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me 1.1. 1915 
gleichen Werte für die Eigenfrequenzen verwendet wie 
dieser. 
4 kurven der verschiedenen Metalle in der 
der y- bzw. B v-Werte ee 
dieser Elemente anordnen. 
Demzufolge müßten sich die Widerstands- 
Reihenfolge 
— 4,865 .10— sec. Grad) 
Dies will eine Arbeit von 
H. Schimank: Über das Verhalten des elektrischen 
q Widerstandes von Metallen bei tiefen Temperaturen 
. (Ann. d. Phys. 45 p. 706 ff.) bestätigen. Die Aufnahme 


| Nullpunkt extrapolieren. 
 Nernst ursprünglich für die Eichung von Widerstands- 
 thermometern aufgestellte Regel auf diesen Fall ermög- 
- und graphische Darstellung der Widerstandskurven ver- 
' schiedener Metalle kann nicht ohne weiteres zum Ziele 
‘ führen, da der Reinheitsgrad des benutzten Materials 
einen beträchtlichen Einfluß ausübt. 
- großer Wahrscheinlichkeit annehmen darf, daß für Ge- 
biete nahe dem absoluten Nullpunkt der Temperatur- 
_ koeffizient des elektrischen Widerstands praktisch null 
u wird, lim ( 
Da man aber mit 
= 0, kann man die Kurven ihrem 
ares 
wahrscheinlichen en nach, bis zum absoluten 
Die Anwendung einer von 
io licht eine Reduktion auf absolute Reinheit, und nun- 
_ mehr bestitigt sich tatsächlich die oben gekennzeichnete 


BP Parallelitat. 
Ein Einfluß der Struktur des Materials 
4 auf den Verlauf der Widerstandskurve konnte ebenfalls 

nachgewiesen werden. 
 terial, die in derselben Weise mittels Zieheisens her- 
Von Drähten aus gleichem Ma- 
| gestellt waren, verhielt sich der ausgeglühte zum un- 











dazu die Wärmewirkung 
untereinander auf. 
_ ausgegliihten analog wie ein Draht von höherem che- 
mischen Reinheitsgrade. 
(Autoreferat.) 
Uber eine neue Bestimmung des mechanischen 
- Wärmeäquivalentes wird von R. Freund (Physikalische 
Zeitschrift XV, S. 817, 1914) berichtet. Er benutzt 
durch Foucaultsche Ströme 
in einem Metallzylinder, der sich in einem rotierenden, 
magnetischen Felde befindet. Um eine vertikal stehende 
Achse 
| dessen Kraftlinien horizontal verlaufen 
| zwischen den Polen befindlichen bifilar aufgehängten 
_ Kupferzylinder durchsetzen. 
_ Magneten wird der 
der bifilaren Aufhängung um einen Winkel gedreht, 
der an einem Teilkreis abzulesen ist. 
_winkel, die Zahl der Umdrehungen pro Sekunde und 
die Zeit geben ein Maß für die mechanische Arbeit. 
Die dabei entwickelte Anzahl von Kalorien wird aus 
der Temperaturerhöhung eines Thormeelementes er- 
_ mittelt, das in den Kupferklotz eingesetzt ist. 
einer Anzahl von Versuchen, bei denen die üblichen 
Korrektionen angebracht wurden, 
- Resultate die Werte 427, 429, 426, 424, 426, 
und 426, deren Mittelwert 426,25 ist. 
ein Elektromagnet, 
und einen 
rotiert in Kugellagern 
Bei 
Kupferklotz aus 
der Rotation des 
der Ruhelage 
Der Ablenkungs- 
Bei 
sich als 
427, 425 
Die einzelnen 
Resultate weisen ziemlich erhebliche Abweichungen 
POG 
ergaben 
‘Unter den Anordnungen, die fiir eine gerichtete 
drahtlose Telegraphie in Frage. kommen, haben sich 
zwei als praktisch brauchbar erwiesen. Die eine ist 
die geknickte Markoniantenne, die aus einem kurzen 
| vertikalen und einem langen horizontalen Teil besteht 






