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Heft a | 
24. 8. 1917 
kannte Dulong-Petitsche Gesetz ablesen. welches 
aussagt, daß die SLOT ugar Te der meisten festen 
Elemente nahe bei 6,4 cal’ C. liegt. Würde man, 
soweit es möglich ist, die a 
berechnen und von Oe in Abzug bringen, also C, 
ber echnen, so würde man finden, daß die Werte 

"und 3. Kolonne, 





von C,, sich um die Zahl 6,0 in ähnlicher Weise 
gruppieren, wie die ('„ um 6,4. Wie man sieht, 
wire es besser, für diese Tatsache nicht das Wort 
„Gesetz“ zu wählen, da insbesondere einige HKle- 
mente mit kleinem Atomgewicht eine viel zu 
kleine“ Atomwärme haben, und auch für die 
übrigen nicht genaue Gleichheit besteht. Immer- 
hin ist eine gewisse Gesetzmäßigkeit nicht zu 
verkennen. Im Verhältnis zu den Zahlen der 2. 
die wie 1:30 variieren, sind die 
der vierten bemerkenswert konstant. 
Da sich die Größen C, und C, 
Atomzahlen beziehen, so bedeutet ange- 
näherte Konstanz, daß wir für eine bestimmte 
- Temperaturerhöhung jedem Atom eines beliebigen 
Elements annähernd die gleiche Wärme menge Zu- 
Fzuführen haben; und die Konstanz Cy im 
besondern würde bedeuten, daß man zur reinen 
_Temperaturerhöhung (ohne Volumänderung) 
auf gleiche 
diese 
p 
von 
jedem Atom, gleichviel von welcher Substanz. 
immer die gleiche Wärmemenge zuführen muß. 
Dem Gesetz von Dulong und Petit schließt sich 
das von Neumann für feste Verbindungen an. 
Nach ihm kann man die Molwärmen fester Ver- 
"bindungen aus Tabelle I dureh Addition der 
i _Atomwarmen der Konstituenten bereehnen, wobei 
+ die Atomwärme eines Stoffes, von dem 2, 3..... 7 
| Atome im Molekül vorkommen, 2, 3, 
., nm-mal zu 
nehmen ist. Dieses Gesetz eilt ee mit 
- derselben Genauigkeit wie das früher genannte, 
"eher noch besser, da Stoffe mit ‚„abnorm“ 
niedriger Atomwärme diesen abnormen Wert 
_ meistens auch in der Verbindung zeigen. Ato- 
mistisch bedeutet das Gesetz von Neumann, daß 
der oben schräg gedruckte Satz auch noch für 
Verbindungen im festen Zustand gilt. — 
Diese Tatsachen gewinnen nun eine besondere 
- Bedeutung im Lichte der kinetischen oder Be- 
wegungstheorie der Wärme, oder besser gesagt, 
der Materie überhaupt. Nach dieser Theorie 
‚stellen wir uns bekanntlich vor, daß die Atome 
jedes Körpers beständig in völlig unregelmäßiger 
Bewegung begriffen sind, welche nach Richtung 
und Größe sowohl örtlich, d. h. von Atom zu 
Atom, als auch zeitlich, und zwar in unvorstell- 
bar kurzen Zeiträumen, völlig regellos wechselt, 
letzteres infolge der Kräfte, welche die Atome 
aufeinander ausüben, und welche selbst wieder 
von der augenblicklichen Lage der Atome gogen- 
einander abhängen. Die Intensität dieser Be- 
wegung bestimmt den Wärmezustand des Körpers 
und muß in irgendeiner Beziehung zu der Tempe- 
ratur stehen, aber auch zu der aufgenommenen 
Wärmemenge. Die Aufnahme von Wärme durch 
einen Körper haben wir uns so vorzustellen. daß 
die intensiver bewegten Atome eines wärmeren 
Schrödinger: Die Ergebn. d. neueren Forschung über Atom- u. Molekularwärmen 
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der die 
‚denen 
Körpers (nämlich des Körpers, Wärme 
abgibt) an der Grenzfläche mit käl- 
teren zusammenstoßen und diese in heftigere Be- 
des 
wegung versetzen, wobei sie selbst Bewegungs- 
energie einbüßen. Die übereehende Wärme ist 
nichts anderes als mechanische Energie der 
Atome, die abgegeben bezw. aufgenommen wird, 
solange bis ein gewisses Gleichgewicht einge- 
treten ist, das wir als Gleichheit der Temperaturen 
konstatieren. 
dieser Vorstellung ist 
Wärme nichts anderes als mechanische Energie 
der Atome, so bedeutet das nicht, daß der Wärme- 
inhalt eines Körpers ausschließlich in Bewegungs- 
energie der Atome besteht. Das letztere eilt aller- 
dings annähernd bei den meisten Gasen, da wir 
uns vorstellen, daß ihre Moleküle sich, an keinen 
Ort des Raumes fest gebunden, in völlig unregel- 
mäßigen, durch die gegenseitigen Stöße hervor- 
eerufenen Ziekzackkursen durcheinander bewegen 
und (außer bei den relativ sehr kurz dauernden 
Stößen) keine merklichen Kräfte aufeinander aus- 
Wenn wir sagen, nach 
üben. Es hat sich im allgemeinen die Vorstel- 
lung bewährt, die Atome bezw. Atomagegregate 
(Moleküle) der Gase als starre Körper anzusehen. 
Für ein solches Gas ist dann in. der Tat keine 
andere Form der Wärmeenergie als die der fort- 
schreitenden und eventuell der drehenden Be- 
weeune seiner Atome bezw. Moleküle denkbar. 
Anders werden die Dinge liegen, wenn wir uns 
vorstellen, daß z. B. die beiden Atome des Wasser- 
stoffmoleküls im Wasserstoffeas unter dem Ein- 
fluß wechselseitiger Kräfte, welche ihre Distanz 
auf einem bestimmten Betrag zu erhalten suchen, 
Schwingungen ausführen können mach Art eines 
"Pendels. Dann werden diese Schwingungen bei 
den ZusammenstoBen mit anderen Molekülen 
sicherlich angeregt werden; und da sich ‘das 
Atom bei der Schwingung zeitweise der Wechsel- 
wirkuneskraft entgegen beweet (wie die Be 
kugel entgegen der Schwere, wenn sie steigt), bis 
die Kraft seine Bewegung aufzehrt, einen iR ugen- 
blick zum Stillstand und dann zur Umkehr brinet, 
so wird ein Teil der Schwingunesenergie (im 
Augenblick des Stillstandes die ganze) jeweils 
als potentielle Energie (Energie der Lage) der 
wirkenden Kraft aufgespeichert sein. Zur Kr- 
höhung der Schwingungsenergie bei Temperatur- 
steigerung wird man mehr Energie in Form von 
Wärme zuführen müssen, als der bloßen Erhöhung 
der mättleren Bewegungsenergie der Schwingung 
entsprechen würde. 
In höherem 
dies bei 
müssen 
Maße wird festen 
Körpern Fall sein; denn hier wir 
uns vorstellen, daß das ganze Atomgefüge durch 
gegenseitige Kräfte aufrechterhalten wird, der- 
art, daß einzelne Atom trotz der Wärme- 
bewegung in einer kleinen Umgebung seines 
„mittleren“ Ortes festgehalten wird, also über- 
haupt nur Schwingungen um diesen Punkt aus- 
führt, an welehem es hei Mangel jeder Wärme- 
beweeune im Gleicheewieht ruhen Auch 
noch 
der 
jedes 
wirde, 
