Heft 7. Ä 
aan Stark: Weitere Resultate über den Effekt des elektrischen Feldes auf Spektrallinien. 147 
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| haben aus zahlreichen 

Schwingungen, welche parallel ihrer Geschwindig- 
_ keitsachse stehen. 
An diese Idee schloß sich sofort eine andere. 
Die in den Kanalstrahlen vorwärts fliegenden 
Wasserstoffionen haben in bezug auf ihre Ge- 
schwindigkeit zwei Seiten, eine Vorderseite, welche 
nach der Seite schaut, nach welcher ihre Ge- 
schwindigkeit gerichtet ist, und eine Rückseite, 
welche dahin schaut, von wo sie kommen. Stoßen 
die vorwärts fliegenden Wasserstoffionen auf 
ruhende Gasteilchen, so wird hierbei überwiegend 
ihre Vorderseite in Mitleidenschaft gezogen, es 
werden also ihre auf ihrer Vorderseite liegenden 
Elektronen intensiver zu Schwingungen angeregt 
als ihre auf ihrer Rückseite liegenden Elektronen. 
Diese Vorstellung brachte ich nun weiter so- 
gleich in Zusammenhang mit der Zerlegung von 
Spektrallinien durch ein elektrisches Feld. Ein 
äußeres elektrisches Feld zwingt ja in bezug auf 
sich selbst einem Atomion oder Atom eine Vorder- 
und eine Rückseite auf. Denken wir uns z. B. 
im Atom außerhalb eines positiven Zentrums 
negative Elektronen angeordnet, die im Atom 
ohne Feld gleich große Abstände vom Zentrum 
haben, so werden die auf der negativen Seite des 
Feldes liegenden Elektronen vom Feld nach dem 
Atomzentrum zu, die auf der positiven Feldseite 
liegenden Elektronen von dem Atomzentrum weg 
aus ihrer normalen Lage fortgeschoben. Erteilt 
man nun den Wasserstoffionen eine Geschwin- 
digkeit und läßt deren Achse mit der Feldachse zu- 
sammenfallen, so kann man das Feld einmal so 
legen, daß seine Richtung entgegengesetzt, das an- 
dere Mal gleich der Richtung der Geschwindig- 
_ keit ist. Sind dann die obigen Ideen richtig, so 
werden einmal die von dem Atomzentrum wegge- 
_ schobenen Elektronen des Wasserstoffatoms, das 
_ andere Mal die nach dem Atomzentrum hinge- 
_ schobenen Elektronen 
- gen angeregt. 
intensiver zu Schwingun- 
In jenem Fall muß also die den 
— weggeschobenen Elektronen zugehörige elektrische 
* Komponente der H-Serienlinien intensiver sein, in 
| 4 dem zweiten Fall muß diejenige elektrische Kom- 
ponente intensiver sein, welche von den nach dem 
_ Atomzentrum hingeschobenen Elektronen emit- 
tiert wird; beide Komponenten schwingen natür- 
lich parallel der Feld- und Geschwindigkeitsachse. 
Verlassen wir nun den Boden der Ideen und 
1. hören die Resultate der Beobachtungen, zu denen 
sie mich und Herrn Kirschbaum anregten. Wir 
Beobachtungen folgende 
_ Resultate gewonnen. 
In reinem Wasserstoff (Überwiegen der be- 
wegten Intensität der H-Kanalstrahlen) ist dann 
die kurzwellige parallel dem Feld schwingende 
Komponente der H-Linien intensiver als die ent- 
sprechende langwellige Komponente, wenn das 
elektrische Feld entgegengesetzt zur Geschwin- 
digkeit der H-Strahlen gerichtet ist. 
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Atomion,ohneFeld, Atomionen ohne Geschwindig- 
keitinentgegengesetzten Feldern, 
ruhende Intensität, lang- und 
kurzwellige Komponente gleich 
intensiv. 
unzerlegte Serien- 
linien. 
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Dagegen ist in reinem Wasserstoff die lang- 
wellige parallel schwingende äußere Komponente 
der H-Linien intensiver als die kurzwellige Kom- 
ponente, wenn das äußere Feld und die Geschwin- 
digkeit der H-Strahlen die gleiche Richtung 
haben. 
In einem Gemisch von Helium und Wasser- 
stoff (Überwiegen der ruhenden Intensität bei den 
H-Serienlinien) ist weder für die eine noch für 
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Atomion mit Geschwindig- 
keit in entgegengesetztem 
Feld, bewegte Intensität, 
Anregung überwiegend 
vorne, kurzwellige Kom- 
ponente intensiver. 
Atomion mitGeschwindig- 
keit in gleichgerichtetem 
Feld, bewegte Intensität, 
Anregung überwiegend 
vorne, langwellige Kom- 
ponente intensiver. 
Die Wasserstofflinien He, Hs, Hy, Ho wei- Fig. 2. 
| sen im elektrischen Feld bei Quersicht mindestens 
| zwei parallel dem Feld schwingende Komponen- 
| ten auf; es seien von ihnen nur die äußeren Kom- 
| ponenten betrachtet, welche also von der unzer- 
" legten Linie den größten Abstand haben. Die eine 
yon ihnen (kurzwellige Komponente) liegt re- 
 lativ zur unzerlegten Linie auf deren Seite klei- 
_ nerer Wellenlänge, die andere (langwellige Kom- 
_ ponente) auf der Seite größerer Wellenlänge. 
die andere Richtung des äußeren Feldes relativ zur 
Geschwindigkeit der Kanalstrahlen ein merklicher 
Intensitätsunterschied zwischen den zwei äußeren 
parallel zum Feld schwingenden Komponenten der 
H-Serienlinien vorhanden. 
Die vorstehenden Tatsachen und die obigen 
Ideen sind nun in den Fig. 1 u. 2 in geometrischer 
Darstellung vereinigt. Als Beispiel für die Atom- 

