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isher nicht beobachtet wurde, liegt nach Ansicht der 
erfasser in der ungünstigen Auswahl der zu den 
rüheren Versuchen verwendeten Gef 
als Explosions- 
weil in einem 
_ duktionsfunkens, und zwar an Platinelektroden, die in 
Glasröhren eingeschmolzen und mittels zweier Gummi- 
‚stopfen in die Mitte des Explosionsgefäßes eingeführt 
waren; der Abstand der Elektroden voneinander betrug 
6mm. Um nur einen Funkenschlag von wohldefinierter 
Stärke zu erhalten, wurde im Primärstromkreis ein 
_ Pendelunterbrecher, dessen Konstruktion näher be- 
chrieben wird, angewandt. Das zu den Versuchen 
verwendete Ammoniak wurde aus einer Bombe ent- 
nommen und war hundertprozentig. Es zeigte sich 
die auch bei anderen Gasen gemachte Beobachtung, daß 
Gemische von völlig trockenem Ammoniak und über 
Phosphorpentoxyd getrockneter Luft nicht explodier- 
ten, wogegen eine Spur von Feuchtigkeit schon eine 
Explosion herbeifiihrte. Der 500 ccm fassende Explo- 
ionskolben wurde mit Hilfe einer Wasserstrahlpumpe 
bis auf einen Druck von etwa 12 mm luftleer gemacht, 
dann wurde eine abgemessene Menge Ammoniakgas 
eingelassen und hierauf Luft, die mittels Chlorealeium 
und Schwefelsäure getrocknet war, eingeleitet. So- 
dann wurde das Gasgemisch kräftig durchgeschüttelt 
und dureh den Induktionsfunken zur Explosion ge- 
‚bracht. Auf diese Weise ergab sich ein Explosions- 
| bereich von 16,5 — 26,8 Volumprozenten Ammoniak. 
| Zum Vergleich wurden auch verschiedene Ammoniak- 
_ Luft-Gemische in der Bunte-Bürette zur Explosion ge- 
bracht; es zeigte sich jedoch bei dieser Versuchsanord- 
nung keine eigentliche Explosion, sondern nur eine 
fortschreitende Verbrennung, und zwar wurde zwi- 
schen den Grenzen von 19—25 % Ammoniak das Auf- 
treten einer Flamme beobachtet. Weitere Versuche 
über den Einfluß verschiedener Gefäßformen und Ge- 
fai sowie des Elektrodenmaterials, der Zün- 
d 
oe U ET. . 
I 
äßgrößen 
dungsart und des Feuchtigkeitsgehaltes der Gase auf 
die Größe des Explosionsbereiches sind im Gange. 
(Journ. f. Gasbeleuchtung 1914, 8. 941— 943.) 8. 
_ Über die Synthese des Ammoniaks aus dem Alumi- 
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niumnitrid berichtet Prof. C. Matignon in der 
hemiker-Zeitung 1914, S. 894 und 909. Er bespricht 
zunächst die Bildungswärmen der verschiedenen 
| Nitride und geht dann auf das Verfahren von Serpek 
näher ein. Bei diesem Verfahren wird bekanntlich ein 
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Gemisch von Tonerde und Kohle in einem Stickstoff- 
| strom auf 1800 C. erhitzt, wobei sich der Stickstoff 
| mit dem Aluminium zu einem beständigen Nitrid ver- 
| einigt, während der Kohlenstoff mit dem Sauerstoff als 
ohlenoxyd entweicht. Die Reaktion verläuft bei 
800° C. so rasch, daß einige Minuten zur vollständi- 
| gen Umwandlung des Aluminiumoxyds in Nitrid ge- 
_niigen. Die Erhitzung des Reaktionsgemisches auf 
| diese hohe Temperatur kann nur auf elektrischem Wege 
| geschehen. Die Reaktion ist stark endothermisch; es 
| werden zur Bildung von 1 Mol. AlsNs 187.6 cal ver- 
braucht, durch Verbrennung des gleichzeitig entstehen- 
den Kohlenoxyds erhält man jedoch 204.6 cal, also 
eine größere Wärmemenge. Wenn diese beiden Ener- 
| giemengen auch nicht unmittelbar miteinander ver- 
| glichen werden können, so ersieht man hieraus doch, 
daß durch die Verwertung des Kohlenoxyds die Her- 
ellungskosten beträchtlich vermindert werden können. 
Ein weiteres günstiges Moment ist, daß die Reaktion 
Zeitschrifteuschau. 
