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‚der Form AT=a(T,—@O). 
ti obachtungen ergaben aber gerade das Gegenteil. 
# Erdoberfläche 
9 Abkühlung der unteren Luftschichten ist. 
Ü keit steht in 
Heft el 
17. 8. 1917 
| Die nächtliche Abkühlung der unteren Luftschichten 
‚und der Erdoberfläche in Abhängigkeit vom Wasser- 

| dampfgehalt der Atmosphäre!) von Dr. A. Defant. 
|| Hine eingehende Untersuchung der Temperatur- 
#\abnahme der Luft nach. Sonnenuntergang an 
PP eiteren, nahezu windstillen Tagen in Krems- 
in Tiflis zeigte einen wesentlichen 
Binfluß des Wasserdampfgehaltes der Luft auf 
| die nächtliche Abkühlung der unteren Luftschichten. 
Diese ist um so größer, je geringer der Wasserdampf- 
gehalt der Luft, andererseits auch um so größer, je 
höher die Temperatur bei Sonnenuntergang steht. 
Diese Abhängigkeit von Anfangstemperatur und Wasser- 
dampf läßt sich stets darstellen durch eine Beziehung 
Hierbei ist A 7 die Tem- 
peraturabnahme nach Sonnenuntergang und T, die An- 
|fangstemperatur. Die Größe a ergab sich in allen 
‚Jahreszeiten als nahezu unabhängig vom Dampfdruck 
und von der Größenordnung 3.10—5 sec, während © 
eine ausgesprochene Abhängigkeit vom Wasserdampf- 
gehalt der Luft aufweist. 
| Diese aus den Beobachtungen abgeleiteten Tat- 
| sachen sprechen nicht dafür, daß die nächtliche Ab- 
| kühlung der unteren Luftschichten in erster Linie ein 
reiner Strahlungsprozeß ist; sonst müßte sich die Größe 
a, die in inniger Beziehung zu jener Größe steht, die 
Maurer, Trabert u. a. als den „Strahlungskoeffizienten 
| der atmosphärischen Luft bezeichnet haben, vom Was- 

I serdampfgehalte der Luft als abhängig ergeben, und 
‘die nächtliche Abkühlung der Luft müßte um so größer 
Die Be- 
Die 
‚Abhängigkeit der Größe © vom Wasserdampfgehalte der 
Atmosphäre deutet auf einen größeren Einfluß der 
Gegenstrahlung der Atmosphäre auf die nächtliche 
Abkühlung von Boden und unteren Luftschichten. Im 
inne F. M. Haners ist dann ® die Temperatur der 
im Augenblicke von Temperaturgleich- 
jewicht, das in erster Linie vom Wasserdampfgehalte 
der Atmosphäre abhängt. Die Beobachtungen über die 
Bodentemperaturen in Tiflis gestatteten, dieser Frage 
näherzutreten und nachzuweisen, daß tatsächlich © 
mit der Gleichgewichtstemperatur der Erdoberfläche 
völlig übereinstimmt, und daß die bei verschiedenem 
| Wasserdampfgehalt der Atmosphäre verschieden große 
Abkühlung der Erdoberfläche die Ursache der mit dem 
Wasserdampfgehalt der Luft veränderlichen nächtlichen 
Die Ab- 
hängigkeit der nächtlichen Temperaturabnahme des 
‘sein, je größer ihr Gehalt an Wasserdampf. 
“| Bodens bei verschiedenem Wasserdampfgehalt konnte 
S außerdem dazu benutzt werden, um die Abhängigkeit 
der Gegenstrahlung der Atmosphäre von ihrem Wasser- 
dampfgehalt zu berechnen. Die gefundene Abhängig- 
sehr befriedigender Übereinstimmung 
einerseits mit den Ergebnissen der Messungen der 
Gegenstrahlung von A. Angström, andererseits mit der 
Theorie R. Emdens. 
_ Eine ähnliche Untersuchung der Abhingigkeit der 
nächtlichen Abkühlung der Luft auf dem Hohen Sonn- 
‚blick (3105 m) vom Dampfdruck ergab im Gegensatze 

