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hende neue Atom (Masse M — m) einen Rückstoß und 
erlangt die Geschwindigkeit V, die nach dem Gesetz 
der Erhaltung des Schwerpunktes sich aus folgender 
Formel berechnen läßt; mo=(M—m)V. Wie 
frühere Versuche gelehrt haben, tragen die Rückstoß- 
atome eine positive Ladung, die dem Elementarquantum 
(e) gleich ist, während das a-Teilchen die Ladung 2e 
besitzt. Die Radien der Kreise, die das a-Teilchen 
bzw. das Rückstoßatom im magnetischen Felde von der 
ve : mv 
Stärke H beschreibt, De, und 
, also der erstere sollte zweimal klei- 
ner sein als der letztere. Daß dies in der Tat zu- 
trifft, haben mit großer Genauigkeit H. P. Walmsley 
und W. Makower (Phil. Mag. 29, 253, 1915) gezeigt. 
Ein mit Radium A bedeckter Platindraht diente als 
Quelle der a-Strahlen und der Rückstoßstrahlung (Ra- 
dium B) und das Verhältnis der Radien der Kreise, 
die ein dünnes Bündel dieser Strahlen in demselben 
Magnetfeld beschreiben, wurde bei mehreren Feld- 
stärken auf photographischem Wege ermittelt. Als 
Mittel von 5 Versuchen ergab sich für rı/ra der Wert 
0.5009, der innerhalb der Versuchsfehler mit dem 
theoretischen 0,5 übereinstimmt. 
Die Geschwindigkeit (v) der a-Strahlen des Ra- 
diums C wurde von E. Rutherford mit großer Genauig- 
keit zu 1,922 X 10% cm/sek bestimmt. Die Geschwindig- 
keit der g-Strahlen der übrigen Radioelemente be- 
rechnet man daraus auf Grund der Geigerschen Be- 
ziehung v = k R, aus deren Reichweite (R) und es ergab 
sich auf diesem Wege für die Geschwindigkeit der 
a-Strahlen des Radiums A 1,693 X 10° em/sek. N. Tun- 
stall und W. Makower (Phil. Mag. 29, 259, 1915) ver- 
glichen nun auf photographischem Wege die Ablen- 
kungen, die die a-Strahlen des Radiums A und Radiums 
C im gleichen magnetischen Wege erleiden, woraus sich 
für die Geschwindigkeit der ersteren der Wert 
1,690 X 10% cm/sek ergab. 
Nach E. Rutherford, J. Barnes und H. Robinson 
(Phil. Mag. 30, 339, 1915) liefert die durch die Elek- 
trisiermaschine mit konstanter Spannung betriebene 
Coolidgeröhre (Wolframantikathode) heterogene Rönt- 
genstrahlen, deren härtester Teil — Endstrahlung — 
nach einem einfachen logarithmischen Gesetz adsor- 
biert wird. Ein Induktor lieferte Strahlen von glei- 
chem Charakter wie die Elektrisiermaschine. Die 
Härte der „Endstrahlung‘“ wächst zwischen 13 000 und 
142 000 Volt mit steigender Spannung, wird aber dann 
bis zu 175000 Volt nicht mehr geändert. Der Ab- 
sorptionskoeffizient der härtesten mit der Coolidge- 
röhre erhaltenen Strahlung betrug im Aluminium 
0,39 em—, im Blei 23 em—t. Aus der Beziehung zwi- 
schen Absorption und Wellenlänge der Röntgenstrahlen 
ergibt sich daraus letztere zu 1,71 x 10—2 cm. Zwi- 
schen der Frequenz (v) der Röntgenstrahlen und der 
Energie (e) der Kathodenstrahlen gilt bis zu 142 000 
Volt die Formel hy=e—ce2, wo h das Plancksche 
Wirkungsquantum und c eine Konstante ist. Die ein- 
fache Formel der Quantentheorie hv=e gilt nur bei 
kleinen Werten von v. Dies wird durch die Annahme 
zu erklären versucht, daß der Kathodenstrahl tief ins 
Innere des Atoms gelangen muß, um die kurzwellige 
Strahlung zu erregen, und dabei einen Teil seiner Ener- 
gie verliert. 
sind gleich rı = 

Physikalische Mitteilungen aus den Gebieten der Radioaktivität u. d. Elektronik. ah 
s . Br, 









































