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E17. 9.) 1915 
Gesamtmasse des Weltalls - bei durchschnittlich 
endlicher Dichte unendlich, dann kann das New- 
tonsche Gesetz nicht als mathematisch genauer 
Ausdruck der herrschenden Anziehungskraft gel- 
ten.“ Bottlinger ändert das in seiner angeführten 
Preisschrift auf S. 3 etwas ab, indem er sagt: 
„Man kann obige These daher auch so aus- 
schnittlich endlicher Dichte unendlich, so muß die 
Gravitation entweder im leeren Raume oder beim 
Durchgang durch Massen Absorption erleiden.“ 
Dann spezialisiert er seine Ausdrucksweise weiter, 
indem er fortfährt: „Zur Unterscheidung will ich 
im folgenden die kosmische Schwächung äußere 
Absorption, die innere Schwächung Abschattung 
oder innere Absorption nennen.“ — Den Grund, 
der Seeliger zur Aufstellung seines Satzes bewog, 
gibt Bottlinger folgendermaßen wieder: „Diese 
These beruht darauf, daß in einem solchen Raume 
nach dem gewöhnlichen Anziehungsgesetz der Gra- 
dient der Kraft, oder wie Seeliger sagt, die Zer- 
rung beliebig groß werden kann, wenn man sich 
nur genügend weit vom Zentrum des Systems ent- 
fernt, d. h. zwei unendlich nahe Massenpunkte 
können mit beliebig großer Kraft voneinander ent- 
fernt werden, was natürlich jede Stabilität von 
endlichen geschlossenen Systemen, wie es unser 
Planetensystem darstellt, unmöglich machen muß. 
Diese Schwierigkeit verschwindet, wenn man dem 
 Gravitationsgesetz die schon erwähnte Form 
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gibt, wo der Absorptionskoeffizient X sehr klein, 
aber endlich sein muß.“ — Auch Becher nimmt in 
seinem inhaltreichen Buche auf die Untersuchun- 
gen Seeligers Bezug und sagt (a. a. O. Sy Bibs 
„Dann (d. h. wenn man eine unendliche Welt und 
überall endliche Massendichtigkeit annehme) wird, 
wie die genauere .“ . Betrachtung von Seeliger 
zeigt, die Gravitationswirkung völlig unbestimmt 
usw.“ — Es dürfte nun aber hier nicht überflüssig 
sein, an einen Satz der Mechanik zu erinnern, 
welcher lautet: „Die auf dem Newtonschen Gesetz 
beruhende Wirkung einer ganzen Kugel K auf 
einen Punkt in ihrem Innern ist keine andere, als die 
Wirkung einer kleineren konzentrischen Kugel k, 
deren Oberfläche durch diesen Punkt geht“!). 
Dieser Satz bleibt in Geltung, mag man die Kugel 
K soweit ausdehnen, als man will. Auch Arrhenius 
ist in bezug auf den vorliegenden Punkt nicht ein- 
verstanden mit der Überlegung Seeligers?). Läbt 
man sie jedoch als richtig gelten, so steht der 
Ätherstoßtheorie neben den beiden Mitteln, die 
Bottlinger als „äußere und innere Absorption“ auf- 
geführt hat, nach meiner Meinung noch ein wei- 
teres zur Verfügung, um die unangenehme Kon- 
sequenz einer „völlig unbestimmten“ Kraftwir- 
kung abzuwehren. 
1) Vgl. dazu u. a. Duhamel, Mechanik, übersetzt von 
Schlémilch, Bd. 1, S. 183. Ad 
2) Svante Arrhenius, „Zur Frage nach der Unend- 
lichkeit der Welt“, Archiv för Matematik, Astronomi 
.och Fysik Bd. 5, Nr. 12, S. 10. \ 

Isenkrahe: Zusammenhang der Atherstoftheorie mit Fragen d. kosm. Physik. 
sprechen: Ist die Masse des Weltalls bei durch-. 
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Es ist mir nicht bekannt, ob schon jemand 
darauf verfallen ist, aus der kinetischen Gas- 
theorie in die Ätherstoßtheorie den Begriff der 
„mittleren freien Weglänge“ überzuführen, um 
dann aus diesem für die Gravitationswirkung das 
Vorhandensein einer räumlichen Grenze abzu- 
leiten. Mir scheint das aber sehr wohl möglich, 
und ich stelle mir den Gedankengang folgender- 
maßen vor: Denken wir uns zwei etwa mit Pla- 
tinmoor oder Palladiumasbest überzogene kleine 
Kugeln kı und ky eingetaucht in eines der Gase, 
die von den genannten Substanzen absorbiert 
werden. Beide Kugeln mögen eine geringe Ent- 
fernung voneinander haben und die Verbindungs- 
linie ihrer Mittelpunkte etwa von Norden nach 
Süden gerichtet sein. Nördlich liege kı, südlich 
- ka; bei beiden Kugeln ist also eine nördliche und 
eine südliche Hemisphäre zu unterscheiden. Die 
Flugrichtungen der Gasmoleküle sind nach allen 
Seiten gleichmäßig verteilt, aber die Absorption 
bewirkt. daß auf der nördlichen Hemisphäre von 
ka weniger von Norden nach Süden fliegende Mo- 
leküle ankommen, als auf der nördlichen Hemi- 
sphäre von kı, weil letztere nach außen, erstere 
nach innen gerichtet ist, also eine absorbierende 
Fläche sich gegenüber sieht. Aus gleichem 
runde kommt auf der Südhemisphäre von kı 
eine geringere Zahl von Süden nach Norden flie- 
gender Moleküle an, als auf der Siidhemisphare 
von ks. Beide Ursachen zusammen bringen für 
ky und ke das Streben hervor, sich zu nähern, 
sind also das Surrogat einer „Anziehungskraft“. 
— Wird diese Sachlage aber auch bestehen 
bleiben, wenn man die Entfernung zwischen kı 
und ky beliebig vergrößert? — 
Die Gasmoleküle fliegen frei durch den Raum. 
Ein Teil von ihnen stößt an k, oder ke an, der 
bei weitem größere Teil fliegt vorbei. Alle aber 
stoßen sie da und dort gegeneinander an und 
ändern dabei natürlich ihre Flugrichtung. Ist nun 
innerhalb eines gewissen Raumes eine gewisse 
Flugrichtung, z. B. die hier in Betracht kom- 
mende nordsüdliche, durch Absorption mehr oder 
weniger ausgeschaltet, so wird sie zufolge der 
Richtungsänderungen allmählich auch wieder 
eingeschaltet, so daß die Gleichmäßigkeit der 
Richtungen sich nach und nach wiederherstellt. 
Sobald dieser Zustand voll erreicht ist, muß mit 
der Ursache auch die Wirkung, d. h. die ,,Pseudo- 
Attraktion“, völlig weggefallen sein. Letztere 
wird also eine gewisse Strecke hindurch ein Ma- 
ximum von Wirksamkeit haben, dann allmählich 
abnehmen und zuletzt verschwinden. Das 
Herrschgebiet dieser „Attraktion“ hängt somit 
eng zusammen mit der „mittleren freien Weg- 
länge“ der Gasmoleküle, d. h. mit derjenigen 
Strecke, welche die Moleküle durchschnittlich zu- 
rücklegen, ohne gegen ihresgleichen anzustoben. 
— Für die mittlere freie Weglänge JL sind 
Formeln theoretisch abgeleitet worden. Die von 
Clausius und die von Maxwell herrührende 
stimmen darin überein, daß Z proportional ist 
