176 Zeitschriftenschau. 
{wie bei Molekülen eines Gases), sondern mit allen be- 
nachbarten Anionen im Kristall verbunden ist und ein 
Anion mit allen benachbarten Kationen. Es tritt so- 
mit eine Teilung der Valenz ein, und Haber macht die 
Annahme, daß ein Teil der Valenzkräfte aus der Ober- 
fläche des Kristalls frei in den angrenzenden Raum 
hinausragt. und daß die Absättigung dieser Valenz- 
kräfte für die Adsorptionserscheinungen an kristal- 
lisierten Stoffen eine große Rolle spielt. Diese Vorstel- 
lung ist geeignet, den Zusammenhang zwischen Ad- 
sorption und Löslichkeit, besonders in der von Horo- 
vitg und Paneth gegebenen Formulierung, verständ- 
lich zu machen. Denn die Anziehungskräfte, die die 
freien Valenzteile der Anionen des Adsorbens auf die 
Kationen des Radioelementes ausüben, werden um so 
leichter zu einer Bindung der letzteren an der Oberfläche 
führen, je kleiner die rücklösende Wirkung des Lö- 
sungsmittels ist. 
Paneth äußert hingegen die Vermutung, daß an 
dem kinetischen Austausch des gelösten Stoffes, den 
man zwischen der Grenzfläche des Kristalls und seiner 
gesättigten Lösung gewöhnlich annimmt, nicht nur 
neutrale Moleküle, sondern auch getrennt das Kation 
oder Anion beteiligt sind. Geht nun an irgend einer 
Stelle der Oberfläche das Kation des Adsorbens in die 
Lösung, so kann die entstandene Lücke entweder durch 
ein Kation des Adsorbens selbst oder durch ein Kation 
des Radioelementes ausgefüllt werden. Die Wahr- 
scheinlichkeit für das letztere, also die Lage des Ad- 
sorptionsgleichgewichtes wird danach in Ubereinstim- 
mung mit den Tatsachen abhängen müssen sowohl von 
der Löslichkeit des Adsorbens, wie von der der Verbin- 
dung des Radioelementes mit dem Anion des Ad- 
sorbens. 
Es läßt sieh noch nicht entscheiden, ob diese Ge- 
sichtspunkte durchführbar sind, jedenfalls weisen sie 
aber der weiteren Forschung wertvolle Fingerzeige. 
eke Rt: 
Masse und Geschwindigkeit der g-Teilchen. Die 
Y 
: seks E 
bisherigen Bestimmungen des ‚Verhältnisses Fr der 
Ladung zur Masse von a-Teilchen ergaben Werte, die 
voneinander ziemlich weitgehend abwichen. Die bis- 
her genaueste Bestimmung rührte von Rutherford her, 
der für —— den Wert 5070 elektromagnetische Einheiten 
erhalten hatte. Da jedoch dieser Wert mit dem elektro- 
chemisch aus der Faradayschen Konstante und dem 
Atomgewicht des Heliums für dieses berechneten Wert 
(4826 E.M.E.) sich nicht deckte, nahmen Rutherford 
und Robinson eine äußerst sorgfältige Revisionsbestim- 
mung des sowie der Geschwindigkeit der a-Teil- 
n 
chen vor (Phil. Mag. 28, S. 552, 1914). In gewohnter 
Weise, aber mit allen Vorsichtsmaßregeln, wurde die 
Ablenkung der g-Strahlen im magnetischen und elek- 
trischen Felde nach der photographischen Methode 
untersucht. Die Magnetfelder wurden mittels Induk- 
tionsspulen gemessen und auf Homogenität geprüft. 
