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eine immer ein Rotationsellipsoid ist und die bei- 
den anderen eine mehr komplizierte Gestalt haben, 
indem die gemeinschaftliche Gleichung ihrer Me- 
ridianschnitte von zwölfter Ordnung ist. Eine 
genaue Erforschung ihrer Gestalt setzt die Kennt- 
nis der numerischen Werte elastischer Konstanten 
voraus. Leider gibt es kein Gestein, für welches 
die sämtlichen fünf Konstanten bekannt wären. 
Man muß sich damit begnügen, die Konstanten 
eines Minerals, des Berylls, die seinerzeit von 
W. Voigt bestimmt wurden, als Grundlage der 
Rechnung zu nehmen. Es zeigt sich, dab die 
zweite Schale eine ziemlich sonderbare Gestalt 
hat, nämlich sieht ihr Meridianschnitt folgender- 
- maßen aus. Man könnte gewisse Zweifel an der 



Fig. 1. 
physischen Möglichkeit solch einer Form der 
Wellenfläche hegen. Doch fallen die Bedenken 
bei einer näheren Betrachtung weg. Nehmen wir 
wieder den Meridianschnitt! Man kann sagen, 
daß das Stück RıQı durch das Strahlenbündel 
erzeugt wird, welches von den Strahlen OR, und 
OQ, begrenzt ist. Auf gleiche Weise werden die 
Stücke ReQ» usw. erzeugt. Ferner wird das Stück 
RR, durch das Strahlenbündel RıOR, erzeugt, 
das Stück 0,0, durch das Strahlenbündel Q:0Q, 
usw. usw. Es gibt nichts Unmögliches, Unnatür- 
liches in der Fortpflanzung dieser Strahlen- 
bündel; es zeigt sich aber, daß in gewissen 
Richtungen eine und dieselbe Welle drei rasch 
hintereinanderfolgende Stöße erzeugen kann. 
Der dritte Zweig der Meridiankurve ist ein 
Oval so, daß die entsprechende dritte 
einem Rotationsellipsoid ähnlich aussieht. 
ist natürlich ihre Krümmung eine andere. 
Schließlich lohnt es sich, hervorzuheben, daß 
die dritte Schale die beiden anderen umgibt, also 
- die entsprechende Welle den beiden anderen vor- 
angeht. Andererseits berühren die erste und die 
zweite Schale einander auf der z-Achse, außerdem 
können sie einander in anderen Punkten schnei- 
den so, daß die entsprechenden Wellen in ge- 
wissen ausgezeichneten Richtungen mit derselben, 
in allen übrigen mit einer nicht besonders ver- 
schiedenen Geschwindigkeit fortgepflanzt werden. 
Zum besseren Verständnis des Gesagten möge 
die nebenstehende Figur, in welcher die sämt- 
Doch 
Rudzki: Uber die Theorie der Erdbebenwellen. 
Schale: 
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[ Die,Nai 
wissenschaf‘ 
lichen drei Zweige des Meridianschnittes neben- — 
Die Zeichnung — 
einander gezeichnet sind, dienen. 
enthält nur einen Quadranten, indem die übrigen 
auf Grund der Symmetrie leicht ergänzt werden — 
können. 
Dieselben Methoden, welche zur Erforschung — 
der Wellenfläche in einem transversal-isotropen 
Medium gedient haben, können aueh auf andere — 
Im obenzitierten Auf- — 
Fälle angewandt werden. 
satz im Jahrgang 1911 des „Krakauer Anzeigers“ 
habe ich fertige Formeln gegeben, die sich auf 3 
die Wellenfläche in einem Medium mit drei Sym- 
metrieebenen beziehen. Doch kann man vorläufig 
dieselbe nicht berechnen, weil Anhaltspunkte zur 
Bestimmung der neun für ein solches Medium 
charakteristischen elastischen Konstanten fehlen. 
Doch reicht das Beispiel des transversal-isotropen. 
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Fig. 2. 
Mediums schon aus, um zu zeigen, daß man bei 
der Fortpflanzung der Wellen in anisotropen Me- 
dien ganz besonderen Formen der Wellenfläche 
und überhaupt ganz besonderen Erscheinungen 
begegnen kann. 
Neben der Erforschung der Form der Wellen 
wäre noch die Wellentheorie in zwei Richtungen 
zu ergänzen. Erstens gelten die fundamentalen 
Differentialgleichungen der klassischen Elastizi- 
tätstheorie eigentlich nur für verschwindend 
kleine Schwingungen, zweitens gelten sie nur für 
konservative Medien, in denen keine innere Rei- 
bung, keine Absorption stattfindet. Um die bei- 
den Beschränkungen los zu werden, dürfte man 
den Differentialgleichungen gewisse nichtlineare 
Glieder, ferner gewisse Glieder mit Differential- 
quotienten ungerader Ordnungen hinzufügen. 
Eine Ergänzung in der ersten Richtung scheint 
jedoch nicht dringend notwendig. Zwar sind die 
Amplituden der Schwingungen zuweilen ziemlich 
groß: sie betragen oft mehrere Dezimeter, sowohl 
im vertikalen als im horizontalen Sinne; doch 
sind sie verschwindend klein im Vergleich zur 
Länge der Wellen, die mehrere Myriameter be- 
trägt. — Diese Kleinheit der Schwingungs- 
amplitude im Vergleich zur Wellenlänge hat übri- 
eens zur Folge, daß wir weder die Neigungen des 
Bodens, noch die Torsion der Erdoberfläche beim 
Vorübergang der Erdbebenwellen ohne Hilfe 
spezieller, sehr empfindlicher Instrumente wahr- 
nehmen können. Es gibt zwar eine besondere Art 


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