

Heft 12. | 
20. 3. 1914| 
führen will: „. . . the frequencies observed in the 
spectrum may not be frequencies of disturbance 
or of oscillations in the ordinary sense at all, 
but rather form an essential part of the original 
constitution of the atom as determined by condi- 
tions of stability.“ Wie man sich nun die Fre- 
quenzen anders bestimmt denken soll, als in der 
Art von „Eigenfrequenzen“, die durch in letzter 
Linie rein geometrische Verhältnisse der Anord- 
nung gegeben sind, ist naturgemäß eine sehr 
schwierige Frage. Es liegt nahe, sich das Atom 
etwa aus geeigneten elementaren Oszillatoren 
aufgebaut zu denken und die Leuchterregung in 
einer Anregung dieser Oszillatoren zu suchen; 
doch kommt man dann, wie Jeans bemerkt, zu 
der Schwierigkeit, daß alle Atome in ihrem 
Spektrum wenigstens zum Teil dieselben Linien 
zeigen müßten, wenn man nicht den schönen 
und fruchtbaren Gedanken aufgeben will, daß 
alle Atome aus denselben universellen Kon- 
stituenten aufgebaut sind und sich in charakte- 
ristischer Weise nur durch die Anzahl und An- 
ordnung dieser Konstituenten voneinander unter- 
scheiden, ganz abgesehen von gewissen nach 
Lorentz bei jener Annahme in der Erklärung 
des Zeemaneffekts auftretenden Schwierigkei- 
ten. Bis jetzt hat sich ein erfolgreicher Ausbau 
des obigen von Rayleigh angeregten und sicher- 
lieh richtigen Gedankens in der Tat wenigstens 
im Rahmen der klassischen Elektrodynamik noch 
nicht verwirklichen lassen. 
S6. Es ist nun bemerkenswert, daß ın 
jüngster Zeit N. Bohr ein Atommodell angegeben 
hat, bei dem die Rayleighsche Idee verwirklicht 
und die genannten Schwierigkeiten umgangen 
sind. Es war dies allerdings nur möglich unter 
‚Preisgabe der klassischen Elektrodynamik für die 
Vorgänge im Atom; ob nun ein derartiges radi- 
kales, wenn auch anderweitig (z. B. in der Strah- 
lungstheorie) gestütztes Vorgehen zur Lösung der 
bestehenden Schwierigkeiten unumgänglich not- 
wendig ist, ist eine noch offene Frage; im Zusam- 
menhang damit ist es wohl von prinzipieller Wich- 
tigkeit, daß W. Wien kürzlich für den Stark- 
_ effekt die Möglichkeit eines direkten experimen- 
 tellen Entscheids für die Gültigkeit oder Ungül- 
tigkeit der klassischen Elektrodynamik eröffnet 
hat und daß seine vorläufigen Resultate für die 
erstere, sicherlich sympathischere Alternative zu 
sprechen scheinen. Man mag über die einzelnen 
Schlüsse in den Deduktionen von Bohr, ja selbst 
über die ihnen zugrunde liegenden Hypothesen 
denken wie man will, und ihnen, wenigstens in der 
jetzigen Fassung vielleicht lediglich heuristischen 
Wert zuschreiben, jedenfalls hat die Theorie — 
und das ist wohl ihre Hauptleistung — zu dem 
bestechenden und nicht zu unterschätzenden Re- 
sultat einer quantitativ richtigen Ableitung der 
Serienformeln lediglich aus universellen Konstan- 
ten geführt. Von diesem Gesichtspunkt aus ist des- 
halb auch nicht zu viel Gewicht auf die Tatsache 
zu legen, daß das Modell, wie dies Warburg durch 
Nw. 1914. 
Seeliger: Entstehung der Spektrallinien und der Serienspektren. 289 
eine Weiterbildung der Bohrschen Überlegungen 
zeigen konnte, für den Zeemaneffekt zu unrich- 
tigen Folgerungen führt, und daß auch die Ver- 
änderung der emittierten Linien im elektrischen 
Feld nur teilweise in Übereinstimmung mit den 
experimentellen Resultaten von Stark ist. Wir 
wollen zum Schluß noch kurz das Wesentliche 
der Bohrschen Theorie, und zwar für den ein- 
fachsten Fall des Wasserstoffatoms besprechen. 
Dieses Atom besteht nach Bohr aus einem 
positiven Kern + e, um den ein Elektron — e 
nach den Gesetzen der klassischen Mechanik 
kreist; und nun macht Bohr im wesentlichen 
drei Hypothesen. 1. Das Elektron kann nur in 
bestimmten Kreisen stationär um den positiven 
Kern laufen, deren Radien (unter Benutzung der 

Kepplerschen Gesetze) bestimmt sind durch die 
Bedingung | 
5a 1 kinet. Energie d. Elektrons 
Winkelmoment = — ; = 
1 Frequenz des Elektrons 
th h 
= ganzes Vielfaches von SR 
worin h die universelle Konstante von Planck ist. 
2. Bei dieser Kreisbewegung findet keine Aus- 
strahlung statt, sondern 3. das Elektron strahlt 
beim Übergang von einem dieser Kreise zu einem 
anderen. Es strahlt dabei monochromatisch, die 
ausgestrahlte Energie ist gegeben durch die Diffe- 
renz der Energien des Elektrons in den beiden 
Kreisen, und die Frequenz v der ausgesandten 
Strahlung ist bestimmt durch die Beziehung: 
ausgestrahlte Energie = h.v. 
Diesen drei Grundannahmen der Theorie ist 
natürlich, wie dies Bohr selbst schon betont, 
mit unseren gewohnten elektrodynamischen An- 
schauungen in keiner Weise beizukommen; es 
scheint mir überhaupt, wie ich hier bemerken 
möchte, sozusagen jeder gesetzmäßige Weg von 
diesem Atommodell zur Außenwelt, wenigstens im 
Rahmen unseres heutigen elektromagnetischen 
Weltbildes, abgeschnitten; so z. B. können wir 
über die Polarisationsverhältnisse der ausgesand- 
ten Strahlung ohne weitere spezielle Hypo- 
thesen nichts aussagen. Analysieren wir die 
oben angeführten (axiomatischen) Grundannah- 
men genauer, so finden wir, daß durch sie 
in der Tat die wesentlichen der im vorigen be- 
sprochenen Schwierigkeiten umgangen sind: 
die Frequenz der ausgesandten Strahlung ist nicht 
mehr gegeben durch die Frequenz der Eigen- 
schwingungen des Atoms, sondern wird im Sinne 
Rayleighs gegeben durch die Konstitution des 
Atoms selbst und dieser ist eine sozusagen abso- 
lute’ Stabilität zugeteilt. Zum Schluß ist es viel- 
leicht nieht überflüssig, darauf hinzuweisen, daß 
die beiden ersten Grundannahmen, die in 
Kühnheit zunächst überraschen, sich bei näherem 
Zusehen an andere ähnliche Hypothesen axioma- 
tischer Natur anschließen lassen, die in der moder- 
nen Physik des Atoms sich als fruchtbar oder not- 
wendig erwiesen haben. So tritt in der ersten 
der Bohrschen Annahmen die Einsteinsche Dimen- 
ihrer 
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