270 Physikalische Mitteilungen, 
zur zweiten Auflage den Wunsch aus, daß sein Buch 
nicht nur in fachwissenschaftliehen, sondern ‚auch. in 
weiteren Kreisen viele Leser finden möge. _ Diesem 
Wunsche wird man sich nur anschließen können. Ganz 
gleichgültig, wie man sich zu der Frage „Instinkt oder 
Intelligenz“ stellt, bietet das Buch in allen. seinen 
Teilen eine so reiche Fülle belehrender Tatsachen und 
die Darstellung ist so klar und verständlich, daß die 
Schrift zweifellos auch vielen Laien einen sehr. .an- 
ziehenden und anregenden Lesestoff bietet. — Es sei 
noch bemerkt, daß Wasmann außer seinen eigenen Be- 
obachtungen überall auch die anderer bekannter 
Myrmekologen, wie Forel, Wheeler u, a. heranzieht, 
daß z. B. auch größere Teile der in. schwedischer 
Sprache geschriebenen Schriften von Adlerz hier in 
Übersetzung mitgeteilt werden. So sei dem Werke auch 
in dieser neuen Form bester Erfolg gewünscht. 
R. v. Hanstein, Dahlem. 

Physikalische Mitteilungen. 
Die bisher in der Literatur, besonders in Ruther- 
jords „Radioactive Substances and their radiations“ 
angegebenen Konstanten des Radiums bezogen sich 
meist auf das Rutherford-Boltwood-Standard-Priparat, 
dessen Gehalt an Radiumbromid zu 3,69 mg angenom- 
men war. Nach Vergleich desselben mit dem inter- 
nationalen Standard im Bureau des poids et mesures 
in Sevres ergab sich derselbe aber nur zu 3,51 mg. 
Dementsprechend sind die Konstanten. des Radiums 
wie folgt umzuändern (E. Rutherford, Phil. Mag. [6] 
28, S. 320, 1914): 
Menge des Radiums, die im Gleich- 
gewicht mit 1 g Uran steht . 
Von 1 g Radium pro Jahr erzeugte 
Heliummenge EEE: 
Wärmeerzeugung von 1 g Radium im 
Gleichgewicht mit seinen Zerfall- 
produkten . . 
3,23.10-7gR 
164 mm? 
134,7 Kal./St. 
Radıuımtz alleine rer emer et ae 25,1 
Emanattionwallen Zee 28,6 ° 
RadımmaAzallene ma Zar 30,5 
Radium B + C allein... . 50,5 
Volumen der Emanation von 1 g 
Radium im re 
Sstandepesır we. 0,63 mm3 
Zahl der von 1 g Radeon pro sec peat 
-tierten a-Teilchen . . . 3,57 . 1010 
Zahl der von a g Radium im Re 
wichtszustande pro sec emittier- 
ten a-Teilchen . . . 2 14537. 10 
Gesamtladung, welche von den o-Teil- 
chen transportiert wird, die pro 
sec von 1 g Radium und von jedem 
seiner Zerfallsprodukte im Gleich- 
gewichtszustande mit ihm emit- 
tiertitwerdens Cr aus HP een 
Gesamtstrom durch die von 1 Curie 
Emanation emittierten a-Teilchen : 
332 ESE 
ja 10-9 EME 
1. von der Emanation allein . . 2,89.106 ESE 
2. mus.’ mit seinen g-strahlenden 
Produkten . . . . 9,94.106 ESE 
Gesamtladung, welche von Rien B-Teil- 
chen transportiert wird, die pro 
Sekunde von Radium B oder C im 
Gleichgewicht mit 1 g Radium 
emittiert. werden = An nm: 
Walbwertszeit des Radiums . . . 
18,3 ESE 
1690 Jahre 
| Die Natur- 
wissönachaften 
Aus. dem Ver gleich der direkt peobachter en Wire: 
entwicklung mit dem unter der. Annahme des Wertes 
1.11.10 für die Gessmtlädine der a-Teilchen berech- 
neten ergibt sich, daß nur 91 % der beobachteten 
Wärme. von dem Stoß der q-Teilehen und 2% von 
dem der Rückstoßatome herrühren. Der Rest von 
7 % stammt davon her, daß die kinetische Energie der 
den Kern umkreisenden Elektronen De der 
Änderung der Kernladung wächst. 
