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Heft 16] 
16.4. 1918, 
 seismischer Wellen, die mit dem Auge leicht 
_ wahrnehmbar sind; sie treten aber höchst selten 
und stets in sehr beschränkten Gebieten auf. 
Wie es scheint, sind das eher gravitationale als 
elastische Wellen. 
‚Mehr wünschenswert scheint die Ergänzung 
der Differentialgleichungen durch Absorptions- 
glieder, d. h. Glieder mit Differentialquotienten 
_ ungerader Ordnung zu sein. Diese Glieder er- 
zeugen dasjenige, was man eine ,,Coda“, einen 
„Schweif“ nennt, kleine Schwingungen, welche 
der Hauptwelle folgen. In der „Coda“ könnte 
man ein wichtiges, mit den Erfahrungstatsachen 
in hervorragender Weise übereinstimmendes 
Merkmal erblicken. Nämlich das Erdbeben be- 
steht, insbesondere an einer vom Herd weit ent- 
fernten Station, keineswegs aus drei bzw. zwei 
durch Intervalle vollkommener Ruhe getrennten 
Erschütterungen. Es ist im Gegenteil eine stetige 
_ Nacheinanderfolge von bald schwächeren, bald 
stärkeren Schwingungen, welche oft eine Stunde 
und mehr dauern und in der Regel eine Phase 
_ maximaler Intensität aufweisen. Mit jener Phase 
werden wir uns später befassen; vorläufig bleiben 
wir bei der Absorption. Man kann behaupten, 
daß, obwohl das Vorhandensein der inneren Rei- 
bung als etwas Selbstverständliches, Unvermeid- 
liches angesehen werden darf, doch das Sichaus- 
einanderziehen der Erschütterung, welche im 
Herde vielleicht nicht einmal eine Minute ge- 
dauert hat, in ein stundenlanges Schwingen an 
4 einer entfernten Station weniger die Konsequenz 
der inneren Reibung ist, als der Brechung und 
Reflexion der Wellen an den Trennungsflächen 
zwischen verschiedenen Gesteinen sowie an an- 
deren Diskontinuitätsflächen, nämlich Spriingen, 
Briichen, welche die Erde, besonders aber die 
Erdrinde durchsetzen. Jede einzelne Welle wird 
-an einer Diskontinuitätsfläche einerseits ge- 
_ brochen, andererseits reflektiert. Im allgemeinen 
erzeugt eine einzelne Welle drei gebrochene und 
drei reflektierte Wellen. Wenn man dies bedenkt, 
so kann man sich leicht vorstellen, in wieviel 
_ Wellen eine einzelne Welle, welche durch 
mehrere Diskontinuitätsflächen gegangen ist, 
zerfallen muß. Bedenkt man weiter, daß mit zu- 
 nehmender Spaltung die Energie der Wellen ab- 
_ nimmt, daß andererseits verschiedene Wellen sich 
mit verschiedener Geschwindigkeit fortpflanzen, 
_ daß zuletzt außer den direkt ankommenden Wellen 
auch zweimal, viermal usw. reflektierte an die 
betrachtete Station gelangen, so wird man ein- 
sehen, daß die stetige Nacheinanderfolge von 
schwachen Schwingungen auch ohne Mitwirkung 
von Absorption und Dispersion zustande kommen 
müßte. 
Da wir einmal darauf gekommen sind, von der 
 Brechung zu sprechen, wird es angemessen sein, 
hervorzuheben, daß das wahre Gesetz der Brechung 
elastischer Wellen an der Grenze von zwei aniso- 
Es mag 



D. 
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. Rudzki: Uber die Theorie der Erdbebenwellen. 
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Gesetz der Brechung, aber das Fermatsche!) Prin- 
zip führt auf ein anderes Gesetz. Die Regeln 
sind dieselben, sie gelten aber nicht für die 
Wellennormale, sondern für den Strahl. Unterdes 
sind keine entscheidenden Kxperimente bzw. 
Beobachtungen bekannt. 
Jetzt können wir die früher aufgeschobene 
Besprechung der Maximalphase aufnehmen. Die 
Maximalphase kommt immer erst eine Zeit nach 
dem Anfang des Krdbebens und zeichnet sich 
durch deutlich größere und langsamere Schwin- 
gungen aus. Als weiteres charakteristisches 
Merkmal darf man die merklich konstante Ge-. 
schwindigkeit bezeichnen, mit welcher sich diese 
langsamen Schwingungen längs der Erdoberfläche 
fortpflanzen. Lord Rayleigh hat vor etwa 25 Jah- 
ren bewiesen, daß in einem begrenzten Medium 
außer den räumlichen, nach allen Seiten sich fort- 
pflanzenden elastischen Wellen noch ganz beson- 
dere, sich längs der Oberfläche fortpflanzende 
Wellen entstehen können. Eine ausführliche 
Theorie dieser Wellen hat später H. Lamb ge- 
geben. Zwar beziehen sich die Ausführungen 
Rayleighs und Lambs auf isotrope Körper, aber 
es ist leicht, ihre Theorie auf anisotrope Körper 
auszudehnen. 
Die beiden englischen Autoren betrachten ein 
indefinites, von einer Horizontalebene begrenztes 
isotropes und homogenes Medium und zeigen, daß 
die klassischen Differentialgleichungen für kleine 
Schwingungen Integrale von der Form: 
SE 
Aa COSI 8 ney yee, Vit 
sin 
zulassen. In der angeführten Formel sind & und 
y die zur ebenen Oberfläche parallelen Koordi- 
naten und z die Tiefe unter derselben. Es sind 
somit Schwingungen, deren Amplitude in der Ober- 
fläche am größten ist und von da ab in geometri- 
scher Progression abnimmt, während die Tiefe in 
arithmetischer Progression zunimmt. Die Fort- 
pflanzungsgeschwindigkeit dieser Wellen ist etwas 
kleiner als diejenige der torsionalen Welle. — Für 
anisotrope Medien darf dieser letzte Satz insoweit 
abgeändert werden, als man sagen darf, die Fort- 
pflanzungsgeschwindigkeit der Oberflachenwelle 
sei kleiner als die Geschwindigkeit der langsam- 
sten räumlichen Welle. — Soweit man aus der 
Erfahrung schließen kann, stimmen die Merkmale 
der theoretischen Öberflächenwelle von Rayleigh 
und H. Lamb mit den Merkmalen der beob- 
achteten Hauptphase der Erdbeben überein. Doch 
soll ein wichtiger Unterschied nicht unerwähnt 
bleiben. Nach der Theorie Rayleighs und Lambs 
soll die vertikale Amplitude der Schwingungen 
erößer sein als die horizontale. Eine spezielle 
Untersuchung?) hat gezeigt, daß dieselbe Ungleich- 
1) „Essai d’application.. . . . usw.“ Anzeiger Akad. 
Wiss. Krakau. Reihe A. Jahrgang 1913, S. 241—253. 
2) „Sur la propagation... usw.“ Anzeiger der 
k. k. Akad. der Wiss. Krakau, Reihe A, Jahrgang 1912, 
S. 47—58. 
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