Heft 32. 
10. 8. 1917 
meisten für spektroskopische Zwecke benutzten 
Kristallen sei angegeben (Spaltflachen) : 
d.10”° cm 
Kalkspat 0280 
“2 Gips 7,621 
Ferroeyankalium 8,454 
Glimmer etwa 9,9 
Rohrzucker etwa 10,5 
4. Methoden der Wellenlängenbestimmung bei 
Röntgenstrahlen. 
Die Benutzung der Gleichung (2) für Wellen- 
längenbestimmungen erfordert eine Methode, mit 
deren Hilfe das Eintreten von Reflexion an der 
Kristallebene bestimmt werden kann. Bei den 
ersten Untersuchungen wurde dies mit Hilfe einer 
Tonisationskammer gemacht, und zwar in der 
Weise, daß an einem gewöhnlichen Spektrometer 
das Kollimatorrohr durch zwei hintereinander ge- 
stellte Spalte ersetzt wurde; der reflektierende 
- Kristall wurde am Spektrometertische montiert 
und statt des Fernrohrs die Ionisationskammer 
eingesetzt. Durch gleichzeitiges Drehen des 
Kristalls und der lonisationskammer — die 
letztere immer um den doppelten Winkel — 
_ konnten dann die Winkelwerte $ aufgefunden 
werden, bei denen Reflexion eintrat. Aller- 
dings ist diese Methode ziemlich mühsam 
und zeitraubend, noch dazu die Apparate nicht 
leicht zu handhaben. Durch geeignete Maßnahmen 
kann zwar die Arbeit erleichtert werden; wir er- 
wähnen die selbstregistrierende Anordnung von 
‘Compton, doch steht bisher dieses Verfahren 
für spektroskopische Zwecke nicht auf der Höhe 
der zweiten, jetzt darzulegenden Methode. 
Diese Methode benützt die Eigenschaft der 
 Röntgenstrahlen, eine photographische Platte zu 
schwärzen. Stellt man hinter dem Kristalle senk- 
recht zur Verlängerung des einfallenden Strahls 
eine photographische Platte auf, so wird diese 
außer von der durch den Kristall direkt hindurch- 
_ gegangenen Strahlung noch von einer Reihe am 
Kristalle reflektierter Strahlen geschwärzt. Die 
Voraussetzung, daß auch zu jeder im primären 
Strahlenbündel vorhandenen Wellenlänge ein 
Winkel » nach der Bedingung nA=2dsinp wirk- 
lieh vorkommt, kann durch stetiges Drehen des 
- Kristalles erfüllt werdent). 
5. Spektrum eines technischen Röntgenrohres. 
Wir gewinnen einen guten Einblick in die 
Natur der Röntgenspektra, wenn wir eine Spek- 
tralaufnahme bei einem gewöhnlichen technischen 
1) Die Laue-Diagramme, die mit stillstehenden 
Kristallplatten und durchgehendem Licht erhalten wer- 
den, sind hiervon zu unterscheiden. Diese Aufnahme- 
_ methode beruht eben darauf, daß ein gewöhnliches Rohr 
ein kontinuierliches Spektrum aufweist, wodurch zu 
jedem vorgeschriebenen Winkel (innerhalb gewisser 
Grenzen) immer im Primärstrahl eine passende Wellen- 
länge sich findet. Bei dem oben beschriebenen Ver- 
fahren gilt es dagegen, zu einer vorausgegebenen Wel- 
lenlänge den entsprechenden Winkelwert aufzusuchen, 
Nw. 1917. 
Siegbahn: Emissions- und Absorptionsspektren der Röntgenstrahlen. 
- kristall. 
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Röntgenrohre heranziehen. Fig. 2 zeigt eine 
selbstregistrierte Aufnahme (A. H. Compton), 
wenn an, das Rohr mit Wolframantikathode eine 
Spannung von maximal etwa 40 000 Volt angelegt 
wurde. Als Gitter diente dabei ein Kalkspat- 
Aus dem Spektrogramme ist zu sehen, 
daß das Röntgenlicht aus einem kontinuierlichen 
Spektrum mit einigen darüber gelagerten Spek- 
trallinien zusammengesetzt ist. Ferner entnehmen 
wir aus der Aufnahme, daß das kontinuierliche 
Spektrum gegen kürzere Wellen (bei etwa 
4 = 0,3.10~° em) eine scharfe Grenze zeigt, wäh- 
rend die Intensität nach längeren Wellen allmäh- 
lich abnimmt, und zwar wird dies wesentlich durch 


gte Ordnung 
——— 
Zu 
are Ordnung gfe Ordnun, 
OO 
0 5 UO ile 20 Yass ft Rs) HT I ate 10) 
Reflexionswinkel (in Graden) 
Fig. 2. Spektrum eines technischen Röntgenrohres 
(Coolidgerohr mit Wolframantikathode). Nach Compton. 
die in der Glaswand des Rohres herbeigeführte 
Absorption der langen Wellen bedingt. Bezüg- 
lich der Grenze gegen kürzere Wellen kann man 
durch Aufnahmen bei verschiedenen Röhren- 
spannungen zeigen, daß mit steigender Spannung 
die Grenza nach kürzeren Wellen rückt. Wir 
kommen später auf diese Fragen zurück. 
In erster Linie interessieren uns jetzt die 
überlagerten Spektrallinien. Wie nach der grund- 
legenden Gleichung (2) zu erwarten ist, treten 
sämtliche Linien in mehreren Ordnungen auf. Wie 
auch theoretisch gezeigt werden kann, nimmt die 
Intensität mit steigender Ordnungszahl ab. Es 
verhalten sich zum Beispiel bei Steinsalz die In- 
tensitäten in 1., 2. und 3. Ordnung etwa wie 
100220237: : 
Die in Fig. 2 ersichtliche Gruppe von sechs 
Linien bildet zusammen mit noch einigen 
schwächeren Linien die L-Reihe des Wolframs. 
Mit dem Werte von d = 3,028.10-8 cm an Kalk- 
spat erhält man nach Gleichung (2) die zuge- 
hörigen Wellenlängen 
5 WO? Gin UE Serena 
1,058 1,278 
1,064 (1,296) 
1,095 1,471 
1,241 (1,481) 
(1,258) (1,672) 
Beim Erregen des Rohres mit höheren Span- 
nungen, > 75000 Volt, erhält man noch eine 
Gruppe von wenigstens drei Linien, die aber we- 
sentlich kürzere Wellenlängen besitzen. Nach 
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