Die Zahl der von den ß- und y-Strahlen des Radium 
B und C pro Sekünde und pro'Gramm Radium in Luft von 
760 mm und 15° erzeugten onen ist von Moseley und 
Robinson (Phil. Mag. [6} 28, S, 327, 1914) bestimmt 
worden. Ihre Resultate N)‘ sind zugleich mit der 
Wärmeerzeugung in Kal/St. und der mittleren Energie 
pro Atom in Erg nachstehend angegeben. : 
N Kal/St. ire 
y-Strahlung des Radium © 1,134.10! 5,96 1,9%. 10-6 
y- 5 E a 33 .0;0845 7, 0,442 Diebe 
p- 4 5 C 0,64 - 3,357 “109i 
3- ss 2 B 0,325 -, 1,711.20, 08 
Die Frage nach der Ursache der Kontaktpotentiale 
versucht Hughes (Phil. Mag. [6] 28, S. 337, 1914) dadurch 
zu beantworten, daß er die Potentialdifferenz. zwischen 
im Vakuum destilliertem Zink und Wismuth gegen Pla- 
tin mißt. Solange die Metalle mit Luft nicht in Berüh- 
rung gekommen sind, ist die Potentialdifferenz sehr 
Klein; beim Zulassen von Luft wächst sie stark an 
bis zu einem Maximum und nimmt dann bis zu einem 
konstanten Werte ab, der von. der An- oder Abwesen- 
heit von Luft unabhiingig ist. Eine endgiiltige Antwort 
auf diese schon lange strittige Frage ergibt sich auch 
aus diesen Versuchen nicht. * 
Bei der Untersuchung des Absorptionsspektrums 
des Zinkdampfes erhielt Me Lennan (Phil. Mag. [6] 28, 
S: 360, 1914) das bemerkenswerte Resultat, daß dieser 
aus dem Lichte eines Zinkfunkens nur die eine Linie 
der Wellenlänge 2193,33 AE absorbiert. Die. Absorp- 
tionslinie ist bei einer Temperatur. ‘des. Zinkdampfes 
von etwa 550° sehr scharf und schmal, verbreitert sich 
aber bei starker Erhitzung bis auf 200 AE. Diese 
Linie ist die erste der Paschenschen Serie von Einzel- 
linien. 
Durch Messung der von den y-Strahlen von Radium 
B, C und D hervorgerufenen lonisation 
Szmidt (Phil. Mag. [6| 28, S. 527, 1914), daß diese für 
Luft, Kohlendioxyd und Schwefeldioxyd ihrer Absorp- 
tion proportional ist, während für Schwefelwasserstoff 
diese Beziehung nicht gilt. Das Verhältnis der Ener- 
gien der weichen y-Strahlen des Radium B, seiner har- 
ten Strahlen und der are y-Strahlung von Ra- 
dium C ergab sich zu 45 : 639. Beim Radium D 
entfallen 17 bis 35 % RR gesamten y- Strahluns Su die 
harten Strahlen. 
Die kürzesten bis jetzt bekannten ultravioletten 
Strahlen haben eine Wellenlänge von 9.10—® cm, die 
längsten bisher beobachteten charakteristischen Rönt- 
genstrahlen (die des Aluminiums) eine solche von 
3,6.10—% cm. Zwischen diesen beiden besteht also eine 
Lücke von rund 2 Oktaven. J. J. Thomsen (Phil, 
Mag. [6] 28, S. 620, 1914) glaubt, diese durch eine 
sehr weiche Röntgenstrahlung ausgefüllt zu haben. Er 
ließ sehr langsame Kanalstrahlen auf eine Metallplatte 
fallen; dann gingen von dieser Strahlen aus, welche 
Schwärzung einer Schumannplatte hervorriefen. Diese 
Wirkung rührt nicht von an der Metallplatte reflek- 
tierten ultravioletten oder Röntgenstrahlen und auch 
findet ° 
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