und die nach den praktischen Versuchen und nach der 
Theorie von Hoerschelmann neben dem Strahlungs- 
maximum eine geringe Seitenstrahlung und eine be- 
_triichtliche Rückenstrahlung besitzt. 
Die zweite An- 
ordnung besteht aus zwei Antennen, die in be- 
stimmter Entfernung voneinander stehen und deren 
Schwingungen um einen bestimmten Phasenwinkel 
Physikalische Mitteilungen. PS 
gegeneinander verschoben sind. Bei dieser Doppel- 
antenne ist gleichfalls ein Strahlungsmaximum vor- 
handen, die Rückenstrahlung verschwindet ganz, da- 
gegen hat die Seitenstrahlung beträchtliche Werte. 
Zenneck schlägt vor, eine Anordnung für gerichtete, 
drahtlose Telegraphie (Verh. der Deutschen Phys. Ge- 
sellschaft, 16, p. 699, 1914), diese beiden Antennen- 
anordnungen zu kombinieren, und zwar in der Weise, 
daß ihre voneinander abweichenden Eigenschaften sich 
aufheben, und so ein ausgesprochenes Strahlungs- 
maximum mit geringer Seiten- und geringer Rücken- 
strahlung übrig bleibt. Dies ist praktisch dadurch 
möglich, daß man zwei Markoniantennen verwendet, 
mit zwei Schwingungen einer Phasenverschiebung, 
wie sie auch bei den beiden Vertikalantennen benutzt 
wurden. Die theoretische Durchrechnung des Problems 
zeigt, daß dieser Gedanke sehr aussichtsreich ist. Man 
erhält ein Strahlungsdiagramm, das recht günstig ist 
und den Wunsch rechtfertigt, diesen Gedanken auch in 
die Praxis umgesetzt zu sehen. P210: 
Das arithmetische Mittel im täglichen Gang des 
Erdmagnetismus liegt unserer Kenntnis der erdmagne- 
tischen Mittel zugrunde. Ernst Leyst wirit (Meteoro- 
logische Zeitschrift 1914, 8, 127 f.) die Frage auf, ob 
die stillschweigende Voraussetzung, daß die Ab- 
weichungen nach der einen und der anderen 
Seite der Zahl nach in einem gewissen Gleich- 
gewicht stehen, hier auch wirklich zutrifft? Er 
berechnet im Gegensatz zu den arithmetischen 
Mitteln die Zentralwerte von Beobachtungen, für 
welche die Anzahl der positiven Abweichungen gleich 
der Anzahl der negativen Abweichungen ist, und unter- 
sucht das Verhältnis des arithmetischen Mittels zum 
Zentralwert für magnetisch ruhige und magnetisch un- 
ruhige Perioden. Die Beobachtungen von Pawlowsk 
zeigen für das Jahr 1892 die meisten großen Störungen 
(am bedeutendsten im März), und für das Jahr 1901 
die kleinsten Störungen (am geringsten im Juli). Es 
ergab sich nun, daß die Unterschiede zwischen dem 
Zentralwert und dem arithmetischen Mittel in den 
ruhigsten Zeiten in engen Grenzen, in Störungszeiten 
dagegen in sehr weiten Grenzen sich bewegen, bis zu 
60%! Ein Beweis dafür, daß die Störungen 
zu gewissen Stunden einseitig sind. Die magneti- 
schen Störungen bilden nicht unregelmäßige Schwan- 
kungen einer Mittellage nach beiden Seiten hin, son- 
dern stehen in einer bestimmten Abhängigkeit von der 
Lokalzeit des Ortes. Die aus arithmetischen Mitteln 
gezogenen Schlüsse über die täglichen Variationen des 
Erdmagnetismus haben daher nur eine bedingte Be- 
deutung, weil diese Mittel beim Erdmagnetismus nicht 
gleichseitige Ablenkungen haben, und diese Ungleich- 
seitigkeit einen täglichen Gang hat. —z2. 
Die Oberflächenspannung amorpher Körper war 
bisher noch kaum zum Gegenstand wissenschaftlicher 
Untersuchungen gemacht worden. B. Berggren 
hat einen ersten Versuch gemacht, diese Liicke aus- 
zufüllen. Nachdem sich die Metalle als ungeeignet für 
die anzustellenden Versuche erwiesen hatten, wurden 
diese an Pech, Kolophonium, Kopal und Glas ausge- 
führt, und zwar mit Fäden, die beim Glas durch Aus- 
ziehen, bei den anderen Stoffen dadurch erhalten wur- 
den, daß ein zugespitzter Glasstab in den geschmolzenen 
Stoff getaucht und senkrecht wieder herausgezogen 
wurde. Je nach der Temperatur und Geschwindigkeit 
lassen sich so Fäden von beliebigem Durchmesser erhal- 
ten. Die Untersuchungen wurden nun so ausgeführt, daß 
der zu untersuchende Faden an eine kleine Metallöse fest- 
