

me Heft.o. | 
80717 1914 
‘stande hat. 

Wir wissen, daß kompakte Metall- 
massen mit mehr oder minder großer und häufig 
so energischer Kraft zusammenhalten, daß sie 
nur sehr schwer zerbrochen werden können. Dieses 
Zusammenhalten beruht auf der Kohäsionskraft. 
Nachdem wir nun wissen, daß alle diese kom- 
pakten Metallmassen aufgebaut sind aus lauter 
einzelnen erößeren oder kleineren regellos orien- 
tierten Kristallkörnern, ähnlich wie eine aus un- 
behauenen Steinen aufgebaute Mauer, entstand 
naturgemäl) die Frage, wie denn beim Bruch einer 
solchen Masse die Bruchlinie verläuft. Man ist 
zuerst wohl geneigt gewesen, anzunehmen, daß der 
Bruch zwischen den Korngrenzen entlang läuft; 
die Erfahrung der letzten Jahrzehnte hat dann 
aber von den verschiedensten Seiten aus den 
Beweis erbracht, daß gerade das Umgekehrte 
der Fall ist und die Bruchlinie nach Mösglich- 
keit quer durch die einzelnen Kristallkörner hin- 
durehführt. Nur in anormalen Spezialfällen folgt 
der Bruch den Korngrenzen. Es ergibt sich dar- 
aus die notwendige Folgerung, daß diese Korn- 
grenzen eine größere Festigkeit haben müssen als 
die Körner selbst. Vollständig hiermit in Über- 
einstimmung steht die Tatsache, daß unter sonst 
gleichen Umständen das feinere Korngefüge die 
höhere Festigkeit gegenüber dem gröberen besitzt. 
Das Verhältnis des gesamten Flächeninhalts der 
Trennungsflächen zwischen den Körnern zum 
Raumanhalt sämtlicher Korner, d. i. ‘zum 
Rauminhalt des ganzen Legierungsstückes selbst, 
ist ein mathematischer Ausdruck für die Korn- 
festigkeit. So entspricht die Zunahme der Festig- 
keit bei feinerem Korn einer Zunahme der ge- 
samten inneren Oberflächen. 
Handelt es sich soweit um festgestellte Tat- 
sachen, so empfand die wissenschaftliche For- 
schung natürlich darüber hinaus das Bedürfnis, 
auch die Ursachen dieser Erscheinungen festzu- 
stellen. In diesem Sinne wurde von Beilby vor 
einigen Jahren die sogenannte „Theorie des amor- 
phen Zementes“ aufgestellt, d. h. eine Theorie, 
welche annahm, daß die einzelnen Körner mitein- 
ander durch eine nicht kristalline, amorphe 
Zwischenschicht verbunden sind. Diese zeichnet 
sich durch große Festigkeit aus und bewirkt, dab 
ein Bruch, wenn überhaupt, dann eher durch das 
Innere des Kristalls als durch die Zwischenwände 
geht. Auf die theoretischen Diskussionen dieses 
Problems soll an dieser Stelle nicht weiter ein- 
gegangen werden. 
Im Anschluß an eine frühere. Untersuchung 
von Rosenhain und Humfrey über die Be- 
ziehungen dieser Theorie zu der Festigkeit 
des Eisens bei verschiedenen Temperaturen hat 
Rosenhain zusammen mit Hwen nun diese 
weitere Untersuchung durchgeführt. Die Ver- 
fasser betrachten nämlich die Festigkeit der 
Kristalle und des amorphen Zementes einzeln 
für sich: Amorphe Zustände gehen bekanntlich 
bei hoher Temperatur ganz kontinuierlich und 
allmählich in den flüssigen Zustand über. Die Vis- 
Guertler: Vom Kongreß des Institute of Metals in Gent 1913. 99 
kosität, d. h. der Zusammenhalt der Flüssig- 
keiten, ist nun im Vergleich zur Viskosität oder 
der Zähigkeit der amorphen Körper verschwin- 
dend klein. Nach verschiedenen Untersuchungen 
nimmt man eine parabolische Abhängigkeit von 
der Temperatur an, so daß bei tieferen Tempera- 
turen die Festigkeit eine immer kräftiger anstei- 
sende Zunahme aufweist. Nimmt man nun für 
den kristallinen Zustand eine mehr lineare Ab- 
hängigkeit der Festigkeit von der Temperatur an, 
so ist leicht zu verstehen, daß bei tieferen Tem- 
peraturen die außerordentlich stark anwachsende 
Festigkeit der amorphen Substanz die der kri- 
stallinen überragt, während bei hohen Tempera- 
turen umgekehrt die kristalline Substanz fester 
sein kann als die amorphe. Zwischen beiden 
muß ein kritischer Übergangspunkt liegen. Ist 
diese Annahme richtig, so muß der Bruch, der bei 
tieferen Temperaturen und auch bei mäßigen 
Temperaturerhöhungen bis zum kritischen Punkte 
(meist bis auf Rotglut) quer durch die Kristall- 
körner läuft, schließlich bei noch höheren Tem- 
peraturen oberhalb des kritischen Punktes. den 
Korngrenzen folgen. Dies haben die Unter- 
suchungen von Rosenhain und seinen Schülern 
bestätigt. 
Es kommt aber dann noch ein weiterer Ge- 
sichtspunkt hinzu, und zwar der Zeitfaktor der 
Belastungsdauer bei Ausführung der Belastungs- 
probe, durch welche man den Bruch herbeiführt. 
‘ine plötzlich, stoßweise wirkende Kraft kann 
völlig anders wirken, als eine langsam ansteigende 
und abschwellende Belastung oder eine Dauer- 
belastung, die bei verhältnismäßig sehr geringer 
Beanspruchung doch schließlich in sehr langer 
Dauer zum Bruch führen kann. Daß die Bean- 
spruchungen unter dem Einfluß des Zeitfaktors 
sehr verschieden wirken können, ist leicht einzu- 
sehen, wenn man sich vergegenwärtigt, daß ein 
Stein, der mit großer Gewalt flach aufs Wasser 
geworfen wird, von diesem elastisch zurückge- 
worfen wird, ohne darin eindringen zu können, 
während natürlich ein Stein, den man auf 
eine Wasserfläche legen wollte, sofort unter- 
sinken würde. Ebenso ist es bekannt, daß man 
einen Block Teer mit dem Hammer wie einen 
spröden Körper zerschlagen kann, daß er aber an- 
drerseits, durch verhältnismäßig geringe Ge- 
wichte gespannt oder unter dem Einfluß des 
eigenen Gewichts im Laufe längerer Zeit sich 
plastisch deformiert und zähe Fließbewegungen 
macht. Es ist demnach zu erwarten, daß auch 
die Festigkeitserscheinungen von dem Zeitfaktor 
der Beanspruchung in weitem Maße abhängig sein 
müssen, und daß sich demgemäß der oben er- 
wähnte kritische Festigkeitspunkt unter dem Ein- 
fluß verschiedener Belastungszeiten wesentlich 
verschieben können mub. 
Rosenhain und Ewen zogen demgemäß die 
Schlußfolgerung, daß innerhalb des Temperatur- 
gebietes, innerhalb dessen der kritische Punkt 
durch Variierung der Belastungszeit sich ver- 
