Heft er 
10. 8. 1917 
Bei den von uns benutzten Bezeichnungen sind 
innerhalb jeder Gruppe die Linien nach abfallen- 
den Intensitäten numeriert (0), 43 ß,ß»ß3, Bu Ps; Yı 
Yy»Y3Y4). Aus theoretischem Gesichtspunkt ist eine 
m: wie sie besonders von Sommerfeld 
ingeführt ist und bei der zusammengehörige 
Linien entsprechend bezeichnet sind, mehr be- 
friedigend. Wir kommen später darauf zurück. 
7. Die Emission der Röntgenspektren. 
Wir hatten in 5. bei Besprechung des konti-. 
nuierlichen Spektrums eines technischen Rohres 
auf die bemerkenswerte Tatsache aufmerksam ge- 
macht, daß das Spektrum erst bei einer ge- 
wissen Wellenlänge (von kürzeren Wellenlängen 
gerechnet) einsetzt. Untersuchungen von Duane 
und Hunt, Hull und Webster haben gezeigt, daß 
Fig. 5. 
diese Minimalwellenlänge A, oder die dazu ge- 
hörige Maximalfrequenz v„as eine der Quanten- 
theorie entnommene Beziehung 
Va Aarts ae Song aioe es (8 
erfiillt, wenn V die Röhrenspannung bezeichnet, 
e die Elementenladung, h die Plancksche Kon- 
‘stante. Wir betonen nochmals, daß Vg, die 
größte dem kontinuierlichen Spektrum zugehörige 
Frequenz darstellt. Was V betrifft, so ist diese 
Größe gleich der von Röntgenstrahl-erzeugenden 
Elektronen durchlaufenen Spannung. eV stellt 
daher die Energie der Elektronen beim Aufprall 
an der Antikathode dar. Die entsprechende Ge- 
schwindigkeit (u) bestimmt sich aus der Gleichung 
| Sm ave Vs 
‚wobei m die Masse des Elektrons darstellt. 
~ Anders verhalten sich aber die Linienspektren. 
Die Gleichung (3) ist hier nicht mehr streng er- 
füllt, doch zeigt die Erfahrung, daß die Gleichung 
auch hier von Nutzen sein kann. Berechnet man 
nämlich nach dieser Formel die zu einer gewissen 
Linienfrequenz (K-a-Linie) gehörige Spannung, 
so hat man den gefundenen Wert um etwa 15 % 
Siegbahn : Emissions- und Absorptionsspektren der Röntgenstrahlen. 
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zu erhöhen, um die zur Erregung der bez. Spek- 
trallinie nötige Spannung zu finden. 
Wir gewinnen einen guten Einblick in den 
Emissionsvorgang bei den Linienspektren, wenn 
wir die Fig. 6 (nach Aufnahmen von Webster) 
heranziehen. Es wurde ein gasfreies (Coolidge-) 
Rohr mit Antikathode aus Rhodium mit konstanter 
Spannung aus einer Akkumulator-Hochspannungs- 
batterie betrieben und die Intensitätsverteilung 
nach der Ionisationsmethode bestimmt. Die Figur 
zeigt die Verteilungen bei 23 200 und 31 800 Volt. 
Bei der letzteren Spannung sehen wir ein kon- 
tinuierliches Spektrum mit dem darüber ge 
lagerten K-Reihenspektrum des Rhodiums. Bei 
der kleineren Spannung aber ist von dem Linien- 
spektrum keine Spur zu sehen, trotzdem die der 
K-Reihe entsprechenden Wellenlängen im konti- 

L-Reihe. 
nuierlichen Spektrum erregt werden. Daraus 
sehen wir, daß das Linienspektrum erst dann zur 
Erscheinung kommt, wenn die nach der Formel (3) 
berechnete Spannung mit einem gewissen Betrag 
überschritten ist. Ist dies aber der Fall, dann 
erscheinen gleichzeitig sämtliche Linien der K- 
Reihe. 
Entsprechende Untersuchungen bei der L- 
Reihe liegen noch nicht vor, doch deuten die Ab- 
sorptionsverhältnisse (siehe 8) darauf hin, daß dort 
zwei (oder vielleicht drei, de Broglie) Schwellen- 
werte der Spannung existieren. 
8. Die Absorption der Röntgenstrahlen. 
Absorptionsspektra. 
In nahem Zusammenhang mit den Erregungs- 
bedingungen der Linienspektra steht der Absorp- 
tionsvorgang. Es ist seit langem bekannt, dab 
die Absorption der Röntgenstrahlen bei den Ele- 
menten eine rein atomistische Eigenschaft der- 
selben ist, d. h. die Absorption ist nur von Zahl 
und Art der durchstrahlten Atome bestimmt, aber 
von dem Aggregatzustand oder der chemischen 
Bindung derselben unabhängig. 
