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2. 10. 1914 
mäßige Bildungen mit schöner hexagonaler Struk- 
tur erhalten. Gegeniiber dem Versuch, die so ent- 
stehende Maschenstruktur auf die Struktur er- 
starrter Metallmassen auszudehnen, besteht ein 
schwerwiegender Einwand, weil bei diesen Er- 
scheinungen, bei denen die Schwere mitwirkt, die 
Kristalle senkrecht stehen. Bei kristallisierenden 
Metallmassen wachsen aber die Kristalle stets von 
der äußeren Oberfläche nach dem Kern zu, so 
“daß die obengenannten Wirkungen der Schwere 
fortfallen müssen. Anders ist es natürlich mit 
der Erstarrung dünner Metallschichten, bezüglich 
deren Versuche von Cartaud (1907) vorliegen. 
Die Erklärung seiner Resultate ist nicht leicht, 
aber hier handelt es sich um besondere Bedingun- 
gen, die im allgemeinen nicht zutreffen. Ein 
 ursächlicher Zusammenhang zwischen solchen 
Konvektionszellen und der kristallinen Struktur 
scheint also jedenfalls nicht zu bestehen. 
5. Flüssige Kristalle. Die Existenz flüssiger 
Kristalle, d. h. von Substanzen, die trotz vektori- 
eller Orientierung ihrer Masse eine große plasti- 
sche Beweglichkeit besitzen, ist durch Lehmann !) 
seit 1889 unzweifelhaft bewiesen. Das Zustands- 
gebiet der flüssigen Kristalle schiebt sich 
gewöhnlich zwischen den des flüssigen Zu- 
-standes und dem eines anderen starreren zwei- 
ten kristallinen Zustandes ein. In vielen 
Fällen durchläuft die Substanz auch bei der 
Abkühlung zwei verschiedene flüssige kristalline 
Zustände nacheinander. Bei Metallen ist die 
_ Existenz solcher flüssig kristallinen Zustände bis- 
her nicht nachgewiesen. Aber die Möglichkeit be- 
steht, und wiederholt ist von verschiedenen For- 
schern darauf hingewiesen, so von Le Chatelier 
(1906), der die Aufmerksamkeit auf eine Analogie 
zwischen den Einformungsprozessen und der Koa- 
leszenz von Kristallen aus ölsaurem Ammonium 
hinwies, und von Carpenter und Edwards, welche 
bei gewissen Kupfer-Aluminium-Legierungen die 
Abhängigkeit der Größe der Kristalle von der Tem- 
peratur der vorherigen Erhitzung der Schmelze 
auf die Bildung flüssiger Kristalle zurückführten 
(sicherlich mit Unrecht). Ihre Auffassung ist 
nicht ohne Widerspruch geblieben, und der Ver- 
fasser hält es nicht für unmöglich, daß ihre Be- 
obachtungen durch die Entstehung feiner Häute 
Aluminiumoxyds in der Schmelze zu deuten sein 
würden. Die Frage nach der Existenz flüssiger 
Kristalle bei Metallen ist also noch vollkommen 
unentschieden. 
6. Oberflächenspannung. Versuche von Leh- 
mann und Quincke haben gezeigt, daß man 
dendritische Formen durch Oberflachenspannung 
in kolloidalen Materialien erzeugen kann; bei- 
spielsweise treten sie auf, wenn man eine viskose 
Flüssigkeit zwischen zwei Glasplatten -einpreßt, 
und dieselben dann von einer Ecke aus langsam 
voneinander abhebt. Es besteht eine Analogie der 
1) Int. Zeitschr. f. Metallogr., Bde 6 L914), 217 
bis 237. 
Nw. 1914. 
Guertler: Vom diesjährigen Kongreß des Institute of Metals in London. 
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so erhaltenen Strukturen mit den eutektischen 
Anordnungen von weißem Eisen. Ohne solche 
Analogien zu sehr betonen zu wollen, ist der Ver- 
fasser doch der Ansicht, daß sie immerhin bewei- 
sen, daß Oberflachenspannungen aller Wahr- 
scheinlichkeit nach bei der Bestimmung der äuße- 
ren Form metallischer Kristalle sehr wesentlich 
mitspielen. Er weist dabei auf Beobachtungen 
hin, nach denen vielleicht in Metallschmelzen die 
Gestalt der Primärkristalle durch die Art der 
Mutterschmelze beeinflußt wird. So kristallisiert 
FeSbs, wenn in geringem Überschuß, aus der eu- 
tektischen Schmelze in Rhomben, in größerem 
Überschuß aber in verzweigten Kristalliten. 
Wie weit der Einfluß der Oberflächenspan- 
nung gehen kann, ist eine noch offene Frage. 
Quinckes Versuche zur Feststellung der Kavil- 
larkonstante von festen Metallen sind nicht ein- 
wandfrei. Curie (1880) hat gezeigt, daß wie ein 
flüssiger Tropfen, der vollkommen frei von äuße- 
ren Kräften ist, immer Kugelform annimmt, so 
auch ein Kristall das Bestreben hat, diejenige 
Form anzunehmen, in welcher die Summe der 
Oberflachenenergien gleich Null sei. Die Forde- 
rung der geringsten Oberfläche ist aber nicht mit 
der kristallinen Form vereinbar. Daraus folgt 
auch, daß, wenn verschiedene Kristalle mit der- 
selben Flüssigkeit in Berührung stehen, die klei- 
neren in Lösung gehen und die größeren anwach- 
sen. Die theoretische Notwendigkeit dieses Vor- 
gangs hat (Curie gezeigt. Schließlich stellte 
Beilby (1903) die Theorie auf, daß unter gewissen 
Bedingungen die Öberflächenspannung die Kri- 
stallisationskraft überwinden könne. Die gün- 
stigste Bedingung sei die, daß die Oberfläche des 
Metalls im Vergleich zu ihrer Masse groß ist. 
Dünne Häute von Metall, beispielsweise Gold- 
oder Silberblättchen, krüllen sich nach Faradays 
Beobachtungen (1857) beim Erhitzen zusammen 
und nehmen Kugelform an, verhalten sich also 
einer viskosen Flüssigkeit sehr ähnlich. Eine 
dünne Ölhaut auf Wasser zerreißt und sammelt 
sich in kleinen Kügelehen. Auf diesem Gebiet 
liegen also jedenfalls sehr wertvolle Fingerzeige, 
die noch zu wichtigen Aufklärungen führen 
können. 
7. Unterkühlung und Haistenz einer meta- 
stabilen Grenze. Daß Unterkühlungen bei metal- 
lischen Substanzen auftreten, ist schon sehr früh 
durch zahlreiche Forschungen verschiedener Au- 
toren bekannt geworden und am eingehendsten 
von Roberts-Austen (1899) erforscht. Der Unter- 
kühlungsgrad ist aber bei Metallen nicht sehr 
groß. Nach Ostwalds Theorie muß man bezüglich 
der unterkühlten Zustände einen ,,metastabilen“ 
und einen „labilen“ unterscheiden. Der erstere 
kann durch Impfung aufgehoben werden, der 
letztere bedarf einer Impfung nicht, sondern zer- 
fällt spontan ohne weiteres. Zwischen beiden 
läuft die Metastabilitatsgrenze. Tammann hat 
diese Auffassung bestritten. Nach Auffassung 
des Verfassers ist es aber durch Miers und seine 
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