanismus der Windstruktur verständ- 
lich zu machen. Das Problem löst sich aus seiner 
unübersichtlichen und anfangs verwirrenden Viel- 
faltigkeit auf in eine Reihe von anschaulichen 
Teilproblemen und ermöglicht ein physikalisches 
Verständnis und bis zu einem gewissen Grade so- 
gar eine analytische Behandlung. Darin leet 
sicherlich ein großer Vorteil gegenüber einem in 
letzter Zeit vorgeschlagenen Deutungsversuch!%), 
welcher in der Windstruktur das vollkommene 
Analogon zu der sogenannten turbulenten Strö- 
mung der theoretischen Hydrodynamik sieht und, 
wie ich elauben möchte, im Grunde nicht mehr 
leistet, als daß er für Struktur“ desWindes ein an- 
deresWort setzt. Die eigentlicheSchwierigkeit wird 
dadurch nicht umgangen, ‘sondern sie wird nur 
hinübereeschoben auf ein anderes Gebiet, das 
selbst das dunkelste und trotz aller Bemühungen 
noch immer rätselhafteste der Hydrodynamik ist, 
die Lösung wird gegeben durch eine Analogie mit 