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durch Wasserstoff und durch Eisen derart beschleunigt 
wird, daß dureh Kombination dieser beiden beschleu- 
nigenden Stoffe die Reaktionstemperatur bis auf 
15000 C. erniedrigt werden kann. Da nun in der 
Praxis nicht reines Aluminiumoxyd, sondern das Mine- 
ral Bauxit als Ausgangsmaterial dient, das’ stets eisen- 
haltig ist, so ist das nötige katalytisch wirksame Eisen 
bereits im Ausgangsmaterial enthalten. Die Konstruk- 
tion eines geeigneten Ofens zur Ausführung der Reak- 
tion bereitete zuerst große Schwierigkeiten, nament- 
lich die Auffindung einer genügend feuerfesten Masse 
zur Auskleidung des Ofens. Diese Masse mußte näm- 
lich eine Temperatur von 19000 C, aushalten, ohne zu 
erweichen, und ferner auch bei dieser hohen Tempera- 
tur die Elektrizität schlecht leiten. Es zeigte sich 
schließlich, daß das Nitrid selbst hierzu am besten ge- 
eignet ist, da es diese beiden Eigenschaften in hohem 
Maße besitzt. Mit Hilfe dieses Materials wurde ein 
rotierender Ofen gebaut, der den in der Zementindustrie 
gebräuchlichen Drehrohröfen ähnlich ist. Er besteht aus 
zwei drehbaren, übereinander angebrachten Zylindern, 
die im entgegengesetzten Sinne leicht geneigt sind und 
mit einem Ende in eine feststehende Kammer münden. 
Der Bauxit wird in die obere Öffnung des ersten Zylinders 
eingefüllt und rutscht allmählich durch diesen hindurch 
in die feststehende Kammer, wo er mit der Kohle ge- 
mischt wird. Das Gemisch gelangt dann in den unteren 
Zylinder, in den der elektrische Ofen eingebaut ist und 
in den der Stickstoff im Gegenstrom eingeleitet wird. 
Das entweichende Kohlenoxyd wird an der Basis des 
oberen Zylinders mit Luft verbrannt und die heißen 
Verbrennungsgase werden durch den oberen Zylinder 
geleitet, wo sie den Bauxit vorwärmen und ihn calei- 
nieren. Über die elektrische Einrichtung des Ofens 
sowie über eine weitere Verbesserung seiner Konstruk- 
tion macht der Verfasser schließlich auf Grund einer 
Besichtigung der Versuchsanlage in einer Aluminium- 
fabrik noch einige kurze Angaben. 8. 

Zeitschriftenschau. 
Annalen der Physik, Heft 6, 1915. (Rontgen-Heft.) 
Uber das Spektrum der Rontgenstrahlung; yon 
A. Sommerfeld. Es wird eine von H. A. Lorentz aut- 
geworfene Frage, ob es möglich sei, aus den Tatsachen 
der Sekundärstrahlung auf die primäre Form der 
Röntgenimpulse zu schließen, verneint. Ein einseitiger 
Impuls unterscheidet sich von einem zweiseitigen nur 
in dem langwelligen Teil seines Spektrums und wird 
durch Absorption desselben in die zweiseitige Form 
übergeführt. Ausführung eines Beispieles für diesen 
Umwandlungsvorgang. 
Zur Theorie der Strahlung; von W. Wien. Da durch 
die Strahlung Elektronen ausgelöst, andererseits durch 
Elektronen Strahlungen erzeugt werden, so kann man 
sich einen Gleichgewichtszustand zwischen Strahlung 
und Elektronen denken. Nimmt man für die lebendige 
Kraft der Elektronen die Einsteinsche Beziehung 
m/2. 0? =hv (h Plancksche Strahlungskonstante, 
v Schwingungszahl) und setzt diese in die Funktion des 
Maxwellschen Verteilungsgesetzes, so erhält man das von 
mir aufgestellte Strahlungsgesetz, wenn man annimmt, 
daß die Energie des Atoms in bestimmter Weise durch 
auftreffende Elektronen vermehrt wird, aber nach dem 
Stokesschen Gesetz für eine Schwingungszahl y nur von 
jenen Elektronen, die Schwingungszahlen > v erregen. 
Um zu den Planckschen Verallgemeinerungen zu ge- 
langen, muß man außer dem einfachen Av noch ganze 
Vielfache dieser Größe hinzunehmen. 
Über die Dispersion der elektrischen Doppel- 
brechung; von Nicolaus Lyon. Es wurde die Kern- 
konstante von CS» für 10 verschiedene, angenähert 
