

































Sensibilisierung auch des carcinomatösen Gewebes 
gegenüber Röntgen- oder Mesothoriumstrahlen 
führen, 
Die Erfolge sind vorhanden und sie sind, wie 
ich eingangs erwähnt habe, aussichtsvoll zu 
_ nennen. Natürlich ist es bei einer so jungen Be- 
_ handlungsmethode nicht möglich, mehr oder sogar 
etwas Definitives zu sagen. Soviel läßt sich fest- 
stellen, daß der Kampf gegen den Krebs auf allen 
Gebieten der medizinischen Wissenschaft aufge- 
nommen worden ist. Wieviel erreicht wird, ist oft 
nur eine Frage der Technik, das beweisen die 
Erfolge der modernen Strahlentherapie, welche 
mit ganz veränderter Methodik wie die frühere 
an die Krebsbehandlung herangegangen ist. Sie 
entwickelt sich langsam, weil sie leider in vielen 
Fällen auf das Tierexperiment verzichten muß. 
Denn daß Tierkrebs und Menschenkrebs thera- 
peutisch häufig sehr verschiedene Dinge sind, 
haben wir erst kürzlich wieder erfahren müssen, 
als uns die Vertreter der modernen Chemothera- 
pie — v. Wassermann, Neuberg und Caspari u. a. 
— neue Mittel bekanntgaben, die ausge- 
zeichnete Dienste gegen den Mäusekrebs 
leisteten. Beim Menschen waren sie vor- 
jaufig meist unwirksam, jedenfalls in den 
_ Dosen, die von diesen sehr giftigen Stoffen 
_ medikamentés verabfolgt werden konnten. Wir 
stehen mit der Krebsbehandlung an einem An- 
fange und deshalb wird wohl die Statistik der 
 Krebssterblichkeit für 1913 eine Herabsetzung 
noch nicht zeigen, wie das schon gefordert wor- 
N den ist. Es steht jedoch zu hoffen, daß durch den 
Kampf gegen den Krebs, der gemeinsam auf der 
_ ganzen Front geführt wird, bei der Fortentwick- 
lung der Methodik und bei engem Zusammen- 
schluß von Wissenschaft und Technik, der bisher 
so schöne Erfolge gezeigt hat, die stetig sich auf- 
wärtsbewegende Kurve der Krebssterblichkeit zum 
Beugen gebracht wird. 
Besprechungen. 
Planck, Max, Vorlesungen über Thermodynamik. 
= 4. Auflage. Leipzig, Veit & Co., 1913. VIII, 2885. 
und 5 Figuren im Text. Preis geb. M. 7,50. 
Die vorliegende 4. Auflage des Planckschen Buches 
_ ist ein unveränderter Abdruck der 3. Auflage. Da in- 
_ dessen beim Erscheinen der 3. Auflage (1911) diese 
Zeitschrift noch nicht bestand, so sei es gestattet, 
jetzt die Gelegenheit zu ergreifen und dem eigenartigen 
Man kann die Thermodynamik nach 3 verschie- 
denen Methoden behandeln. Die erste Methode, die 
man wohl als die mikroskopische bezeichnen kann, geht 
yon der Tatsache aus, daß Wärme nichts anderes ist, 
als Bewegung der Moleküle und Atome. Auf dieser 
_ Vorstellung fußend hat sich die kinetische Theorie der 
Materie entwickelt, die die einzelnen Moleküle und 
Atome auf ihren Wegen rechnerisch verfolgt und dann 
ch Mittelwertsbildung über die ungeheuer große 
Besprechungen. 19 
Zahl aller Moleküle die makroskopischen Gesetze der 
Thermodynamik gewinnt. 
Dieser kinetisch-mikroskopischen Methode steht 
eine zweite allgemein kinetische Methode gegenüber, 
die namentlich von Helmholtz ausgebildet worden ist. 
Diese beschränkt sich auf die ganz allgemeine Vor- 
stellung, daß Wärme eine mechanische Bewegung sei, 
vermeidet es indessen grundsätzlich, die spezielle Art 
dieser Bewegung näher zu definieren- 
Am fruchtbarsten hat sich bisher eine dritte Be- 
handlung der Thermodynamik erwiesen. Diese dritte 
rein makroskopische Methode sieht von jeder Vorstellung 
von dem Wesen der Wärme prinzipiell ab. Sie geht 
statt dessen von einigen Erfahrungstatsachen allge- 
meiner Natur aus, formuliert sie mathematisch und 
entwickelt aus diesen Grundformeln rein rechnerisch 
eine große Reihe neuer Formeln und Sätze, die das 
System der Thermodynamik ausmachen. Diese Me- 
thode ist es, die Planck in dem vorliegenden Werk 
ausschließlich benutzt. 
Die Darstellung nimmt ihren Ausgang von den 
grundlegenden Definitionen der Thermodynamik: den 
rein physikalischen Begriffen der Temperatur, des 
Druckes und Volumens, der Wärmemenge und der spe- 
zifischen Wärme und dem aus der Chemie entlehnten 
Begriff des Molekulargewichts. Gleichsam als Ein- 
leitung wird der typische Fall der idealen Gase be- 
handelt. Steht ein ideales Gas vom spezifischen Vo- 
lumen v, von der absoluten Temperatur 7 und vom 
Molekulargewicht m unter einem gleichmäßigen 
Druck p, so ist 
R 
pO om z 
wo R eine für alle Gase gleiche Konstante (die „abso- 
lute Gaskonstante“) ist. Diese Gleichung heißt die 
Zustandsgleichung des Kennt man die Zu- 
standsgleichung einer Substanz, so gewinnt man durch 
Differentiation der Zustandsgleichung nach den Va- 
riablen p, v, T sofort das Verhalten der Substanz 
bei Änderungen des Druckes, des Volumens und der 
Temperatur, d. h. man gelangt zur Definition des 
Spannungskoeffizienten, des Elastizitatskoeffizienten 
und des Ausdehnungskoetfizienten. 
Gases. 
Nähern sich die Gase dem Verflüssigungspunkt, 
so entfernen sie sich vom idealen Zustand und ihre 
Zustandsgleichung ändert sich. Gute Dienste leistet 
hier die bekannte van der Waalssche Zustandsglei- 
chung, die den idealen Gaszustand und den flüssigen 
Zustand als Spezialfälle umfaßt und daher auch den 
Übergang von einem Zustand in den anderen, d. h. 
den Prozeß der Kondensation darstellt. Die van der 
Waalssche Gleichung führt daher folgerichtig zu dem 
sogenannten kritischen Punkt, oberhalb dessen keine 
Kondensation möglich ist. 
Das ganze Gebäude der Thermodynamik ruht nun 
auf zwei Grundpfeilern: Auf den aus der Erfahrung 
abgeleiteten beiden Hauptsätzen der Wüärmetheorie. 
Der erste Hauptsatz ist nichts anderes als das Prin- 
zip von der Erhaltung der Energie, das Planck folgen- 
dermaßen formuliert: Geht ein System von einem Zu- 
stand 1 auf irgend einem Wege in einen Zustand 2 
über, wobei seine Energie vom Werte U} bis zum Werte 
Us wächst, so ist 
B— U=Q+4, 
wo Q die dem System zugeführte Wärme, A die von 
außen an dem System geleistete Arbeit darstellen. 
