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welches die Existenz des Ele- 
mentarquantums  ausschloß, da auch alle möglichen 
kleineren Ladungen auftraten. Millikan verwandte 
bei seinen neuen Beobachtungen wiederum eine frühere 
Methode, die Beobachtung der Fallzeit von geladenen 
Öltröpfehen im elektrischen Felde, doch verbesserte 
er das Instrumentarium, namentlich den Kondensator 
und die Zeitmessung derartig, daß dadurch die Ge- 
nauigkeit auf rund 1 : 1000 gesteigert und damit gegen 
früher verdoppelt wurde. Im übrigen ergab sich da- 
bei genau: die schon 1913 gefundene Zahl. Mit Hilie 
desselben wurden dann eine Reihe von anderen Kon- 
Ergebnis geführt hatten, 
stanten berechnet, deren Werte nachstehend ange- 
geben sind: 
Elementarquantum e= (4,774 + 0,005) . 10—0 
Avogadrosche Konstante . N = (6,062 + 0,006) . 108 
Zahl der Gasmoleküle in 
em? bei 0° und 760 mm n= (2,705 + 0,003) . 1019 
Kinetische Energie eines 
Moleküls bei 09 . . Ho= (5,621) + 0/006). 10% 
Anderung der Molekular- 
energie für 1° C. &=(2,058 #10,002)% 1012 
Masse eines Wasserstotf- 
atoms ing. . m = (1,662 220,002)741.0—= 
Plancksches Wirkungsquan 
tum 3 "= (6,547 = 0,011). 102° 
Wiensche Konstante ae: 
Spektralstrahlung 
Stefan-Boltzmannsche Kon- 
c>= 1,4312 + 0,0030 
stante der Gesamt- 
strahlune wl We ht DNA 
Gitterkonstante des Kalk- 
spates d= 38,030 ee O00 AS i. 
Die mit Hilfe nee ee ern berechneten 
Werte stimmen recht gut mit den neuesten experimen- 
tellen Bestimmungen der einzelnen Größen überein. B. 
Die gegenseitige Induktion zweier Massen. In 
einem widerstandslosen Stromkreise von der Selbst- 
induktion Z ruft ein elektrischer Impuls einen dauern- 
den Strom i hervor und erzeugt eine Energie vom Be- 
trage % Li?, Analog bewirkt ein Drehimpuls in einem 
reibungsfreien Schwungrade vom Trägheitsmoment K 
eine Winkelgeschwindigkeit w und eine Energie 4 Kw?. 
In Analogie zu diesem Verhalten könnte man nun 
fragen, ob eine beschleunigte Masse auf eine andere 
irgendeine Wirkung hervorbringt, welche der gegen- 
seitigen Induktion zweier Stromkreise entspräche. 
Diese Frage haben M. Walker und W. W. Stainer 
(Phil. Mag. (6), 32, S. 592, 1916) auf folgende Weise 
untersucht: Ein horizontal gelagertes Schwungrad von 
56 em Durchmesser und 11 cm Höhe wird durch einen 
Elektromotor auf 2700 Umdrehungen/Minute gebracht. 
Dicht über diesem hängt eine Porzellanscheibe von 
51 em Durchmesser und etwa 10 kg Gewicht an zwei 
21 m langen Stahldrähten von 0,025 em Durchmesser. 
Diese Scheibe ist selbstverständlich gegen Luftströ- 
mungen und Erschütterungen, die vom Schwungrad 
übertragen werden könnten, gut geschützt. Ihre 
Schwingungsdauer beträgt 2460 sec.; mit Hilfe von 
Spiegel, Fernrohr und Skala lassen sich Drehungen 
der Scheibe von 1/12 000 Radiant noch erkennen. Es. 
wird nun das Schwungrad auf seine Umdrehungszahl 
gebracht, auf dieser während der halben Schwingungs- 
dauer der Scheibe konstant erhalten, dann schnell ge- 
bremst und im entgegengesetzten Sinne beschleunigt 
und dieses Spiel mehrmals wiederholt, um durch Reso- 
nanz die etwaigen Ablenkungen der Scheibe zu ver- 
stärken. Es ist dabei jede von der Beschleunigung 
Mitteilungen aus verschiedenen Gebieten. 
