788 Scheel: Die Tatigkeit der Physikalisch-Technischen Reichsanstalt im Jahre 1913. [ 
Für die Zwecke der Thermometrie lassen sich 
die Widerstandsverhaltnisse R=rlr, und R’ = 
r’/ro’ zweier Platinthermometer zwischen 0 und 
— 193° durch die empirische Gleichung 
R=R-A(R—1)+B(R-1)? 
aufeinander beziehen. Die Konstanten A und B 
bestimmt man aus zwei zusammengehörigen Werte- 
paren von R und KR’. Sind bereits die Wider- 
standsverhältnisse R für ein Thermometer be- 
kannt und etwa tabellarisch niedergelegt, so ge- 
nügt es, das Widerstandsverhältnis R’ des unbe- 
kannten Thermometers bei zwei Fixpunkten, dem 
Siedepunkt des Sauerstoffs und dem Siedepunkt 
der Kohlensäure oder des Wassers, zu bestimmen 
und mit den aus der Tabelle entnommenen Wider- 
standsverhältnissen R in Beziehung zu setzen. — 
Für das ganze Intervall von + 100° bis — 253 
reicht die quadratische Reduktionsformel nicht 
aus; zwischen 0 und — 253 ® ist sie dagegen für die 
untersuchten Platinsorten, abgesehen von einem 
englischen Platin, noch mit guter Näherung gül- 
tig. — Die Widerstandsverhältnisse von Platin- 
sorten verschiedener Herkunft lassen sich weniger 
leicht aufeinander reduzieren als von Platin glei- 
cher Herkunft. Sr 
Die Versuche zur Bestimmung der spezifischen 
Wärme von Gasen bei niedrigen Temperaturen 
sind fortgeführt und auf eine Reihe mehratomiger 
Gase: Methan, Acetylen, Äthylen, Äthan ausge- 
dehnt. Ferner wurden die Versuche zur Bestim- 
mung der mittleren spezifischen Wärme der Luft 
zwischen 20 und 100° bis 200 at fortgeführt, wo- 
bei folgende Werte der spezifischen Wärmen ge- 
funden wurden: 



p 
kg/em? °p 
1 0,2415 
25 0,2490 
50 0,2554 
100 0,2690 
150 0,2821 
200 0,2925 
Es ergibt sich hieraus, daß die bisher bekannten 
Werte von Lussana bei hohen Drucken viel zu 
groß, bei 150 at um etwa 50 % zu groß sind. 
Die aus den Drosselversuchen berechneten Werte 
dagegen stimmen mit den vorliegenden direkt ge- 
messenen gut überein. 
Es sind die Isothermen von trockener kohlen- 
säurefreier Luft und von Argon bei den Tem- 
peraturen 0°, 50°, 100°, 150°, 200° für Drucke 
zwischen 19 und 76 m Quecksilber mit einer Ge- 
nauigkeit der pv-Werte von 0,3 oo festgelegt 
worden. Um die Isothermen für Drucke von 19 m 
Quecksilber abwärts bis 0 m Quecksilber zu ver- 
vollständigen, wurde für den Druck 0 als wahr- 
scheinlichster Wert des Ausdehnungskoeffizien- 
ten 0,003 661 8 angenommen. Aus dem für den 
Druck 0 extrapolierten pv-Wert der 0 °-Isotherme, 

Die Natur- 
wissenschaften = 
für welche der Definition gemäß fir p = 1m 
Quecksilber pv — 1 ist, können dann die pv-Werte — 
fiir die Temperaturen 50°, 100°, 150.°, 200° bei 
dem Druck 0 berechnet werden. Die so erganzten 
Tsothermen liefern sehr genau die Abweichungen 

des Gasthermometers konstanten Druckes und kon- 
stanten Volumens von der thermodynamischen ~ 
Skala. — Versuche zur Bestimmung der Helium- 
isothermen im selben Umfange wie bei Argon und 
Luft sind in Angriff genommen. 
Eine Bestimmung des Temperaturkoeffizien- — 
ten des elektrischen Widerstandes von Quecksilber 
zwischen 0° und 100° lieferte das Resultat 
r=r,(1+889.103.6+1. 1076.28) 
in guter Übereinstimmung mit den früher von 
Guillaume (0° bis 60°) und von der Reichsan- 
stalt (0° bis 30°) gefundenen Werten. by ‘ 
Mehrere Arbeiten der Reichsanstalt verdanken ~ 
ihre Entstehung dem Umstande, daß die Reichs- 
anstalt neuerdings mit einem Apparat zur Herstel- 
lung von flüssigem Wasserstoff ausgerüstet ist, 
der die Gewinnung von 0,5 | pro Stunde gestattet. 
Die eine dieser Arbeiten dient der Bestimmung 
der Wärmeleitfähigkeit und elektrischen Leit- 
fähigkeit an ein und demselben Metallstück (als 
erstes reines Kupfer) bei mehreren Temperaturen 
zwischen 20° und 373° abs. Als Methode wurde 
die elektrische Heizung nach Kohlrausch zu- 
grunde gelegt, die direkt Werte für das Verhält- 
nis beider Leitfähigkeiten gibt, und Beobachtung 
im stationären Zustand gestattet. Allerdings 
stehen dieser Methode bei der Temperatur des 
flüssigen Wasserstoffs erhebliche Schwierigkeiten 
entgegen, einerseits wegen der hohen elektrischen 
Leitfähigkeit der reinen Metalle in tiefen Tem- 
peraturen und der dadurch bedingten Anwendung 
starker Ströme, andrerseits wegen der geringen 
Verdampfungswärme des Wasserstoffs (pro cem 
nur etwa Ys der von flüssiger Luft) und 
der verhältnismäßig geringen verfügbaren Mengen 
flüssigen Wasserstoffs. 
Weiter wurde das Lichtbrechungsvermögen des 
flüssigen Wasserstoffs nach der Wiedemann- 
schen, auf Totalreflexion beruhenden Methode 
in Rot, Gelb und Blau bestimmt unter Verwen- - 
dung eines kugelförmigen, bis auf zwei lichte 
Streifen versilberten Vakuummantelgefäßes. Es 
ergab sich, daß der experimentell gefundene, auf 
das Vakuum als zweites Medium korrigierte mitt- 
lere Brechungsquotient 1,112 innerhalb der auf 
kleiner als 2 °/oo geschätzten Fehlergrenze mit 
dem Wert übereinstimmt, den man aus dem 
Brechungsquotienten des gasförmigen Wasser- 
stoffs erhält, wenn man das „relative Brechungs- 
vermögen“ 
»”—ı 1 
vito d: 
(vy = Brechungsquotient, d = Dichte) als konstant 
voraussetzt. 
Endlich wurde - der flüssige Wasserstoff be- 
nutzt, um die Ausdehnung des amorphen Quarzes 