‚Die Natur- 
wissenschaften 
Das Verhältnis der Röntgenstrahlenenergie zur 
Kathodenstrahlenenergie in einer Coolidgeröhre wird 
von E. Rutherford und J. Barnes (Phil. Mag. 30, 361, 
1915) bei den Spannungen 48000, 64000 und 96 000° 
Volt gemessen und zu etwa 1/s90, /soo und t/soo ger 
funden. 3 
Um zu entscheiden, ob die Restionisation, die Gase 
in geschlossenen Kammern aufweisen, durch eine spon- 
tane Ionisation der Gase selbst oder durch Radioaktivi- — 
tät der Wände der Kammer bedingt ist, haben J. C. Me 
Lennan und C. L. Treleaven folgende Versuche aus- 
geführt (Phil. Mag. 30, 415, 1915): Es wurde die 
aus Zink. bestehende Kammer eines Wulfschen Elektro- 
skopes mit verschiedenen Gasen gefüllt und die Ioni- 
sation gemessen einerseits auf dem Festlande, wobei 
die y-Strahlen des Erdbodens die Restionisation ver- 
stärken, anderseits auf dem vereisten Ontariosee. 
In Luft, Kohlensäure, Wasserstoff, Ethylen und Stick- 
oxyd war die Ionisation auf dem Hise ungefähr zwei- — 
mal kleiner als auf dem Lande, und das Verhältnis der 
Restionisation in verschiedenen Gasen deutete darauf 
hin, daß sie durch eine von den Zinkwänden emittierte 
a- und ß-Strahlung hervorgerufen wird. Jedoch in 
Acetylen war ein nur kleiner Unterschied zwischen : 
dem Festlande und dem Eise zu beobachten und die 
verhältnismäßig starke Restionisation (27 Ionen pro 
Kubikzentimeter und Sekunde, gegen etwa 4,4 in 
Luft) deutet auf eine spontane Ionisation des Acetylens 
selbst hin. Daß die Ionisation in mit Luft gefüllter 
Kammer zum großen Teil, wenn nicht ganz, auf Kosten 
der Aktivität der Wände zurückzuführen ist, konnten 
Me Lennan und H. @. Murray (Phil. Mag. 30, 428, 1915) — 
direkt zeigen, als sie statt einer lonisationskammer ~ 
aus Zink eine solche aus Eis des Ontariosees benutzten: 
die Ionisation fiel dadurch von 4,5 auf 2,6 Ionen ] 
pro Kubikzentimeter und Sekunde. Letztere Ionisa- — 
tion ist die schwächste bis jetzt in Luft beobachtete und 
dürfte wohl auch noch auf den schwachen Radium- 
gehalt des Wassers des Ontariosees zurückzuführen — 
sein. 
Das Röntgenstrahlenspektrum von Silber, Palla- 
dium und Rhodium besteht nach W. H. Bragg (Phil. 
Mag. 29, 407, 1915) aus je vier Linien: o4, a3, B und y. 
Die Wellenlänge der vier Linien fällt bei jedem Ele- 
ment in der angegebenen Reihenfolge, die Wellenlänge 
der einander entsprechenden Linien bei den drei Ele- 
menten steigt in der Reihenfolge Ag, Pd, Rh. Der 
Absorptionskoeffizient im Silber bezw. im Palladium 
der Linien aa und ß dieser drei Elemente ist propor- 
tional (ungefähr) der dritten Potenz ihrer Wellen- 
linge. Eine Ausnahme macht die ß-Linie des Ag, 
die in Pd bedeutend stärker absorbiert wird, als ihrer 
Wellenlänge entspricht. Dies hängt jedenfalls damit 
zusammen, daß diese Linie im Pd seine charakteristi- 
schen Strahlen erregen kann: Sie ist kurzwelliger, als 
alle Linien des Pd-Spektrums. Da die ß-Linie des 
Ag im Ag selbst normal absorbiert wird, kann sie 
offenbar die g-Linie dieses Elementes nicht erregen, 
obwohl diese langwelliger ist als jene. Es scheint so- 
mit, daß die charakteristischen Linien eines Elementes 
nur durch Strahlen erregt werden können, die kurz- 
welliger sind als alle Linien des zu erregenden Spek- 
trums, d. h. daß letzteres nur als ganzes erregt werden — 
kann. K. Fajans, Karlsruhe. 


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Dr. Arnold Berliner, Berlin W 9. 