Für die Heterogenität der a-Strahlen, welche bei einem 
Emanationsréhrehen als Strahlenquelle unvermeidlich 
war, wurde eine besondere Korrektion angebracht. Der 
endgültige Wert = =4820 E.M.E. stimmt vorzüglich 
mit dem elektrochemisch für Helium gefundenen über- 
Die Naty 
wissenscha 














































ein. Weiter wurde noch aus dem Wert my = 3,985 .105 2 
E 
E.M.E. für das a-Teilchen des Radium C, dessen Aj 
fangsgeschwindigkeit vp zu 1,922.10%cm.sec.—t be- — 
stimmt und aus einer Beziehung zwischen Reichweite 
und Geschwindigkeit der g-Strahlen die Werte für die — 
Anfangsgeschwindigkeiten und Energieen der q-Teil- 
chen aller Radioelemente berechnet. Infolge davon er- 
gab sich bei der Berechnung der kinetischen Energie — 
des a-Teilchens des Ra ein Wert der Wärmeproduk- 
tion, der etwas kleiner ist als der experimentell be- — 
stimmte, Die Verf. schließen, daß ein kleiner Teil 
der vom Ra entwiekelten Wärme anderen Ursachen 
entstammt als der von den q-Teilchen abgegebenen | 
Energie. M...D. Dass 
Zeitschriftenschau. 
Verhandlungen der Deutschen Physikalischen 
Gesellschaft; vom 28. Februar 1915. 
Die Ableitung der Planck-Einsteinschen Energie- — 
formel ohne Zuhilfenahme der Quantenhypothese; von — 
S. Ratnowsky. Der reale feste Körper besitzt beim — 
absoluten Nullpunkt eine potentielle Energie nicht 
thermischer Natur. Verf. nimmt an, daß, während — 
der Körper Wärme aufnimmt, ein Teil dieser in die — 
kinetische Energie der Moleküle übergeht. Diesen Teil — 
nennt er die Eigenenergie ler Moleküle. Die gesamte — 
Bewegungsenergie der Moleküle setzt sich also additiv 
zusammen aus der eigentlichen Wärmeenergie und der — 
Eigenenergie. Die mittlere Wärmeenergie eines Mole 
küls HE ist daher: E=u—n, wo u die mittlere ge- 
samte Energie und n die mittlere Eigenenergie bedeu- — 
ten. — Unter der Annahme, daß die Eigenenergie y nur — 
Werte zwischen 0 und hy annehmen kann (h ist die 
Plancksche Konstante, y die Schwingungszahl), berech- 
net der Verf. auf Grund des Maxwellschen (kanoni- — 
schen) Verteilungsgesetzes für 2 Freiheitsgrade, daßn 
den Wert erhält: - = 
a= hy 
ee 
e oe 1 £ 
(k ist dabei die Boltzmannsche Konstante, 7 die ab- 
solute Temperatur). — Da anderseits w alle Werte — 
zwischen N und co lückenlos annehmen kann, so folet: — 
u == k fu 
und daher 
hy 
Bara 
Re | 
die Planck-Einsteinsche Energieformel. 
Über lichtstarke Spektrographen und Monochroma- 
toren; von Wilhelm Volkmann. Es wurde abgeleitet, bei 
welchen Linsen des gesamten Aufbaues große relative 
Öffnung die Lichtstärke fördert und an welchen ande- — 
ren sie dieselbe beeinträchtigt. Für Monochromatoren — 
ergab sich, daß in beiden Spaltrohren kleine relative 
Öffnung vorzuziehen ist. 
Versuche mit ungewöhnlich starken Thermoströmen; 
von Wilhelm Volkmann. Es wurden Thermostromkreise — 
von so geringem Widerstand vorgezeigt, daß die Er- — 
wärmung einer Lötstelle Stromstärken von 45 und — 
150 Amp. ergab. Mit dem ersten wurde unter anderem — 
ein Elektromagnet von 1 kg Eigengewicht und über | 
10 kg Tragkraft erregt, mit dem anderen die Eisen- 
feilspankurven um einen Draht erzeugt. 





Für die Redaktion verantwortlich: Dr. Arnold Berliner, Berlin WS. 


