


2 
Hef t.46. 


12. 11.1915 
bei tiefen Temperaturen fällt auch diese Stérungsquelle 
fort, außerdem werden die Dubletts durch die zwischen 
ihnen wirkenden elektrischen Kräfte in der von ihnen 
eingenommenen regelmäßigen Anordnung gehalten, so- 
daß dann die Elektronen auch ohne äußere elektromo- 
torische Kraft zwischen ihnen übergehen können und 
der Strom für längere Zeit nachher erhalten bleibt. 
Man hatte bisher angenommen, daß die Reflexion 
der Gasmoleküle an einer festen Wand unabhängig 
von ihrem Einfallwinkel erfolge, und daß die Zahl der 
in verschiedenen Richtungen reflektierten Moleküle pro- 
portional dem Cosinus des Winkels gegen die Normale 
der reflektierenden Fläche sei; ein experimenteller Be- 
weis für diese Annahme fehlte bisher. Vorbedingung 
für das Gelingen desselben war die Herstellung eines 
Gasstromes, bei welchem sich sämtliche Moleküle nur 
in der Stromrichtung bewegten, während gewöhnlich 
die Moleküle eines Gases nach allen Richtungen hin 
ohne Unterschied fliegen. Dies ist R. W. Wood (Phil. 
Mag. (6) 30, S. 300, 1915) auf folgende Weise gelun- 
gen: Ein gut evakuiertes Glasrohr trug unten nach 
einer Verengung eine kleine Kugel. Das Ganze befand 
sich in einem Bade mit flüssiger Luft, mit Ausnahme 
des obersten umgebogenen Teils, welcher einen Tropfen 
Quecksilber enthielt. Durch schwache Heizung dieses 
Stücks verdampfte das Quecksilber und wurde in dem 
vertikalen Rohrteile z. T. wieder kondensiert. Die Mole- 
küle traten in diesen zunächst mit allen möglichen Rich- 
tungen ein; alle die aber, welche sich nicht in der Rich- 
tung der Rohrachse bewegten, wurden sofort in dem 
oberen Teile des vertikalen Rohres an der Wandung 
niedergeschlagen. Die Dichte des Niederschlages, wel- 
cher sich nur auf wenige Zentimeter erstreckte, nahm 
von oben nach unten bald ab. Der ganze übrige Teil 
des Rohres blieb frei von Quecksilberkondensat, da ja 
keine Moleküle mehr auf die Rohrwandungen trafen, 
bis auf dieschrägen Flächen, welche zu der Verengerung 
überleiteten. Aus dieser traten die sämtlich gleichge- 
richteten Quecksilbermoleküle als scharfer Strahl in 
die Kugel über und erzeugten auf der der Verengerung 
gegenüber liegenden Wandung einen scharfen Kreisför- 
migen Fleck. Nachdem so ein Strahl von gleichgerich- 
teten Molekülen erzeugt war, wurde in der Kugel unter 
45° gegen die Strahlrichtung eine kleine reflektierende 
Fläche aus Glas oder Glimmer angebracht, die auf 
höherer Temperatur gehalten wurde, damit nicht der 
Quecksilberdampf an ihr kondensierte. Es zeigte sich 
dann auf der dieser gegenüberliegenden Halbkugel ein 
Quecksilberniederschlag, welcher am intensivsten an 
der Stelle war, an welcher die auf der Fläche errich- 
tete Normale die Kugel traf, und dessen Intensität mit 
wachsendem Winkel gegen diese Normale abnahm. Da- 
mit dürfte das eingangs angegebene Reflexionsgesetz 
der Gasmoleküle experimentell bestätigt sein. Auf- 
fallend ist. daß bei Winkeln, welche 80° überschritten, 
keine Reflexion mehr einzutreten schien, denn die die- 
sen entsprechenden Stellen der Kugelwandung blieben 
völlig frei von Quecksilber. 
Einige Kristalle, vor allem der Rubin, haben die 
Eigenschaft, bei der Temperatur der flüssigen Luft 
scharfe Absorptions- oder Fluoreszenzlinien aufzuweisen. 
Obwohl diese im Magnetfelde alle Eigenschaften des 
Zeemaneffektes (Aufspaltung und Polarisation) zeigen, 
war an ihnen der Starkeffekt, d. h. die von Stark 
zuerst an den Wasserstoff- und später auch an anderen 
Emissionslinien entdeckte analoge Einwirkung eines 
elektrischen Feldes, nicht zu beobachten (©. E. Men- 
denhall und R. W. Wood, Phil. Mag. (6) 30, S. 316, 
Physikalische Mitteilungen. 