[ Die Natur- 
des Schwungrades herrührende Wirkung auf die 
Scheibe in Phase mit dieser, während die von der Ge- 
schwindigkeit der rotierenden Masse bewirkte um 90° 
dagegen versetzt ist. Die Versuche führten zu dem 
Ergebnis, daß das Verhältnis der Änderungen des 
Winkelmomentes der Scheibe und des Schwungrades 
kleiner als 5.10— ist, Es steht dies in Überein- 
stimmung mit Rechnungen von Einstein und Großmann, — 
wonach die der gegenseitigen Induktion entsprechende 
Wirkung zwischen zwei Massen so klein ist, daß sie 
mit den heutigen Mitteln nicht beobachtet. werden kann. 
B. 
Zur Bestimmung der Horizontalkomponente des 
Erdmagnetismus haben C. T. Knipp und EZ. A. Welo 
(Phil. Mag. [6] 32, S. 381, 1916) ein vertikal stehen- i4 
des Kathodenstrahlenrohr mit Wehneltkathode benutzt. 
Die Ablenkungen, welche der Kathodenstrahl in zwei um 
180° voneinander verschiedenen Stellungen durch das 
Erdfeld erleidet, wurden auf einer in dem Rohr be- 
findlichen photographischen Platte registriert. Dann 
wird ein Hilfsfeld dazu geschaltet, das von einer gro- 
ßen, senkrecht zum Meridian stehenden Kreisspule ge- 
liefert wird, und wiederum die beiden (jetzt größeren) 
Ablenkungen photographiert. Durch die Verwendung 
dieses Hilfsfeldes erreicht man es, daß in die Rechnung 
das Verhältnis der Ladung zur Masse der Elektronen 
nicht eingeht. Aus sieben Messungen ergab sich 
H = 0,1583 + 0,0005 Gauß; die größte Abweichung vom 
Mittel betrug einmal 0,0035 Gau8. ‘Der absolute Wert 
von H ist durch elektrische Ströme und Eisenmassen 
im Gebäude gestört. B. 
Dämmerungsbeobachtungen Herbst 1911 bis Anfang 
1917. (C. Dorno, Meteorologische Zeitschrift, Heft 4/5. 
1917.) Die 5% jähri ige Beobachtungszeit umfaßt eine Pe- 
riode ausnehmend großer atmosphärischer Reinheit 1911 
bis Mai 1912, ferner eine solche allerschwerster, durch 
den Ausbruch des Vulkans Katmai in Alaska im Juni 
1912 hervorgerufener Störung, welche ganz allmählich 
bis zur zweiten Hälfte des Jahres 1914 abklang, so- 
dann eine Periode annähernd reiner Atmosphäre von 
Anfang 1915 bis Anfang 1916 und schließlich die, wie 
wohl nicht mehr zu zweifeln ist, durch kosmische Ein- 
flüsse schwankend stark, meist nur leicht, gestörte 
Zeit von Februar 1916 bis Februar 1917. Auf Grund 
der unter diesen überaus wechselnden Verhältnissen in 
1600 m Meereshöhe regelmäßig durchgeführten Beob- 
achtungen wird bewiesen, daß das Purpurlicht (sowohl 
als unmittelbar farbenreichster Teil als auch als Er- 
reger aller im späteren Verlauf auftretender Farben) 
der Dämmerung den Charakter verleiht, und daß dieses 
durch 3 Faktoren bestimmt wird: 1. durch den Jahres- 
gang (Maximum im Herbst und Frühwinter, Abfall bis 
zum Frühjahr, Minimum im Spätfrühjahr und Som- 
mer), 2. durch den Grad der atmosphärischen Rein- 
heit (Kondensationsprodukte und Staub erhöhen die 
Farbenpracht, solange die untersten Atmosphäre- 
schichten für die in den Höhen entstehenden Strahlen 
durchlässig bleiben; Nachpurpurlichter erscheinen nur 
in gestörten Zeiten), 3. durch meteorologische Ele- 
mente (ein Hoch im Südwesten Europas, welches nach 
Zentraleuropa vorstrebt, ist die günstigste Vorbedin- 
gung für farbenprächtige Dämmerungen). Die Inten- 
sität, Farbe, Ausdehnung des Hauptpurpurlichts, die 
Art seiner Entwicklung, seine Dauer, die Zeit seines 
Anfanges und Endes erlauben Schlüsse auf die Höhen- 
lage und Höhenausdehnung, ja in gewissen Grenzen auf 
die Partikelgröße und -mannigfaltigkeit der das Haupt- 
purpurlicht erzeugenden Schicht. 

(Autoreferat.) 
wissenschaften 








