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Es ist aus diesen Formeln sofort ersichtlich, 
daß für ein gegebenes 7, d. h. also für eine be- 
stimmte Spektrallinie, auch der Radius der Kreis- 
bahn und somit E und W gegeben sind, und vor 
allem, daß hier im Gegensatz zu’ dem oben behan- 
delten quasielastisch gebundenen Elektron, die 
Umlaufzeit T von r und also von der Energie ab- 
hängt. Dies hat, wie eine einfache Überlegung er- 
gibt, zur Folge, daß die emittierte Linie, die übri- 
gens von mehr als genügend großer Intensität sein 
würde, nicht scharf ist, sondern aus einem breiten 
Band besteht; es ist also hier die erste 
der 8S. 286, Spalte: 1 gestellten Forde- 
rungen nicht erfüllt. Man kann nun diese 
Schwierigkeit vermeiden, wenn man eine, zu- 
nächst rein fiktive, Reduktion der Strahlung 
annimmt, und zwar kann man diese, wie sich 
zeigen läßt, stets so wählen, daß einerseits die 
Breite und Interferenzfähigkeit der Linie (etwa 
0,005 A. E und 1 m Gangunterschied, zwei nach 
den neuesten Messungen wohl eher zu weit gehende 
Annahmen) den zu stellenden Forderungen 
genügen, andrerseits aber immer noch genügend 
Energie ausgestrahlt wird (etwa 6.10? Erg nach 
Messungen an den D-Linien). Zur Deutung dieser 
Reduktion der Ausstrahlung ist man nun meines 
Erachtens nicht zu irgendwelchen kühnen Hypo- 
thesen, etwa der Annahme einer Ungültigkeit der 
Maxwellschen Gleichungen für das Atominnere, 
gezwungen, sondern man kann sie erreichen, wenn 
man sich mehr als 1 Elektron in demselben Kreis 
bewegt denkt. Ich will hier nicht näher auf 
diesen Punkt eingehen, sondern zur Illustration 
lediglich die folgende kleine Tabelle geben, die 
nach einer für n äquidistant kreisende Elek- 
tronen von Thomson und Schott abgeleiteten 
Formel die Ausstrahlung in willkürlichen Ein- 
heiten angibt und die geforderte Reduktion der 
Ausstrahlung zeigt: 

rn = Anzahl der 
Geschwindigkeit 
Teilchen = !/jo Lichtgeschw. | = 1/19) Lichtgeschw. 
1 1 : ji 
2 9,6 . 10-2 9,6 . 10-4 
3 4,6. 10-2 4,6, 10-7 
4 17.1072 1,7. 10-10 
5 5,6 . 10-5 5,6 . 10-18 
6 1,6.10-7 1,6107 
Mag man nun auch in dieser Weise genügende 
Schärfe der emittierten Linie erzwingen können, 
so bietet die Erfüllung der zweiten Forderung 
Schwieriekeiten, die sich nicht beheben lassen 
und die uns wohl zwingen, dieses Modell abzu- 
lehnen (wie man dies ja z. B. in der Magnetooptik 
und der Dispersionstheorie wegen Nichterfüllung 
des Superpositionsprinzips bereits a priori tun 
mußte). Aus den Gleichungen (a) und (ce) (Seite 
287, Spalte 2 entnimmt man, daß: 
OL. 2 GAs OB NeW, 
TE eee: Nie 
Seeliger: Entstehung der Spektrallinien und der Serienspektren. 
‘ Elimination des Dopplereffektes, also gerechnet — 






































[ Die Natur- — 
wissenschaften ; 
Damit nun die verschiedenen am Leuchten be- 
teiligten Atome Linien ergeben, die alle innerhalb — 
eines durch die beobachtete tatsächliche Linien- — 
breite gegebenen Wellenlängenbereiches 6 A liegen, — 
ist nach dieser Beziehung eine Übereinstimmung 
der Energien W der in diesen Atomen kreisenden 
Elektronen erforderlich, die gegeben ist durch die 
größte zwischen ihnen erlaubtermaßen bestehende 
9 1 F 
Differenz d W= 4 Wa Wählen wir z. Be 
24=500uu und setzen als Linienbreite (nach — 
fiir ruhende Atome) den sicherlich viel zu hoch 
gegriffenen Wert 0,05 AH, so dürfte W für die 
einzelnen Atome um nicht mehr als etwa 10-5 W, 
d.h. um etwa 10-16 Erg schwanken; es ist das etwa 
der hundertste Teil des Wertes der kinetischen 
Energie eines Hs-Moleküls bei Zimmertemperatur 
oder gleich der Energie eines Elektrons von 
einer etwa 6.10 Volt entsprechenden Ge 
schwindigkeit. Daß diese Bedingung erfüllt sei, — 
daß also die kinetische Energie der in den ver- 
schiedenen Atomen sich bewegenden Elektronen 
mit einer derartigen Präzision bei jeder Anregung 
zum Leuchten stets denselben Anfangswert er- 
halte, ist nun physikalisch ohne weitere ad hoc 
gemachte Annahmen nicht zu verstehen; und 
damit sind wir gezwungen, auch die Annahme 
nach Newtons Gesetz sich frei bewegender Elek- 
tronen fallen zu lassen. ; 
§ 5. Wir haben im vorhergehenden zunachst an 
zwei speziellen Beispielen die Unmöglichkeit er- 
kannt, allen oben zusammengestellten fün 
Forderungen gerecht zu werden; auch wenn wir 
nun komplizierte Systeme betrachten, bei denen 
die Elektronen um Gleichgewichtslagen Schwin- 
gungen entsprechend den ausgesandten Linien 
ausführen (wir werden auf solche Systeme später 
ausführlicher zurückkommen), ergeben sich die- 
selben Schwierigkeiten; entweder wir verzichten 
nur „kleine Schwingungen“ bzw. lineare Be- 
wegungsgleichungen zulassen, oder wir lasse 
diese Beschränkung fallen und damit auch die 
für die Schärfe der Spektrallinien nötige „Stabi 
lität der Frequenzen“. Nun ist es das gemein- 
same Charakteristikum aller derartiger Modelle, 
daß die Frequenzen bei ihnen im wesentlichen 
wobei, um dies nochmals hervorzuheben, im all 
gemeinsten Sinne diese Anordnungen Gleich- 
gewichtszustände dynamischer oder statischer 
Natur sein,können; es scheint nun — und dafür 
sprechen außerdem noch andere Gründe, die wir 
bei der Besprechung der Serienspektren kennen 
lernen werden —, als ob wir diese Art von Mo- 
dellen überhaupt aufgeben und einen prinzipiell 
anderen Weg einschlagen müssen. Zuerst hat 
dies wohl Lord Rayleigh allgemein ausge- 
sprochen, dessen Resumé ich hier wörtlich an- 
