286 
schaffen ein Atom sein müßte, damit es über- 
haupt Spektrallinien, und im einfachsten Fall 
zunächst eine einzige, aussenden kann; wir wer- 
den sehen, daß schon bei dieser, im Rahmen des 
von unserem Atom zu Fordernden, denkbar ein- 
fachsten Fragestellung sich die größten Schwie- 
rigkeiten ergeben. Zunächst müssen wir dabei 
genauer festsetzen, was wir unter einer Spektral- 
linie verstehen bzw. welche Eigenschaften wir ihr, 
gestützt auf das bis jetzt vorliegende Beobach- 
tungsmaterial, zuzuschreiben haben, da die popu- 
läre Bedingung für die Existenz einer Linie im 
ausgesandten Licht, nämlich die Lokalisierung 
der Energie in einem hinreichend schmalen Wel- 
lenlängen- bzw. Frequenzbereich, hier naturgemäß 
zu wenig präzise ist. Fassen wir die wesentlich- 
sten Punkte, soweit sie für unsere Problemstel- 
lung in Betracht kommen, zusammen, so finden 
wir die folgenden fünf zu stellenden Forderun- 
gen (die später noch in quantitativer Hinsicht 
genauer gefaßt werden sollen): 
1. Die ausgesandte Energie muß lokalisiert 
sein in einem durch die „wahre Breite“ der Linie 
bzw. durch Interferenzversuche bekannten, außer- 
ordentlich schmalen Frequenz bzw. Wellenlängen- 
bereich. 
2. Die Lage dieses Bereiches muß, soweit un- 
sere Erfahrung bisher reicht, in hohem Maße un- 
abhängig sein von der Art und der Intensität der 
Leuchterregung. 
3. Die in diesem Frequenzbereich von einem 
Atom pro Sekunde ausgestrahlte Energie darf 
nicht unterhalb eines, wenigstens der Größenord- 
nung nach aus direkten Messungen bekannten mi- 
nimalen Wertes liegen. 
4. Im magnetischen Feld (d. h. wenn die 
Lichtquelle sich in einem solchen Feld befindet) 
muß die Linie eine durch den Zeemaneffekt 
nach Art, Größe und Polarisationsverhältnissen 
gegebene Aufspaltung in mehrere Komponenten 
zeigen. 
5. Eine ähnliche Aufspaltung muß nach den 
neuen Beobachtungen Starks auch im elektrischen 
Feld stattfinden. 
Nach diesen en kehren wir nun zu 
unserer obigen Problemstellung zurück und wol- 
len zunächst durch eine weitere Präzisierung bzw. 
Spezialisierung die gestellte Frage noch etwas 
genauer formulieren. Stellen wir uns auf den 
Boden der elektromagnetischen Lichttheorie, nach 
welcher das Licht als eine elektromagnetische Wel- 
lenstrahlung aufzufassen ist, so müssen wir auch 
der Strahlungsquelle (im Gegensatz zu den älte- 
ren elastischen Modellen) elektromagnetischen 
Charakter zuschreiben. Wir haben uns also nach 
der Natur eines geeigneten im Atom sitzenden 
Oszillators dieser Art zu fragen; andere hier nahe- 
liegende interessante Fragen, 
Natur des Trägers und der Anregung (also z. B. 
ob der Oszillator in einem neutralen oder gelade- 
nen Atom sich befindet, ob die Anregung zum 
Leuchten bei einer Jonisation des Atoms statt- 
Seeliger: Entstehung der Spektrallinien und der Serienspektren. 
“ es sich beschleunigt bewegt, wobei allgemein un- 
wie die nach der 

























| Die N 4 
- Lwissenschaften 
findet usw.), mögen hierbei nicht diskutiert wer- 
den. Gehen wir nun weiter und schließen Oszil- 
latoren von der Art schwingungsfähiger Leiter 
gebilde, denen wohl nur eine rein phänomenolo- 
gische Bedeutung zukäme, aus, so müssen wir uns 
auf Öszillatoren beschränken, welche aus beweg- 
ten Ladungselementen bestehen; und zwar muß 
diese Bewegung eine beschleunigte sein, denn nur 
dann findet nach der klassischen Elektrodynamik 
eine Ausstrahlung statt. Als solche Ladungs 
elemente kommen ferner, wenigstens im Gebiet 
der optischen Frequenzen, nur die Elektronen 
in Betracht, doch soll auf die Schlüsse, die dazu 
geführt haben (Dispersionstheorie, magnetooptische 
Phänomene) hier nicht näher eingegangen wer- 
den. Wir sind so endlich dazu gelangt, unsere 
Fragestellung nunmehr in folgender Weise prä- 
zise zu formulieren: Wie bzw. unter dem Einfluß 
welcher Kräfte müssen Elektronen sich im Innern 
des Atoms bewegen, damit die von ihnen ausge- 
sandte elektromagnetische Wellenstrahlung die 
oben gegebenen Eigenschaften der Spektrallinien 
hat? 
§ 3. Die folgende Untersuchung können wir 
nun gemäß den beiden eben erwähnten Punkten 
in einen rein kinematischen und in einen dyna 
mischen Teil spalten, von denen der erstere sich 
ohne Schwierigkeiten erledigen läßt. Wir wissen 
daß ein Elektron dann und nur dann strahlt, wenn 
ter Beschleunigung sowohl eine ee de 
verstehen ist; und zwar ist die von Te: in einer 
Sekunde aveccateabite Energie (in erg) 
een if : 
ET. 
= an (1 
worin e dieLadung des Elektrons (4,78 . 10-10 e. g. s.- 
Einheiten), c die Lichtgeschwindigkeit (3.10% 
em/sec), R eine hier stets gleich 1 zu setzende 











Funktion der Geschwindigkeit und endlich 
j die (vektorielle) Beschleunigung ist. Da 
ferner für die Natur der Strahlung eines 
Elektrons in einem (genügend entfernten) Auf- 
punkt nur die Bewegungskomponente in einer zum 
Fahrstrahl Elektron — Aufpunkt senkrechten 
Ebene maßgebend ist und endlich die Strah- 
lung eines Systems von Elektronen mit den Verrük- 
kungen gE. N, & näherungsweise gleich ist der 
Strahlung eines "Elektrons mit der äquivalenten 
Verrückung & = > Zu 
man zusammenfassend unschwer, daß der rein 
kinematische Teil des Problems sich stets lösen 
läßt. Wir können so, allerdings ohne für die phy- 
sikalische Erkenntnis viel gewonnen zu haben, 
Elektronenbewegungen konstruieren, 
Forderungen 1 und 3 genügen; eine befriedigende 
Theorie aber werden wir erst dann erhalten, wenn 
wir diese rein kinematisch gegebenen Bewegungs- 
formen nunmehr dynamisch dadurch erklären 
können, daß wir sie uns durch den Einfluß an- 
= > C;, so übersieht 