621 
1915). Dasselbe negative Resultat wurde auch an den 
scharfen Absorptionslinien von auf — 185° abgekühl- 
ten Kristallen von Monazit, Praseodymsulfat, Neodym- 
sulfat und -nitrat und Uranylnitrat sowie der scharfen 
Fluoreszenzlinie 5736 einer gewissen Art von Weardale- 
Fluorit erhalten. Die letztere zeigte auch keinen 
Zeemaneftekt. 
Nach der Elektronentheorie muß ein Körper aus 
magnetischem Material bei seiner Rotation magneti- 
siert werden. Das entstehende innere Feld ist gleich- 
förmig, parallel zur Rotationsachse und proportional 
der Winkelgeschwindigkeit; seine Richtung ist entge- 
gengesetzt zu der desjenigen Feldes, welches durch einen 
elektrischen Strom hervorgebracht würde, der in der 
Rotationsrichtung um den Körper fließt. Eine un- 
magnetische Substanz wird dagegen durch Rotation 
nicht magnetisiert. Versuche von S. J. Barnett (Phys. 
Rev. 6, S. 171, 1915) an Eisenstäben haben diese Fol- 
gerungen bestätigt. Die Intensität der Magnetisie- 
rung ergab sich zu 1.5.10—® C. G. S.-Einheiten pro 
Umdrehung/Sekunde. Wiirde der Stab mit der Rota- 
tionsgeschwindigkeit der Erde gedreht werden, so 
würde seine Intensität der Magnetisierung nur 2. 10—10 
von derjenigen der Erde betragen. Dieser Wert würde 
sieh noch verringern, wenn dem rotierenden Eisen 
Kugelgestalt gegeben werden würde. 
Den Sehmelzpunkt des Wolframs hat J. Langmuir 
(Phys. Rev. 6, S. 138, 1915) nach drei verschiedenen 
Methoden bestimmt. Aus der Messung der Helligkeit 
des Wolframs bei einer Temperatur dicht unterhalb 
des Schmelzpunktes (7200 int. Kerzen/em?) ergibt sich 
derselbe zu 3540 + 50° absol. Bei der zweiten Me- 
thode wurde die schwarze Temperatur des Wolfram- 
fadens in einer Glühlampe im Augenblicke des Schmel- 
zens mit einem Holborn-Kurlbaum-Pyrometer gemes- 
sen, während das Fmissionsvermögen durch Beobach- 
tung an Lampen mit spiralförmig gewundenen Fäden 
zu 0.46 (für die Wellenlänge 0,667 u) erhalten wurde. 
Mit Hilfe dieses Wertes wurde die schwarze Tempe- 
ratur auf wahre Temperatur umgerechnet und so die 
Schmelztemperatur zu 3532 absol. bestimmt. Bei der 
dritten Methode wurde ein Wechselstromlichtbogen zwi- 
schen zwei Wolframelektroden in Stickstoff erzeugt 
und die Stromstärke bis zum Schmelzen derselben 
erhöht. Durch Messung der Helligkeit der geschmol- 
zenen Oberfläche und der des Bildes der einen Elek- 
trode, welches an der anderen reflektiert wurde, konnte 
die schwarze Temperatur und das Reflexionsvermögen 
des geschmolzenen Wolframs an derselben Oberfläche 
bestimmt werden. So ergab sich das Emissionsvermö- 
gen zu 0,425 (für die oben angegebene Wellenlänge) und 
der Schmelzpunkt zu 35660 absol. Aus einer Diskus- 
sion der Fehlerquellen der verschiedenen Methoden er- 
eibt sich als wahrscheinlichster Mittelwert des Schmelz- 
punktes des Wolframs 3540 + 30° absol. Diese Zahl 
liegt um einige Hundert Grad höher als die von an- 
deren Autoren früher gefundenen Temperaturen. Die 
Differenz ist wahrscheinlich auf die Gegenwart von 
Kohlenstoffdampf oder -verbindungen bei den früheren 
Versuchen zurückzuführen, durch welche der Schmelz- 
punkt erniedrigt und das Emissionsvermögen erhöht 
wird. 
Die kürzeste ultraviolette Strahlung, welche man 
mit Quarzspektrographen erhält, ist die der Aluminium- 
linien bei 1850 A. E. Die kürzeren Wellenlängen 
werden dureh die Luft und die Gelatine der photo- 
graphischen Platte absorbiert. Durch Benutzung eines 
