380 
Lichtquelle an, deren Licht er einfarbig macht und 
polarisiert. Das so erhaltene Lichtbündel wird an 
einer zwischen zwei Spiegeln eingeschlossenen Luft- 
schicht in zwei Teile zerlegt und beide Teile an vier 
am Rande der Scheibe befestigten Spiegeln rings um 
die Scheibe herumreflektiert. Der eine Teil umkreist 
hierbei die Scheibe rechts herum und der andere links 
herum. Nach Umkreisung der Sche. e gelangen beide 
Teile in dem Fernrohr des Interferometers zur Inter- 
ferenz, die eine photographische Platte hinter ihm auf- 
zeichnet. Solange die Scheibe in Ruhe ist, löschen die 
beiden übereinander gelagerten Teilbündel sich gegen- 
seitig aus. Bei Eintritt einer Drehung zieht sich aber 
das bisher dunkle Feld in eine zentrale Franse zu- 
sammen, die auf beiden Seiten von parallelen Fransen 
begleitet wird. Je nachdem nun die Scheibe nach 
rechts oder nach links herum gedreht wird, ver- 
schiebt sich die zentrale Franse, was die photogra- 
phische Platte genau feststellt, und durch diese Ver- 
schiebung wird die Existenz des Lichtäthers kund- 
getan. Denn ebenso wie die Beobachtung des Ein- 
flusses, den der Wind auf die Geschwindigkeit des 
Schalles ausübt, uns zu der Annahme der Existenz 
einer Atmosphäre veranlassen würde, falls keine an- 
deren Gründe hierfür vorlägen, in gleicher Weise 
zwingt uns die Wirkung, welche der zu dem optischen 
System relative Ätherstrom bei den Interferenzerschei- 
nungen zeigt, die Existenz eines Lichtäthers anzuneh- 

