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von korpuskularer Natur erscheint. Nach Kossel 
hat man diese Auswerfung von den im Atome 
innersten Elektronen als die Vorbedingung für 
das Zustandekommen der charakteristischen 
Röntgenstrahlung anzusehen, und zwar in der 
Weise, daß der so freigewordene Platz durch 
Hineinfallen eines der äußeren Elektronen wieder 
besetzt wird. Ist der freie Platz im allerinnersten 
Klektronenring (dem K-Ring) und wird derselbe 
durch ein Elektron aus dem nächstinneren Ring 
besetzt, so entsteht bei dem Uberspringen die K-«- 
Tinie. Kommt dagegen das Elektron vom dritten 
Ringe, so erscheint die K-ß-Linie usw. Ist der 
‚freie Platz im zweiten Ringe (L-Ringe), so ent- 
steht bei seiner Wiederbesetzung eine L-Linie. 
Kossel konnte diese Hypothese noch durch eine 
Reihe interessanter numerischer Beziehungen 
stützen. Es liegt auch in dieser Erklärung des 
Vorganges die Bedingung eingeschlossen, wie sie 
früher von anderer Seite als richtig erkannt war, 
nämlich daß die K-Reihe die härteste charakteristi- 
sche Röntgenstrahlung darstellt. Bemerkenswert 
ist daher ein neulich von Barklamitgeteilter Befund, 
daß er in einigen Fällen eine noch härtere Strah- 
lung gefunden hat. Die vom Verf. innerhalb der 
angeführten Wellenlängen nachgesuchten Strah- 
lungen haben aber von der Existenz einer solchen 
kein Anzeichen gegeben. Ebensowenig haben sich 
die von Laub gefundenen J-Reihen bestätigen 
lassen. 
Eine Schwierigkeit der oben skizzierten Theorie 
liegt jedoch darin, daß die K-«-Linie nicht, wie 
zu erwarten wäre, einfach ist, sondern aus zwei 
dicht aneinander gelegenen Linien besteht (Wellen- 
längenabstand etwa 0,004 A.E.). Es ist dann be- 
merkenswert, daß eben diese Dupletteigenschaft 
der stärksten Linie sozusagen einen Leitstern für 
den Ausbau der eleganten Theorie von Sommerfeld 
bildet. Gelingt es doch, dieses Duplett bei den 
Rontgenspektren nicht nur qualitativ zu erklären, 
sondern sogar zahlenmäßig mit den gewöhnlichen 
Spektren zu verknüpfen. 
Sommerfeld hat die oben kurz wiedergegebene 
Theorie von Bohr dadurch erweitert, daß er bei 
Bestimmung der stationären Bahnen nicht nur 
eine Quantelung in bezug der Winkelkoordinate, 
sondern auch in betreff der radiellen Koordinaten 
vornimmt. Es entstehen so außer Kreisbahnen 
eine Reihe Ellipsenbahnen, die aber, wie Sommer- 
feld zeigt, ganz bestimmte Exzentrizitäten haben 
müssen. So erweitert sich denn auch der Aus- 
druck für die Wasserstoffreihen zu 
oi n| 1 7 
v=" lint n'y? (m+ m?) ° 
wo n, m Zahl der Quanten an der azimutalen Ko- 
ordinate, n’ und m’ entsprechendes bei der radialen 
Koordinate darstellt. Bei der Balmerschen Reihe 
war n + n’ = 2, was entweder durch 
n= 2, und n’=0 
oder nl, undeni=i 
erzielt werden kann (die dritte Möglichkeit 
n=0, n’=2, was eine geradlinige Bewegung 

(9 
Siegbahn: Emissions- und Absorptionsspektren der Röntgenstrahlen. 
E\4 
- letzte Faktor (=) , d. h. das Verhältnis zwischen — 



wissenschaften. 
durch den Kern bedeutet, ist auszuschließen). Die 
zwei Bahnen sind in Fig. 8a gezeichnet. Wir sehen 
somit, daß dieser erste Term eigentlich doppelt 
ist. Entsprechend kann gezeigt werden, daß der 
zweite Term mit m + m’ = 3, 4, 5, .... auch drei-, 
Jede Spektral- % 
vier-, ...-fach,ist (Fig. 8b, 8c). 
EN! EI: 
=> 
Be as ED 
Fig. 8a. Fig. 8b. Fig. 8 c, 
linie der Balmerschen Reihe ist somit aufzufassen — 
als eine vielfache Linie. Sommerfeld hat ferner 
gezeigt, daß unter Berücksichtigung der Abhän- 
eigkeit der Elektronenmasse von der Geschwin- 
digkeit diese verschiedenen Linien nicht voll- 
ständig zusammenfallent). Der zweifache erste 
Term in Gleichung (9) gibt z. B. zu einer engen — 
Duplette Veranlassung, deren Frequenzabstand 
R a (E\* 
» (2) 
In dieser Formel interessiert uns zunächst der 
As= 
ist. 
Kernladung und Elektronladung in vierter Potenz. 
Bei Wasserstoff ist # =e und die Frequenz- 
differenz daher einfach: 
Ra? 
AVE as of 
Betrachten wir jetzt die Formel von Moseley 
für die K-«-Reihe 
1 
92 
37 i 
v= R(N— wb 
1? 
er : : 1 
so sehen wir, daß hier der zweite Term 5 = ; 
2° (m+m’) 
in zweifacher Weise zustande kommen kann, 
während der erste Term eindeutig bestimmt 
ist. Entsprechend den zwei Entstehungsarten: 
Kreis mit zwei azimutalen Quanten oder Ellipse 
mit einem azimutalen und einem radialen Quant, 
finden wir dann sofort, daß die K-a-Linie 
doppelt sein muß, und zwar mit einer 
Frequenzdifferenz, die sich zu 
4 
AN, (2) SANg 
bestimmt. Es bedeutet H hier die „effektive“ 
Kernladung, d. h. die Ladung, die vom Atom- 
inneren auf das betrachtete Elektron wirkt. Es 
kann dies von der wahren Kernladung (gleich 
Ordnungszahl des Elementes) verschieden sein und | 
braucht ferner keine ganze Zahl zu sein. In der 
betreffenden K-a-Reihe war sie N—1, so daß die 
Frequenzdifferenz der o-Linien schließlich dar- 
gestellt wird durch 
ANZ(N— N! Avg. 
4) Ein Vergleich mit experimentellen Daten, be- 
sonders den neuen Messungen von Paschen, hat eine 
weitgehende Stütze dieser Theorie der Feinstruktur der 
Spektrallinien gegeben, 



