126 Guertler: Vom Kongreß des Institute of Metals in-Gent 1913. 
iiberschüssigen Komponenten bis zu einem ge- 
wissen Grade in sogenannter fester Lösung auf- 
zunehmen, und diese festen Lösungen bilden dann 
innerhalb gewisser Gesamtkonzentrationsgebiete 
mechanische Mischungen miteinander. Man hat 
Methoden ausgearbeitet, diese gesamten Zustände 
graphisch in einer Ebene darzustellen, derart, daß 
man für jede Zusammensetzung der gegebenen 
Legierung und für jede gewählte Temperatur auf 
Grund dieser graphischen Darstellung ohne wei- 
teres sofort angeben kann, ob diese Legierung 
nur eine einzige Kristallart enthält oder ein hete- 
rogenes Gemisch zweier verschiedener (mehr als 
zwei Arten sind im Gleichgewichtszustande in 
einer Legierung aus zwei Metallen nicht möglich), 
und wie groß in jedem Falle die relativen Mengen 
der beiden Komponenten sind. Auch der ge- 
schmolzene Zustand und die Übergänge zwischen 
dem geschmolzenen und kristallisierten sind in 
gleicher Weise in diesen Zustandsdiagrammen mit 
aufgenommen. Die verschiedenen möglichen 
Kristallarten werden mit der Schmelze und dem 
Dampf (falls ein soleher in Betracht kommt) 
unter der gemeinsamen Bezeichnung Phasen zu- 
sammeneefaßt. 
In einem solehen Zustandsdiagramm erschei- 
nen somit, durch gewisse sogenannte Gleich- 
gewichtskurven voneinander abgegrenzt, verschie- 
dene Gebiete, in denen die verschiedenen einzelnen 
Phasen oder ihre Gemische zu je zweien beständig 
sind. Betrachtet man nun irgendwelche Eigen- 
schaften der Legierungen, so müssen diese gesetz- 
mäßige Zusammenhänge mit dem derart beschrie- 
benen inneren Aufbau der Legierungen haben. 
Die Änderung dieser Eigenschaften mit der Kon- 
zentration und Temperatur bewegt sich in ge- 
wisser gesetzmäßiger Weise, und es ist leicht ver- 
ständlich, daß man schließlich imstande sein muß, 
für jede einzelne Phase über ihren ganzen Aus- 
dehnungsbereich die Abhängigkeit ihrer Eigen- 
schaften von Temperatur und Zusammensetzung 
(meist „Konzentrationen“ genannt) durch ein 
mathematisches Gesetz auszudrücken. Soweit die 
Grenzen der Existenzfahigkeit dieser. Phasen 
reichen, müssen die Änderungen kontinuierlich 
verlaufen. 
Solche einheitlichen mathematischen Darstel- 
lungen lassen sich in gleicher Weise auch für die 
Zustandsgebiete geben, in denen zwei verschiedene 
Kristallarten im Gemisch miteinander vorliegen: 
Stellt man nun die numerischen Werte dieser 
Eigenschaften mit Hilfe der darstellenden Geo- 
metrie dar, indem man in einer dritten Dimension 
über der Temperaturkonzentrationsebene die 
Eigenschaften aufträgt, so ergibt der mathema- 
tische Ausdruck dieser Eigenschaften über jedem 
Teilgebiet des Zustandsdiagramms eine Raum- 
fläche. Diese Raumflächen schneiden sich in 
Raumkurven, deren Projektion auf die Grund- 
fläche wieder das Zustandsdiagramm ergibt. 
Ändert man entweder die Temperatur oder die 
Konzentration für sich allein, so wird man also 
Die Natur- 
kontinuierliche Änderungen erhalten, so lange, 
bis man eine solche Grenzkurve passiert und von 
dem einen Oberflächenfelde auf das andere über- 
geht. Jede Darstellung der Abhängigkeit der 
Eigenschaften von der Temperatur oder Konzen- 
tration, die man als Vertikalschnitte durch das er- 
haltene Raumgebilde sich leicht erzeugen kann, 
muß deshalb Diskontinuitätspunkte zeigen, die 
jedesmal einen Punkt der Gleichgewichtskurven 
des Zustandsdiagramms zu konstruieren ge- 
statten. 
Experimentell lassen sich nun diese Kurven 
feststellen, indem man zunächst bei einigen Kon- 
zentrationen die Abhängiekeit der Eigenschaften 
von der Temperatur untersucht und dann mit 
Hilfe der erhaltenen Kurven auch die Abhängig- 
keit der Eigenschaften von der Konzentration bei 
konstanter Temperatur darstellt. Ein vollstän- 
diges System solcher Untersuchungen vermag 
schließlich das vollkommene Zustandsdiagramm 
zu liefern. Andrerseits ist es auch möglich, 
durch diese Darstellungen im Raume aus dem 
Zustandsdiagramm an sich schon in großen 
Zügen die Volumenwerte des ganzen Systems ab- 
zulesen. 
Der Sinn des erwähnten Vortrages lag nun 
darin, in diesem Sinne speziell die Volumenwerte 
der Legierungen zu bearbeiten. Die spezifischen 
Volumina liefern ebenso wie der spezifische elek- 
trische Widerstand absolute und jederzeit repro- 
duzierbare Werte, und die Methode ist vollkommen 
vom Zeitfaktor bei den Untersuchungen unabhän- 
gig, was sehr wesentlich ist, da es dadurch mög- 
lich wird, bei Durchführung der Messungen sich 
beliebig viel Zeit zu nehmen, um die Einstellung 
des inneren chemischen Gleichgewichts der Le- 
gierungen entsprechend dem Zustandsdiagramm 
abzuwarten und durch Messungen, die man nach 
Monaten wiederholt, zu kontrollieren. 
Ein inhaltlich verwandter Vortrag von Cham- 
berlain behandelte ebenfalls allgemein die Vo- 
lumenänderungen der Legierungen. Die Unter- 
suchungsmethode ist aber auf vollkommen anderen 
Prinzipien aufgebaut. Hier werden nicht zwei 
absolut bestimmbare und gesetzmäßige Größen, 
Temperatur und Volumen, in ihrer gegenseitigen 
Abhängiekeit untersucht und festgestellt, sondern 
es werden beide Faktoren der Zeit dargestellt. 
Man läßt die Legierungen aus dem flüssigen Zu- 
stande abkühlen; dabei fällt die Temperatur un- 
regelmäßig. So wie alle anderen Eigenschaften, 
so zeigt auch der Wärmeinhalt der Legierungen 
diskontinuierliche Änderungen jedesmal, wenn 
die Legierungen beim Abkühlen eine Feldgrenze 
des Zustandsdiagramms passieren. Es treten 
Wärmeentbindungen als Kristallisationswärme, 
Umwandlungswärme, Verbindungswärme usw. 
auf und verzögern die Abkühlung. Analoge Ver- 
änderungen zeigt nach dem vorher Gesagten auch 
der Volumeninhalt. Da aber die Temperatur un- 
regelmäßig fällt, und man die Volumina in Ab- 
hangigkeit von der Zeit hat, ist es oft sehr schwie- 
wissenschaften — 