men. Rechnungsmäßig ergibt sich die Verschiebung 
der Interferenzstufen = 16 oe ‚wo 2 und ce Wellen- 
linge und Fortpflanzungsgeschwindigkeit des Lichtes 
bedeuten, N die Drehgeschwindigkeit der Scheibe und 
S die von den Lichtbündeln auf der Scheibe umkreiste 
Fliche. Für N=2 und S=860 qem wird die Ver- 
schiebung der zentralen Franse bei violettem Licht 
= 0,07, womit die Ausmessung auf der photographi- 
schen Platte sehr gut übereinstimmte. Das gleiche er- 
gab sich bei anderen Drehgeschwindigkeiten. Das Er- 
gebnis dieser Messungen zeigt, daß sich das Licht im 
umgebenden Raume mit einer Geschwindigkeit e fort- 
pflanzt, die unabhängig ist von der gleichzeitigen Be- 
wegung der Lichtquelle und des optischen Systemes. 
Diese Eigenschaft des Raumes charakterisiert auf ex- 
perimentelle Weise den Lichtäther. (C. R. 157, 708 und 
1410, 1913.) 
Die Aufnahme (Sorption) von Wasserstoff durch 
Kokosnußkohle bei der Temperatur der flüssigen Luft 
ist von J. B. Firth eingehend untersucht worden, und 
zwar wurde die Kohle sowohl aus dem weichen weißen 
Fleisch der Nuß, wie aus der äußeren faserigen Schale 
gewonnen. Die Kohle aus dem Fleische besitzt eine 
sehr leichte poröse Struktur und ist leicht zerdrückbar. 
Die Schalenkohle aber hat eine äußerst harte, glän- 
zende und kompakte Beschaffenheit, ist schwer zu pul- 
verisieren und zeigt auch bedeutend geringeren Aschen- 
gehalt. Die Schalenkohle nimmt nur 4/29 von dem 
Volumen der Fleischkohle ein. Da nun das Sorptions- 
vermögen, auf das Gewicht bezogen, bei beiden Kohlen- 
arten sehr ähnlich ist, so ist die Schalenkohle viel 
wirksamer, wenn man Volumen mit Volumen ver- 
gleicht. Von einem Gramm Kohle wurden bei 12 mm 
Druck 30 cem Hs» und bei 241 mm 78 cem He aufge- 
nommen. Die Gesamtaufnahme setzt sich zusammen 
aus der Lösung des Gases (Absorption) und aus der 
Oberflächenverdichtung (Adsorption). Die Adsorption 
Physikalische und chemische Mitteilungen. 
[ Die Natur- 
wissenschaften 
erfolgt in wenigen Minuten, während die Absorption 
erst nach vielen Stunden zur Herstellung des Gleich- 
gewichts gelangt. 1 g Kohle löst bei 1 at Druck und 
der Temperatur der flüssigen Luft in 12 Stunden 
ca. 15 ccm Hy. Alle Formen der Kokosnußkohle ent- 
halten sowohl kristallinische wie amorphe Kohle. Für 
das Sorptionsvermögen ist der Gehalt an amorpher 
Kohle maßgebend, da die Aufnahmefähigkeit der 
kristallinischen Form sehr gering ist. Beim starken 
Erhitzen geht die Kohle in die beständigere kristalli- 
nische Phase über, daher verliert sie hierdurch ihre 
Fähigkeit zur Sorption. (ZS. f. phys. Chem. 86, 294, 
1914.) 
Uber die Dicke und Struktur der Kapillarschicht 
hat G. Bakker neue Untersuchungen angestellt. Wäh- 
rend man gegenwärtig allgemein die Dicke der 
Kapillarschicht von der Größenordnung der Molekel- 
durchmesser annimmt, findet er größere Werte. 
Unter Annahme einer Potentialfunktion für die An- 
ziehungskräfte zwischen den Elementen der Flüssig- 
keit, ergibt sich die Dicke der Kapillarschicht gleich 
dem Wirkungsradius dieser Anziehungskräfte und er- 
reicht einen siebenmal so großen Wert wie ihn van 
der Waals bestimmt hat. So wird diese Dicke für 
Wasser z. B. gleich 1 bis 2 Millimikron (10—* mm) 
und die Kapillarschicht muß als aus 5 bis 6 Molekel- 
schichten bestehend angesehen werden. (ZS. f. phys. 
Chem. 86, 129, 1914.) 
Den Einfluß des Druckes auf die Ozonbildung 
haben H. v. Wartenberg und L. Mair untersucht. Ein 
Sauerstoffstrom wurde stillen elektrischen Ent- 
ladungen unterworfen, so daß das Gas immer gleich 
lange der Wirkung des elektrischen Feldes ausge- 
setzt war und der Druck von % auf 5 Atmosphären 
gesteigert wurde. Hierbei zeigte sowohl die Ozon- 
konzentration wie auch die Ozonausbeute in mg O3 
pro Wattsekunde ein sehr ausgeprägtes Maximum 
bei 0,5 bis 1 at. Bei einer Stromdichte von 1,55 — 
Milliampere wurde ein Maximum der Konzentration — 
von über 8 % Og und bei einer Stromdichte von 0,64 
Milliampere ein Maximum der Ausbeute von mehr als — 
4 mg O; pro Wattsekunde gefunden. Bei Steigerung 
des Druckes über das Maximum hinaus fällt die Aus- 
beute sowohl wie auch die Konzentration sehr schnell, 
auch bei kleinen Strémungsgeschwindigkeiten. Bei — 
30 Atmosphären Druck sind kaum noch Spuren von 
Ozon nachweisbar. (ZS. f. Elektrochem. 19, 879, 
1913.) 
Eine sehr merkwürdige Beeinflussung des Weston- | 
Elementes durch ultraviolettes Licht haben J. Pougnet 
und E. und J. Segol festgestellt. 
Hewitt-Lampe von 440 Watt Verbrauch bestrahlt. — 
In einer halben Stunde stieg die Temperatur des 
Elementes von 26° auf 40° und gleichzeitig fiel seine 
elektromotorische Kraft, welche bekanntlich von der | 
Temperatur nur sehr wenig beeinflußt wird, von — 
1,0252 auf 1,0192. Nach Entfernung der Lampe ging 
die Spannung des Elementes allmählich auf den ur- © 
spriinglichen Wert zurück, was 40 Minuten 20 Se- | 
kunden dauerte. 
die Depolarisation des Elementes zu behindern, wobei — 
eine augenblickliche chemische Einwirkung auf die 
Bestandteile des Elementes stattfindet, die eine um- | 
kehrbare Reaktion bildet. (C. R. 157, 1522, 1913.) — 
A. Mahlke, Hamburg. 



Für die Redaktion verantwortlich: Dr. Arnold Berliner, Berlin W.9. 

Das Element wurde ~ 
in einer Entfernung von 12 cm durch eine Cooper- © 

Das ultraviolette Licht scheint also | 