@ zu den Ergebnissen der Niederung, daß die Abkühlung 
J in der Höhe um so 
größer ist, je größer der Wasser- 
dampfgehalt der Luft. Diese Tatsache läßt den Schluß 
zu, daß in der Höhe, in größerer Entfernung von der 
| Erdoberfläche, die nächtliche Abkühlung der Luft 
| höchstwahrscheinlich durch einen reinen Strahlungs- 
1) Sitzungsberichte der Wiener Akademie Bd. 125, 
Heft 10, 1916. 
’ 
Mitteilungen aus verschiedenen Gebieten. 
535 
prozeß im Sinne Emdens zu erklären ist. Die Beträge 
der Abkühlung stehen durchaus im Einklang mit jenen, 
die für diese Höhe aus der Emdenschen Theorie der 
atmosphärischen Strahlung folgen. Autoreferat. 
Es war R. W. Wood gelungen, einen Quecksilber- 
dampfstrahl zu erzeugen, in welchem sich die Mole- 
küle praktisch nur in einer Richtung bewegten, und 
damit die Reflexion der Gasmoleküle zu studieren 
(s. Naturw. 12. November 1915). Er hat jetzt die 
Versuche fortgesetzt, und zwar mit Cadmiumdampf, da- 
mit der Beschlag, der sich durch die Reflexion an 
der auf die Temperatur der flüssigen Luft abgekühlten 
Gefäßwand gebildet hatte, auch bei Zimmertemperatur 
erhalten blieb. Er maß nun daran photometrisch die 
Durchlässigkeit für rotes Licht und fand das Cosinus- 
gesetz für die Reflexion der Moleküle innerhalb der 
Versuchsfehler bestätigt. Dabei ergab sich folgende 
interessante Tatsache: Ist ein Glasrohr mit ver- 
dünntem Metalldampf von Zimmertemperatur gefüllt, 
so erfolgt keine Kondensation derselben in zusammen- 
hängender Schicht, sondern es bilden sich nur verein- 
zelte Anhäufungen von Kristallen. Kühlt man eine 
Stelle der Wand durch flüssige Luft ab, so erfolgt 
sofort Kondensation, die auch nach Wegnahme der 
flüssigen Luft weiter vor sich geht. An einer Metall- 
fläche wird also der Dampf auch bei Zimmertemperatur 
kondensiert. Er stellte fest, daß es eine gewisse kri- 
tische Temperatur gibt, auf welche eine Glaswand ab- 
gekühlt werden muß, damit Kondensation in zusammen- 
hängender Schicht eintritt. Diese kritische Temperatur 
liegt verhältnismäßig tief, und zwar (ungefähr) für 
Quecksilber bei — 140°, für Cadmium bei — 90° und 
für Jod bei — 60°. Diese Ergebnisse sollen durch 
weitere Versuche mit besseren’ Apparaten näher auf- 
geklärt werden. B. 
Die Längenänderung von Invar. Bekanntlich än- 
dern Invarstäbe ihre Länge im Laufe der Zeit, und 
zwar um etwa 38 Mikron/m im Verlaufe von 12,4 Jah- 
ren. Man kann diesen Prozeß beschleunigen, wenn 
man die Stäbe erhitzt und allmählich abkühlt. So 
fand Guillaume bei einem Stabe, der auf 150° erhitzt 
und dann langsam in vier Monaten abgekühlt war, eine 
Längenänderung von 47 Mikron/m, welche im Ver- 
lauf von 4,6 Jahren, während welcher die Probe auf 
Zimmertemperatur gehalten worden war, noch weiter 
auf 53 Mikron/m anwuchs. Die größte von Guillaume 
jemals beobachtete dauernde Längenänderung beträgt 
66 Mikron/m. A. W. Gray, D. H. Sweet und L. 
W. Schad (Phys. Rev. 7, S. 684, 1916) fanden nun, 
daß, wenn man einen Invarstab einer kombinierten 
thermischen und magnetischen Behandlung unterwirft, 
man recht beträchtliche dauernde Längenänderungen 
erhält, welche bis zu 55 Mikron/m betrugen. Es 
scheint demnach, als wenn man durch diese Behand- 
lung den künstlichen Alterungsprozeß beträchtlich ab- 
kürzen kann. B. 
Die durch „-Strahlen erzeugte Sekundärstrahlung. 
a-Strahlen erzeugen an Metallen nicht nur sekundäre 
ß-Strahlen von sehr geringer Geschwindigkeit (ö- 
Strahlen), sondern daneben auch solche von höherer Ge- 
schwindigkeit, bis 2,7.109 cm/sek. Aus den Versuchen 
folgt, daß ein großer Teil der ö-Strahlen nicht direkt 
durch die g-Strahlen, sondern durch die Zwischenwirkung 
der schnelleren sekundären ß-Strahlen erregt wird. 
Verschiedene Anseichen deuten darauf hin, daß die 
Emission der §-Strahlen als eine lIonisierung des 
Metalls bzw. einer an einer Oberfläche adsorbierten 
