
Zweiter Jahrgang. 
| Weitere Resultate über den Effekt des 
elektrischen Feldes auf Spektrallinien. 
Von Prof. Dr. J. Stark, Aachen. 
IR 
Seit meiner ersten Mitteilung t) über die Zer- 
legung von Spektrallinien durch ein elektrisches 
Feld habe ich eine Reihe weiterer experimenteller 
Ergebnisse gewonnen. Da die ausführliche Be- 
schreibung derselben erst in einiger Zeit ver- 
öffentlicht werden wird, so wird vielleicht einem 
Wunsch entsprochen, wenn ich die wichtigsten 
Resultate mitteile. 
In meiner ersten unterdes in den Ber. d. 
Berl. Akad. erschienenen Abhandlung habe ich 
den Transversal- oder Quereffekt des elektrischen 
Feldes auf Spektrallinien beschrieben; bei ihm 
steht die Sehrichtung senkrecht zu den elektri- 
schen Kraftlinien im leuchtenden Gas. Es er- 
scheint in ihm eine Serienlinie in geradlinig po- 
_ larisierte Komponenten zerlegt, 
von denen die 
einen senkrecht, die anderen parallel zum elektri- 
schen Feld schwingen. Dank einer einfachen 
Methode ist es mir und Herrn Wendt nunmehr 
gelungen, auch den Longitudinal- oder Längs- 
effekt an den stärksten Wasserstoff- und Helium- 
linien zu beobachten. Es erscheinen in ihm nur 
an dem spektralen Ort der senkrecht zum Feld 
schwingenden Komponenten im Quereffekt Linien 
und diese sind nunmehr, im Längseffekt, unpola- 
risiert?). 
Durch Anwendung von 
konnte ich zusammen mit Herrn Kirsch- 
baum feststellen, daß in der Tat, wie ich 
es bereits als wahrscheinlich bezeichnete, der 
Abstand der Komponenten einer Linie im 
elektrischen Feld proportional der ersten Potenz 
der Feldstärke ist. Dies gilt jedenfalls für die 
Wasserstofflinien Hz und Hy und die Helium- 
linie X 4026 A bis zu einer Feldstärke von 50 000 
Volt X-em —1. Bei der stark dissymmetrisch zer- 
legten Heliumlinie X 4472 A scheint der Kompo- 
nentenabstand langsamer als die Feldstärke zu 
wachsen, vielleicht proportional der Quadrat- 
wurzel aus ihr zu sein. 
Ebenso überraschend wie merkwürdig ist fol- 
gendes Resultat. Nicht alle Komponenten einer 
Linie haben im allgemeinen dieselbe Intensität; 
mit wachsender Feldstärke wächst indes die In- 
_ tensität der schwächeren Komponenten rascher 
konstantem Strom 
1) J. Stark, Ber. Berl. Akad. 47, 932, 1913. 
2) Die Mitteilung hierüber wurde am 20. Dezem- 
| ber 1913 von Herrn W. Voigt der Gesellschaft der 
Wissenschaften in Göttingen vorgelegt. 
Nw. 1914. 

13. Februar 1914. 
_ DIE NATURWISSENSCHAFTEN 
Dr. Arnold Berliner una Prof. Dr. August Pütter 
Heft 7. 
als diejenige der stärkeren. Das Intensitätsver- 
hältnis zweier Komponenten (z. B. bei He A 
4472 A), das bei 5000 Volt X cm— ungefähr 
1:50 ist, kann bei 50000 Volt X cm bis zu 
2:3 angewachsen sein. 
Dies Resultat ist auch von Bedeutung für die 
Zahl der wahrnehmbaren Komponenten ‘einer 
Linie. So habe ich in meiner ersten Abhandlung 
angegeben, daß die Wasserstofflinie Hy in zwei 
parallel und drei senkrecht zum Feld schwin- 
gende Komponenten zerlegt wird. Dies ist rich- 
tig für eine geringe Feldstärke, Dispersion und 
Lichtstärke. Die frühere Angabe ist indes in 
folgender Weise zu verbessern und zu erweitern. 
Die Wasserstofflinie Hs erscheint in einem 
Feld von 50 000 Volt X em in vier parallel und 
vier senkrecht zum Feld schwingende Kompo- 
nenten zerlegt; die Intensität dieser acht Kompo- 
nenten ist von derselben Ordnung. 
Die Wasserstofflinie H, wird durch ein Feld 
von 50 000 Volt X cm ebenfalls in vier parallel 
und vier senkrecht zum elektrischen Feld schwin- 
gende Komponenten zerlegt. Indes sind hier die 
zwei inneren senkrecht schwingenden Komponen- 
ten etwas schwächer, wie die zwei äußeren Kom- 
ponenten, und noch viel schwächer sind die zwei 
inneren parallel schwingenden Komponenten. Bei 
einem Feld von 10 000 Volt X em! sind die zwei 
inneren senkrecht schwingenden Komponenten in 
eine einzige Linie zusammengeflossen und die zwei 
inneren parallel schwingenden Komponenten sind 
unsichtbar geworden. 
Dieselben Verhältnisse gelten für die Linie 
Hg; nur ist hier das Verhältnis der Intensita- 
ten der inneren zu denjenigen der äußeren Kom- 
ponenten noch viel kleiner. An Stelle der zwei 
inneren senkrecht zum Feld schwingenden Kom- 
ponenten erscheint nur eine einzige Komponente, 
die selbst bei 50000 Volt X cm beträchtlich 
schwächer als die zwei äußeren Komponenten ist. 
An Ha haben wir bei einem Feld von 18 000 
Volt X em-! und einer Dispersion von 1: 8,9 
Millimeter: Ä nur zwei parallel dem Feld schwin- 
gende Komponenten beobachtet und eine senk- 
recht zum Feld schwingende Komponente, die 
vielleicht durch ein stärkeres Feld in ein Duplet 
sich auflösen läßt. 
Ähnliches gilt für die Zerlegung der Linien 
der diffusen Nebenserie des Heliums. Die Linie 
4 5876 A (Ds) wird anscheinend in ein Duplet 
von Komponenten zerlegt, von denen die eine 
parallel, die andere senkrecht zum elektri- 
schen Feld schwingt. Viel größer ist die Zer- 
legung des nächsten Seriengliedes X 4472 A. Bei 
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